Упруговязкие полимерные жидкости

Поведение полимерных веществ под воздействием внешних сил может быть описано с помощью механической модели. Соединение пружины и поршня в вязкой жидкости дает механическую систему, моделирующую поведение упруговязкого тела. Это соединение может быть осуществлено двумя путями последовательно (модель Максвелла) и параллельно (модель Фойгта). Сочетание моделей [c.49]

Для описания механических свойств упруговязких жидкостей предложено большое число различных реологических уравнений состояния. Сприггс и др. [1] провели сопоставление известных экспериментальных результатов с теоретическими выводами. Некоторые из рассмотренных ими теорий основаны на общих принципах механики сплошных сред, другие — используют некоторые феноменологические представления. Известные в настоящее время экспериментальные факты недостаточны, чтобы провести полную оценку справедливости известных теорий и попытаться достичь нового более глубокого понимания проблемы вязкоупругости в полимерных системах. [c.206]

Энергия входового эффекта представляет собой энергию, затрачиваемую на перераспределение скоростей в потоке и на упругую деформацию жидкости. Упругая деформация жидкости частично рассеивается за счет релаксационных процессов, как будет показано в последующих разделах главы. Упруговязкие свойства полимерных систем, приводящие У [c.141]

Для жидкостей, показывающих упруговязкие свойства, величина т) не является постоянной и в отличие от 1], как показали исследования В. А. Каргина и Т. И. Соголовой с полиизобутиленом, не уменьшается, а возрастает с увеличением напряжения. Очевидно, такое упрочнение нити при растяжении связано с перестройкой структуры в процессе деформации. Подробному рассмотрению возможных структурных превращений полимерных систем в полях скоростей с продольным градиентом посвящен ряд исследований [c.151]

Для того, чтобы вычислить т на основе рассматриваемой модели, следует оценить параметры трубки. Считается, что флуктуационная сетка зацеплений, присущая упруговязким полимерным жидкостям, образуется при достижении определенной плотности физических сшивок, которая оценивается параметром п , равным числу звеньев между двумя сшивками. Для гибкоцепных полимеров 500 > щ > 50, что соответствует 10 > М > 10 . Для столь длинных участков цепей справедливы все соображения, изложенные в разделе 2.1 о неизбежности сворачивания макромолекул в рыхлые клубки. Отрезок цепи между двумя зацеплениями образует так называемый субклубок или блоб с характерным размером [c.83]

Внутреннее трение — свойство твердого полимерного тела, характеризующее рассеяние в нем энергии при упругих и высокоэластич. деформациях. Это свойство обусловливает релаксационный характер развития этих деформаций. Если упругое твердое тело имеет внутреннее трение, оно наз. вязкоупру-г и м. При линейном вязкоупругом поведении соблюдается пропорциональность деформации напряжению в каждый момент времени. Полимерные жидкости, проявляющие наряду с текучестью упругость формы, наз. упруговязкими (см. Реология). [c.115]

Двумя крайними по своему деформационному поведению типами сред являются идеально-упругое тело, при деформировании к-рого не происходит диссипации (рассеяния) энергии, и т. наз. ньютоновская жидкость, не способная запасать энергию деформирования. Предельными реологич. ур-ниями состояния являются соответственно закон Гука а=Ее (о — растягивающее одноосное напряжение, е — относительная деформация, Е — модуль упругости, или модуль Юнга) и закон Ньютона t=iiy (т — касательное напряжение, у — скорость деформации сдвига, т — вязкость). Все полимерные материалы в той или иной мере обладают как упругими, так и диссипативными свойствами, вследствие чего они являются вязкоупругими (т. е. упругими телами, при деформации к-рых возможны диссипативные эффекты) или упруговязкими (т. е. вязкими средами, способными к проявлению эффектов, обусловленных их упругостью). Р. п. в значительной мере основывается на представлениях линейной теории вязкоупругости, описывающей деформационное поведение материалов обоих типов. [c.170]

Разработана теория, описывающая кинетику смачивания поверхности, обусловленного действием капиллярных сил, которые связаны с поверхностным натяжением уравнением Лапласа [191]. По этим уравнениям может быть вычислена скорость втекания жидкости в узкую плоскую или клиновую щель либо круглое отверсгие. Теория учитывает реологические свойства жидкостей. В частности, ее можно применить к упруговязким жидкостям, к которым относятся полимерные адгезивы. В данном случае механизм смачивания зависит от особенностей строения полимера. При повышенных температурах расплава или [c.69]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология