Упруговязкое тело

Рис. 1.5. Модель упруговязкого тела типа Алфрея [22].

Пластические или упруговязкие тела, так же как жидкости, способны течь, но течение начинается только после достижения некоторого предельного напряжения сдвига /, ниже которого наблюдается характерная для упругих материалов пропорциональность между деформацией и напряжением. У идеально пластического тела Бингама, которое удобно моделировать элементом сухого трения (тело Сен-Венана), соединенным последовательно с вязким элементом (рис. 79), зависимость скорости сдвига от напряжения можно выразить уравнением прямой [c.359]

Этот закон качественно верен для вязких материалов, обладающих упругостью (упруговязкие тела). Для твердых тел с внутренним трением (вязкоупругие тела) модель Максвелла не [c.215]

Кривая, ограничивающая область работоспособности полимерного материала, может быть описана рядом аналитических выражений. Потеря работоспособности вследствие размягчения полимерного тела при нагревании проявляется прежде всего в резком ускорении релаксационных процессов. В первом приближении можно считать, что релаксационное поведение полимерного материала подчиняется уравнению упруговязкого тела по Максвеллу [c.42]

Возможность образования внутренних напряжений в углепластиках во времй прессования вытекает из.известных закономерностей изменения внутренних напряжений и деформации при нагружении упруговязких тел, [c.198]

В соответствии с моделью Максвелла нагружение упруговязких тел сопровождается релаксацией внутренних напряжений, протекающей в соответствии с уравнением [c.198]

Все три описанных релаксационных процесса обусловлены замедленным переходом молекул полимера в новое равновесное состояние и представляют собой изменение их конфигураций в направлении изменения силового поля. Если бы время действия нагрузки было меньше времени релаксации, то полимер вел бы себя как упругое тело. Но как было показано раньше, релаксационные процессы в полимерах представляют сложный процесс, слагающийся из большого числа отдельных релаксационных процессов с различными временами релаксации, т. е. характеризуется широким набором времен релаксации. Поэтому практически при любом времени действия внешнего силового иоля полимер ведет себя как упруговязкое тело. [c.251]

Даже совершенно чистые поверхности соприкасающихся твердых или упруговязких тел могут содержать адсорбированные частицы масел или влагу, сконденсировавшуюся из атмосферы в тонких трещинах и порах (капиллярная конденсация). В зонах соприкосновения двух микровыступов образуется мениск, и возникает отрицательное давление, или сцепление. [c.90]

Следовательно, при приложении постоянного напряжения к упруговязкому телу его деформация непрерывно растет во времени со скоростью, пропорциональной напряжению и обратно пропорциональной времени релаксации и модулю упругости, т. е. тело ведет себя как вязкая жидкость. На самом деле, если в (Х.18) заменить т на г / и преобразовать полученное выражение, приходим к закону вязкости Ньютона [c.394]

Переход из твердого состояния в вязкотекучее (упруговязкое тело) [c.70]

При исследовании сближения поверхностей необходимо учитывать силы сопротивления жидких прослоек. Если у последних отсутствует сдвиговая прочность То, то задача решается сравнительно просто для случая сближения двух сфер [38] или плоскопараллельных пластин [39] и сильно осложняется для тел неправильной формы [40—42]. Я идкие прослойки, обладающие аномальными свойствами, будут вести себя как упруговязкие тела [43]. Количественная теория сил упруговязкого сопротивления граничных фаз отсутствует. Кроме того, в теории взаимодействия микрообъектов недостаточно развит количественный учет сил, возникающих при сближении поверхностей, стабилизованных адсорбционными слоями ПАВ. [c.131]

Так называемая объемная вязкость наблюдается при деформациях, связанных с изменением плотности. Она не связана с необратимым вязким течением, а характеризует внутреннее трение (или механические потери) газов, жидкостей и твердых тел при всестороннем сжатии. Многие твердые тела, называемые вязкоупругими, в отличие от упруговязких тел не текут и не дают остаточных деформаций. В таких вязкоупругих твердых телах сдвиговая вязкость наблюдается лишь в микрообъемах и ее можно назвать микровязкостью последняя является наряду с объемной вязкостью одной из причин упругого последействия и релаксации напряжения в некристаллических твердых телах. [c.174]

Исходные понятия Р.— ньютоновская жидкость, вязкость к-рой не зависит от режима деформирования, и упругое тело, в к-ром напряжения пропорциональны деформациям в каждый момент вре>1сни. Эти понятия были обобщены для тел, проявляющих одновременно вязкостные и упругие, вязкостные и пластичные и т. п. св-ва с помощью реологич. моделей. Простейшие из них упруговязкое тело — вязкая жидкость, способная запасать энергию деформирования и релаксировать (модель Максвелла) вязкоупругое тело — ТВ. тело, проявляющее запаздывающую упругость (модель Кельвина), нри деформировании такого тела часть энергии необратимо рассеивается в виде тепла вязкопластичное тело, к-рое гге деформируется при напряжениях, мепьших нек-рого критич. значения, а при больших — течет как вязкая жидкость (модель Бингама). [c.507]

Если мгновенная податливость или приложенное напряжение достаточно велики, чтобы мгновенно возникающий разрыв смещения на границе между свободной трещиной и зоной ослабленных связей оказался больше или равен бк, то происходит быстрое разрушение твердого тела, и квазистатического решения, удовлетворяющего условию у края трещины, не существует. Таким образом, выделяется класс упруговязких тел, у которых мгновенная податливость равна нулю. У таких тел, которые можно условно назвать телами типа Кельвина — Фойхта, мгновенного разрушения не происходит ни при каком [c.98]

Рис. 4.21. Диаграмма прочностных состояний упруговязкого тела

В дисперсной системе, представляющей собой упруговязкое тело Максвелла, под действием нагрузки мгновенно развивается упругая относительная деформация, равная 400 %- Рассчитайте начальное нап])яжение в системе и промежуток времени, за которое оно умсгнь-шится в 100 раз. Модуль упругости и коэффициент ньютоновской вязкости системы составляют соответственно 500 Н/м и 50 Па-с. [c.208]

Формующаяся пленка является упруговязким телом, свойство которого определяют уравнением Максвелла [c.237]

Таким образом, формирующуюся пленку следует рассматривать как упруговязкое тело, непрерывно подвергающееся деформации вследствие сокращения объема при испарении растворителя. Возникающие при этом напряжения будут малы, пока раствор, из которого образуется пленка, обладает малой вязкостью, так как они компенсируются течением растворов. Напряжения будут возрастать по мере увеличения вязкости раствора. Наконец, в том случае, когда раствор перейдет в студень или гель и полностью потеряет текучесть, все сокращение объема будет приводить к созданию напряжений в пленке. В этом случае член а/Г в уравнении Максвелла обращается в нуль и = Е(1г/(И или а = АУ , где а 1. [c.238]

А.— Г. у. получается из обычного ур-ния упруговязкого тела (ур-ция Максвелла) [c.28]

Особо следует заметить, что Б. — В. у. описывают как упруговязкий, так и вязкоупругий типы тел. В частном случае ур-ний (7) и (8) необходимым и достаточным условием описания упруговязкого тела яв- [c.139]

Деформация, сопровождающая процесс нагружения упруговязких тел, так же, как и внутренние напряжения, возникающие в этот период, неравновесна и накапливается в образце. Это вытекает из наличия у полимерных материалов запаздывающей упругости , учитываемой моделью Кельвина — Фогта. Деформация упруговязкого тела (после снятия нагрузки) согласно этой модели изменяется по одному закону с внутренними напряжениями, т. е. [c.199]

Наличие двух структурных единиц — звеньев и цепей обуславливает пор.е-дение полимеров как типичных упруговязких тел. Общая деформация, складывающаяся из упругой и вязкой деформаций или, точнее, изменение ее во времени, может быть выражена следующим уравнением (на основании законов Гука и Ньютона) [c.249]

Рассмотренные до сих пор низкомолекулярные вещества образуют нормальные стекла, для которых характерен сравнительно небольшой интервал размягчения, охватьГвающий 20—50 . К подобным стеклам относятся низкомолекулярные полимеры глобулярной структуры (канифоль, пеки, новолаки). Ниже Та такие полимеры отличаются хрупкостью и разрушаются до достижения предела упругости выше Тст они ведут себя как упруговязкие тела, у которых диаграмма растяжения состоит из линейного участка, отвечающего упругой деформации, и нелинейной части, соответствующей пластической деформации. [c.408]

Текучесть вещества зависит от вязкости, которую иногда называют сдвиговой вязкостью. Вязкое течение наблюдается в газообразных, жидких и некоторых твердых телах, объединяемых названием упруговязких тел. Рассматриваемые в этой работе тиксотронвые дисперсные системы относятся к упру-гсвязким телам, обладающим структурной вязкостью. [c.174]

В исходное состояние с уменьшающейся скоростью. Этот процесс замедленной обратимой деформации, характерный для упруговязких тел, называется упругим последействием и способность к нему представляет собой свойство эластичности (в отличие от упругости, для которой характерны мгновенные деформации, возникающие и спадающие со скоростью звука). Упругое последействие, характерное для коагуляционных структур, связано, как показал Щукин, с взаимной ориентацией анизометричных частиц в направлении сдвига. Быстрая высокоэластическая деформация t 10 2— 10 с) обусловлена поворотом частиц вокруг коагуляционных контактов, медленная t порядка минут) —перемещением этих узлов вдоль поверхности одной из частиц. Изменения свободной энергии си< темы, связанные с этими деформациями, в отличие от упругих, имеют энтропийный характер. Ориентаци)а частиц (Д5 С 0) сменяется после разгрузки самопроизвольной де зориентацией и эластическая деформация медленно спадает дс нуля в процессе возрастания энтропии (Д5 > 0 AF —С 0) [c.271]

Особенности физических свойств аморфных полимеров. Поскольку всякое структурное превращение в А. с. требует времени, что проявляется, как ранее упоминалось, в релаксационных явлениях, многие свойства аморфных полимерных тел очень чувствительны к скорости внешних воздействий, а также к темп-ре. Так, высокоэластич. линейный полимер ведет себя как стеклообразный (иногда даже хрупкий) при достаточно высоких скоростях деформациц или при низких темп-рах (см. Стеклообразное состояние), но проявляет текучесть, характерную для вязкотекучего состояния, т. е. для жидкого по агрегатному состоянию аморфного полимера, при достаточно медленных силовых воздействиях или при достаточно высоких темп-рах. Поэтому полимеры в А. с. являются упруговязкими телами при линейном строении их макромолекул и вязкоупругими телами при образовании прочной пространственной структуры. [c.62]

Если р-р полимера течет с постоянным градиентом скорости ё (рис. 1), нормальным направлению потока у (ламинарный поток), то его механич. состояние эквивалентно состоянию упруговязкого тела, подверженного деформации сдвига в направлении у и соответственно деформациям растяжения и сжатия в направлениях, взаимно перпендикулярных и составляющих углы 45° с направлением потока (сдвига). Оси главных напряжений растяжения р и сжатия p. в упруговязком теле м. б. повернуты относительпо осей деформации в направлении потока, составляя с последним соответственно углы )( (<45°) и 90°— X и 2 на рис. 1). При этом между приложенным напряжением сдвига Дт и разностью главных нормальных напряжени11 Р1—р =Ар выполняется соотношение [c.332]

Рассматривая поведение упруговязкого тела при е = сопз( = 8о, получим [c.308]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология