Работа изобарного

Определите работу изобарного обратимого расширения 3 моль идеального газа при его нагревании от 298 до 400 К. [c.46]

Т. е. максимальная полезная работа изобарно-изотермического процесса равна убыли энергии Гиббса. [c.93]

Решение. Работа изобарного расширения [c.105]

Решение. Работу изобарного расширения определяем по уравнению (VI.8) [c.48]

Таким образом, работа изобарного расширения газа равна произведению давления на увеличение объема. Она [c.97]

Величину AGp.r можно либо измерить по максимальной полезной работе изобарно-изотермического процесса, либо рассчитать по соотношению AG=AH—TAS. Последнее соотношение явилось причиной того, что функцию G называют иногда свободной энтальпией. [c.89]

О, —Дб — соответственно энергия Гиббса (изобарно-изотермический потенциал) и максимальная полезная работа изобарно-изотермического процесса, Дж/кмоль [c.5]

Из (1.16) следует, что работа изобарно-изотермического процесса равна убыли величины О, которая названа свободной энтальпией. Ее называют также энергией Гиббса, потенциалом Гиббса, изобарно-изотермическим потенциалом, термодинамическим потенциалом. [c.36]

Тепловой эффект при постоянном давлении, следовательно, меньше теплового эффекта при постоянном объеме на величину работы изобарного расширения. Для реакций, сопровождающихся выделением Дп молей газа, [c.70]

Если в данном уравнении принять разность Гг—Г, = Г, то тогда A=R. Следовательно, газовая постоянная / представляет собой работу изобарного расширения 1 моля идеального газа при нагревании его на Г. [c.85]

В виде (П. 42) формула работы изобарного процесса применима к любой системе. [c.38]

Задание. Выразите максимальную работу изотермического процесса и максимальную полезную работу изобарно-изотермического процесса с помощью функций j4 и G. Для этого сначала составьте дифференциалы этих функций, пользуясь определениями (5.7) (при Т = onst) и (5.8) (при Р = onst и Г = onst), а затем сравните полученные выражения с соотношениями 45.2) и (5.3) или с (5.5) и (5.6). [c.93]

Если в данном уравнении принять разность —7 = = Г, то тогда А = Я. Следовательно, газовая постоянная Я представляет собой работу изобарного расширения [c.81]

При переходе из состояния 1 в состояние 2 исходная система теряет объемную энергию (совершает работу изобарного расширения), равную —рАУ, и теплоту, ее надо обозначить через —д. В общем виде запишем [c.164]

Рассмотрим в общем виде четыре вида процессов для идеальных газов— изобарный, изотермический, адиабатный и изохорный. Работа изобарного Р = [c.175]

Уравнение (1-148) является уравнением состояния идеального газа. Поскольку, согласно закону Авогадро, число молекул в одном моле одинаково для любого вещества, то величина К не зависит от химической природы газа. Из уравнения (1-148) следует, что величина Я равна работе изобарного расширения одного моля идеального газа при обратимом нагревании его на 1 град. В уравнении (1-148) Р ж Т — величины интенсивные. Объем является экстенсивной величиной. Поэтому для произвольного числа молей N уравнение состояния будет иметь вид [c.46]

Т. е. максимальная полезная работа изобарно-изотермического процесса равна максимальной работе Амаис при постояных объеме и температуре за вычетом работы против внешнего давления. [c.61]

Работа изобарного расширения газа от объема до г . [c.67]

Следовательно, разность теплот изохорного и изобарного процессов при одинаковых АП равна работе изобарного расширения. [c.67]

Работа положительна, ес и она совершается системой над окружающей средой, Работа изобарного расширения (при onst) молй газа от объема до Уг выражается формулами [c.65]

При этом изменение внешней энергии представляет собой работу изобарного расширения системы pAv. [c.69]

На рис. 26,6 изображена та же система, но давление газа уравновешивается грузом на поршне. Расширение газа, как уже говорилось, будет происходить, если уменьшать внешнее давление, т. е. снимать гирьки с поршня. Графически этот процесс будет изображен так (рис. 27). На рисунке представлена изотерма идеального газа, соответствующая уравнению (1.5). Точками / и // на изотерме изображены два состояния со значениями = рг г-Пусть первоначально газ находится в состоянии / с более высоким давлением. Снимаем одну гирьку. При этом внешнее давление мгновенно падает до значения, соответствующего точке а, и затем более медленно происходит расширение газа с совершением работы против уменьшенного давления (горизонтальный отрезок аЬ). В точке Ь система после поглощения теплоты и выравнивания температуры вновь оказывается в состоянии, соответствующем идеальной изотерме. Совершенная газом работа изобарного расширения будет, по-видимому, изображаться заштрихованным прямоугольником с малой стороной аЬ. В состоянии Ь вновь снимем одну гирьку. Опять произойдет мгновенное уменьшение давления до точки с с последующим расширением до состояния и т. д. В итоге газ расширится до какого-то конечного состояния// с ргКг- Суммарная произведенная газом работа, равная площади под ступенеобразной кривой, будет меньше площади под идеальной изотермой, вычисляемой по формуле (2.22). Однако можно сблизить эти площади, уменьшив величину снимаемых грузиков, так как ступеньки станут тогда меньше. В пределе при бесконечно малых грузиках (ранее предлагалось загружать поршень мелким песком и снимать по одной песчинке) ступенеобразная кривая сольется с идеальной изотермой, а совершаемая газом работа станет наибольшей или максимальной работой газа, которой и соответствует формула (2.22). [c.71]

Пусть первоначально газ находится в состоянии I с более высоким давлением. Снимаем одну гирьку. При этом внешнее давление мгновенно падает до значения, соответствующего точке а, и затем более медленно происходит расширение газа с совершением работы против уменьшенного давления (горизонтальный отрезок аЬ). В точке 6 система после поглощения теплоты и выравнивания температуры вновь оказывается в состоянии, соответствующем идеальной изотерме. Совершенная газом работа изобарного расширения будет, по-видимому, изображаться заштрихованным прямоугольником с малой стороной аЬ. В состоянии Ь вновь снимем одну гирьку. Опять произойдет мгновенное уменьшение давления до точки с с последующим расширением до состояния й и т. д. В итоге газ расширится до какого-то конечного состояния// с ргИг- Суммарная произведенная газом работа, равная площади под ступенеобразной кривой, будет меньше площади под идеальной изотермой, вычисляемой по формуле (2.22). Однако можно сблизить эти площади, уменьшив величину снимаемых грузиков, так как ступеньки станут тогда меньше. В пределе при бесконечно малых грузиках (ранее предлагалось загружать поршень мелким песком и снимать по одной песчинке) ступенеобразная кривая сольется с идеальной изотермой, а совершаемая газом работа станет наибольшей или максимальной работой газа, которой и соответствует фор.мула (2.22). [c.71]

В виде (2.34) формула работы изобарного процесса нрименима к любой системе. [c.42]

Для термодинамических расчетов использованы значения изобарных потенциалов, приведенные в работах Изобарный потенциал циклогексанона рассчитан путем введения соответствующей поправки к изобарному потенциалу циклогексана. По-види-мому, практическое значение могут иметь лишь реакции (35) и (39), а также реакция (37), равновесие которой может быть сдвинуто в сторону образования иона перванадила, так как эта реакция протекает в условиях подавляющего избытка азотной кислоты. [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология