Скорость флуктуации

Увеличение кинетической энергии газа при повышении способствует, помимо создания дополнительной доли ПКФ, также и увеличению флуктуирующей кинетической энергии единицы массы жидкости. Поэтому возрастает скорость флуктуации структурных параметров и, в первую очередь, поверхность неоднородности. Следствием является увеличение значений 8. [c.74]

Прямым следствием роста локальной неоднородности слоя при увеличении /iq является уменьшение е. Это говорит о том, что при увеличении hg скорость флуктуации агрегатной ПКФ уменьшается, снижается и скорость ее обновления. [c.75]

Обсудим сперва спин-решеточную релаксацию. Поскольку молекулы содержат магнитные ядра, беспорядочное движение молекул приводит к тому, что эти ядра создают флуктуирующие магнитные поля. Если такое поле ориентировано должным образом и имеет соответствующую фазу (для того чтобы совпасть с частотой прецессии), ядро из верхнего состояния может возвратиться в основное, передав часть своей избыточной энергии решетке в виде вращательной или поступательной энергии. Такой механизм спин-решеточной релаксации называется ядерным дипольным взаимодействием. Полная энергия системы рри таком процессе не изменяется, и эффективность релаксационного механизма зависит, во-первых, от величины локальных полей и, во-вторых, от. скорости флуктуации локальных полей. Можно определить величину, характеризующую скорость такого процесса и называемую временем спин-решеточной релаксации Ту. Большое значение Ту указывает на малую эффективность этого процесса и большое время жизни возбужденного состояния. В отсутствие других эффектов при большом Ту должна возникать узкая линия, как предсказывает уравнение (8-14). [c.304]

Эта формула применима к случаю поликристаллического поглотителя и Ло — постоянные сверхтонкого взаимодействия для основного и возбужденного состояний Ре к = 1/т. Теория возмущений требует, чтобы Ь Н, т. е. чтобы скорость флуктуации была больше энергий переходов между уровнями сверхтонкой структуры, выраженных в частотных единицах. В этой области влияние релаксации должно вызвать характерное уширение мессбауэровской линии. Включение в гамильтониан Ш не зависящего от времени квадрупольного взаимодействия приводит к асимметрии квадрупольного дублета, что уже отмечалось выше. [c.472]

Оценим характерные значения скорости флуктуаций турбулентного течения в условиях загроможденного пространства. С этой целью запишем стационарное уравнение фильтрации газа через однородную пористую среду [c.81]

В соответствии с теорией неустойчивой турбулентности характерная скорость флуктуаций газа, движущегося в пористой среде, не зависит от направления движения и определяется величиной продольного градиента давления [c.81]

Г7(е т - характерное значение времени турбулентных флуктуаций, равное по порядку величины отношению длины турбулентного смешения к скорости флуктуаций, (Ь/и), г- эмпирический параметр турбулентности. Из последних двух соотношений следует вывод [c.81]

Сравним полученный результат со скоростью флуктуаций в свободной атмосфере, расположенной над слоем с элементами препятствий. С этой целью определим предварительную связь скорости движения газа в загроможденном пространстве со скоростью ветра в свободной атмосфере полагая, что атмосферное давление в обоих случаях приблизительно одинаковы. В приземном слое свободной атмосферы продольный градиент давления по порядку величины равен силе трения [c.82]

Подставляя этот результат в уравнение (4), получим связь скорости флуктуаций в загроможденном пространстве со скоростью флуктуаций в свободной атмосфере, приблизительно равной динамической скорости атмосферы ((7,.), [c.82]

Поскольку длина смешения в загроможденном пространстве по порядку величины определяется характерным линейным масштабом свободного пространства [В), то последнее соотношение указывает на значительное ослабление флуктуаций скорости в пространстве между элементами препятствий. Ослабление скорости флуктуаций газа в условиях загроможденного пространства вызывается общим уменьшением скорости потока. [c.82]

Ослабление скорости флуктуаций происходит и внутри облака тяжелого газа. Однако механизм этого процесса иной. В тяжелых газах, распространяющихся [c.82]

Поведение АР отражает поведение неоднородности и агрегатного состояния структуры слоя, т. е. интенсивность слияния, разрушения агрегатов жидкости и газовых пустот, интенсивность образования и разрушения каналов, проскок больших газовых пустот и вместе с этим колебания слря в целом. Отсюда вытекает, что среднее а солютно от1монение АР, от АР, приходящееся на единицу АР, т. е. ААР/АР, характеризует ту среднюю долю из общей энергии газа, которая превращается в флуктуирующую кинетичес ю мергию единицы массы жидкости. Поэтому величина г=ААР/АР может быть принята в качестве критерия гидродинамического состояния структуры слоя. Чем больше г, тем больше скорость флуктуации поверхности и интенсивнее диффузионные процессы. Для каждого гидродинамического режима поведение е подчиняется своей закономерности (рис. 1.8). В режимах газ распределен в жидкости и инверсия фаз увеличение Шг при прочих равных условиях сопровождается возрастанием е, при переходе к режиму жидкость распределена в газе е уменьшается. [c.26]

Подставляя в это уравнение характерные значения физических величин а -0,1 Ь 0,14 V) получим численную оценку скорости флуктуаций в квазипористой среде между злементами препятствий потока [c.82]