Лапласа повышения

Выражения для роста температуры по модели Данквертса легко могут быть найдены на основе некоторых зависимостей, содержащихся в его работе Приведенные там уравнения (7) и (14) дают изображения по Лапласу и соответственно с параметром р. Чтобы найти повышение температуры, усредненное для всех частей поверхности при коэффициенте физической массоотдачи, равном следует подставить 5 = 1/0 вместо р и умножить изображение на 5. Это дает [c.140]

Повышение химического потенциала вещества в диспергированном состоянии формально связ-ано с искривлением поверхности частиц дисперсной фазы по существу же, в соответствии с выражением (I—23), лежащим в основе вывода законов Лапласа и Томсона (Кельвина), оно обусловлено возрастанием доли поверхности, а следовательно. и поверхностной энергии, приходящейся на единицу объема вещества частицы, при уменьшении ее объема. [c.36]

Опыты Фаренгейта — Бургаве дают сведения об отношении теплоемкостей двух жидкостей, т. е. об отношении количеств теплоты, получаемой двумя жидкостями при повышении температуры на один градус. Опыты не связаны с представлением о количестве теплоты, содержащейся в теле. Это важное обстоятельство хорошо понимали еще Лавуазье и Лаплас (1780—1784 гг.). Опыты дают сведения только об отношении количеств теплоты, которые необходимы для повышения температуры на равное число градусов. Поэтому теплоемкости, которые мы определили, говоря точно, являются ничем иным, как отношением дифференциалов абсолютных количеств теплоты [20]. [c.54]

Лавуазье четко различал результаты прямых опытов и то, что к ним примешивалось человеческим разумом для их понимания. Первоначальное естественное предположение, основывающееся на сходном отношении газов к закону Бойля—Мариотта, о том, что одинаковое повышение температуры вызывает одно и то же увеличение объема всех газов, как показали последующие опыты, не вполне справедливо, но Лаплас, сомневаясь в их точ- [c.52]

Лаплас, изучая зависимость между высотой поднятия и падением атмосферного давления, вывел так называемый гипсометрический закон, согласно которому при повышении степени подъема в арифметической прогрессии давление убывает в геометрической прогрессии. [c.286]

Основным способом изучения пористой структуры (распределения пор по радиусам) является метод вдавливания ртути, предложенный Риттером и Дрейком [31] жидкость, не смачивающая твердое тело, может быть введена в его капилляры—поры—только при повышенном давлении, величина которого определяется соотношением Лапласа. Таким образом, каждому значению равновесного давления р) соответствует определенная величина радиуса пор (г), заполняемых ртутью. После предварительной откачки до давления 10 — 10" мм рт. ст. образец под вакуумом заливается ртутью и далее производятся измерения объема ртути, вошедшей в поры при постепенном увеличении давления до атмосферного [32]. Затем дилатометр с образцом переносится в бомбу, где измерения продолжают до 1000—1500 атм [21]. С помощью описанной методики можно измерить поры с радиусом от нескольких десятков микрон до 100 А. [c.284]

Фильтры Лапласа и Собеля. С помощью этих фильтров можно повысить контрастность перепадов яркости без учета их ориентации. Фильтры полезны для повышения резкости краев индикаций. Эти фильтры еще более, чем увеличение резкости, улучшают визуальное восприятие изображения, но также увеличивают уровень шума. Невидимая до применения этих фильтров чересстрочность телевизионного изображения может резко проявиться, вызвав на изображении множество горизонтально-ориентированных ложных объектов, так называемых артефактов. Перед применением фильтров Лапласа и Собеля рекомендуется делать шумоподавление, а для телевизионного изображения - также деинтерлейсинг (компенсацию чересстрочной структуры). [c.721]

Лаплас сделал следующие заключения из опыта Дезорма и Клемана. Впуск воздуха в баллон через кран М происходит быстро. Повышение давления воздуха в баллоне до барометрического давления (766,5 мм рт. ст.) —адиабатический процесс. Температура при адиабатическом сжатии воздуха повышается с 12,5 до 1 °С. Если теперь кран М закрыть, воздух в баллоне постепенно вновь охладится (при постоянном объеме) до температуры 12,5° С. Давление воздуха при этом понизится до 762,89 мм рт, ст. Из уравнения (IV, 8) следует [c.71]

Вычисления теплоемкостей по данным опытов Фаренгейта— Бургаве вовсе не связаны с представленнедМ о количестве теплоты, содержащейся в теле. Это важное обстоятельство хорошо понимали еще Лавуазье и Лаплас (1780—1784 гг.). Опыты дают сведения только об отношении количеств теплоты, которые необходимы для повышения температуры на равное число градусов. Поэтому теплоемкости, которые мы определили, говоря точно, являются ничем иным, как отношением дифференциалов абсолютных количеств теплоты [12]. [c.53]

Обработка кварцевого порошка олеатом натрия производилась следующим образом. Навеска порошка (3 г) встряхивалась в колбе с определенным объемом (100 мл) раствора олеата натрия. Полученная суспензия отфильтровывалась через обычный фильтр и высушивалась па воздухе. Предварительные опыты по определению капиллярного давления в кварцевых диафрагмах, гидрофобизированных растворами олеата натрия различных концентраций (10—150 мг л), показали, что с повышением концентрации олеата натрия происходит уменьшение капиллярного давления, связанное, очевидно, с гидрофобизацией поверхности кварца (увеличение угла смачивания). При этом новышение концентрации выше 13 мг л не вызывает дополнительного падения капиллярного давления, т. е. при этой ко11центрации достигается предел гидрофобизации в данных условиях. Для дальнейших опытов были выбраны две концентрации олеата натрпя 10 и 15 мг л. Капиллярное по/ц1Ятие в диафрагмах, обработанных этими растворами, составило соответственно 144 и 101 см, что отвечает, как показывает простой расчет по формуле Лапласа, углам смачивания в 36 и 47 . [c.113]

В капиллярно-пористых телах влага в виде жидкости перемещается по направлению потока тепла не только в силу термо-диффузии, но и вследствие уменьшения поверхностного натяжения а жидкостей с повышением температуры [Л. 47]. Столбик, жидкости в капилляре, заислюченный между двумя менисками, при перепаде температур должен перемещаться в сторону меньших температур. Это движение в отличие от диффузии носит макроскопический характер и для цилиндрического капилляра определяется по формуле Лапласа разностью капиллярных давлений [c.143]

Разработана теория, описывающая кинетику смачивания поверхности, обусловленного действием капиллярных сил, которые связаны с поверхностным натяжением уравнением Лапласа [191]. По этим уравнениям может быть вычислена скорость втекания жидкости в узкую плоскую или клиновую щель либо круглое отверсгие. Теория учитывает реологические свойства жидкостей. В частности, ее можно применить к упруговязким жидкостям, к которым относятся полимерные адгезивы. В данном случае механизм смачивания зависит от особенностей строения полимера. При повышенных температурах расплава или [c.69]

С учетом многообразия существующих точек зрения в работе [12] сделана попытка рассмотреть все факторы, потенциально ответственные за эффект безреагентной флотации гидратных осадков металлов, с тем, чтобы выявить основные факторы для послело ющего детального изучения. В результате бьто экспериментально показано, что эффективная флотация гидратных осадков металлов без реагентов-собирателей возможна только при высокой дисперсности газовых пузырьков и отсутствии интенсивного перемешивания ядадкости. Последующие расчеты, выполненные на основе уравнений Лапласа [13] и Фрумкина-Кабанова [14], позволяют считать, что прилипание микропузырьков обусловлено в значительной мере повышенным значением капшшярного давления газа в них. [c.256]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология