Центр дилатации

По классификации особенностей упругих полей в изотропной среде дефект, описываемый плотностью сил (15.1), называется центром дилатации. Таким образом, можно считать, что мы воспользовались дилатационной моделью междоузельного атома. [c.244]

Подставим (15.10) в (15.9) и ограничимся случаем центра дилатации ( 3,6 = б Зо) [c.245]

Поле смещений, порожденное центром дилатации, описывается формулой (15.11) только в образце бесконечных размеров. В любом сколь угодно большом, но конечном образце даже эта формула нуждается в уточнении. В самом деле, заметим, что созданная полем [c.246]

Рассмотрим образец с равномерным распределением в нем однотипных центров дилатации с малой концентрацией. Будем интересоваться полями, изменяющимися на расстояниях, значительно превышающих среднее расстояние между дефектами. Тогда естественно ввести усредненные характеристики упругих полей в таком образце. [c.247]

Полное усредненное гидростатическое давление в кристалле, созданное центрами дилатации, [c.247]

В изотропном приближении, когда 0 = йо г , энергию и действующую на центр дилатации силу удобно выразить через среднее гидростатическое давление [c.298]

Таким образом, в линейном приближении на центр дилатации в изотропной среде (и в кубическом кристалле) действует сила, пропорциональная градиенту среднего гидростатического давления. [c.298]

Полученные выше формулы позволяют описать упругое взаимодействие отдельных точечных дефектов. Но прежде чем приступить к записи общих соотношений, обратим внимание на выделенное положение изотропной среды, где точечный дефект с шаровой симметрией создает чисто сдвиговое поле напряжений. Оказывается, что в линейном приближении взаимодействие центров дилатации в изотропной среде отсутствует. Действительно, если считать, что (19.19) или (19.20) характеризует действие на один центр дилатации упругого поля другого центра дилатации, то в (19.19) или (19.20) следует положить Ohi — 0. Однако отсутствие взаимодействия двух точечных дефектов в линейном приближении есть следствие предельно простой модели и изотропии среды, а не общее правило. В анизотропной среде или даже в изотропной среде с несимметричной моделью дефекта всегда имеется упругое взаимодействие точечных дефектов. Это взаимодействие удобно характеризовать энергией (19.17), считая, что й( относится к одному дефекту, а деформация гт создана другим дефектом. Энергия взаимодействия двух точечных дефектов естественным образом может быть выражена через тензор Грина соответствующей среды. Пусть один дефект находится в точке г = Гу (его характеристика йЯ ), а второй — в точке г = (его характеристика й11>). Тогда применение формулы (15.9) приводит нас к такому выражению для упругой дисторсии [c.298]

Ограничимся случаем центров дилатации в изотропной среде и линейным по деформациям (или напряжениям) приближением. Тогда объединяя (19.19) и (19.22), получаем [c.299]

Поскольку согласно (15.11) с11у и = е = О во всех точках вне области, занятой междоузельный атомом (вне точки г = 0), то центр дилатации в неограниченной изотропной среде вызывает чисто сдвиговую деформацию. Естественно, последний вывод справедлив только при одновременном выполнении двух условий 1) среда является упруго изотропной 2) точечный дефект эквивалентен центру дилатации. При нарушении хотя бы одного из этих условий упругое поле точечного дефекта, вообще говоря, не является чисто сдвиговым. [c.245]

Мы видим, что хотя в безграничном кристалле центры дилатации не создают относительного изменения объема в среде между дефектами, в образце конечных размеров всегда существует всестороннее растяжение (Оо > 0) или сжатие (йо < 0), пропорциональное концентрации дефектов. Но поскольку результат (15.17) не зависит от размера образца то он должен остаться также в пределе Я оо при п = сопз1. [c.247]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология