Стокс закон при движении шарообразных

Метод осаждения, или седиментации (седиментационный анализ). Эта группа методов основана на измерении скорости оседания (падения) взвешенных в вязкой среде частиц под влиянием силы тяжести и применении известного закона Стокса, устанавливающего взаимосвязь между силой трения /, возникающей при движении шарообразной частицы в данной среде, радиусом г этой частицы, вязкостью среды т и скоростью движения (падения или всплывания) частицы v [c.28]

Закон Стокса вытекает из соотношения между силой сопротивления, т. е. силой трения, возникающей при движении шарообразной частицы с постоянной скоростью в среде с определенной вязкостью, и силой тяжести, действующей на частицу. При падении частицы с постоянной скоростью сила трения уравновешивает силу тяжести. [c.133]

Способ центрифугирования основан на применении центробежной силы. Движение шарообразного тела внутри какой-либо среды в поле земного притяжения выражается законом Стокса [c.30]

Эта зависимость, показывающая, что сопротивление среды пропорционально скорости движения шарообразной частицы, диаметру частицы и вязкости жидкости, называется законом Стокса, [c.110]

Последнее равенство выражает известный закон Стокса при ламинарном движении скорость осаждения шарообразных частиц пропорциональна квадрату их диаметра, разности удельных весов частиц и среды и обратно пропорциональна вязкости среды. [c.42]

Большинство методов седиментационного анализа основано на применении закона Стокса, согласно которому сила сопротивления f движению шарообразной частицы в жидкости выражается зависимостью [c.9]

Уравнение (4-14) выражает закон Стокса. Полная сила сопротивления при обтекании шарообразной частицы пропорциональна количеству движения и площади лобового сечения [c.110]

Движение твердых частиц в жидкости илн газе (внеш. задача) описывается с помощью упрощенных ур-ний Навье-Стокса (ползущее течение при Ке < 1, течение в пограничном слое при больших числах Яе). Закон сопротивления выражается зависимостью =/(Яе), где -коэф. сопротивления. Для шарообразных частиц при Ке < 1 величина = = 24/Ке при развитой турбулентности л 0,44. Скорость своб. осаждения под действием силы тяжести по закону Стокса для одиночной шарообразной частицы = [c.565]

Установившуюся скорость движения капли шарообразной формы при малых значениях чисел Рейнольдса определяют из закона Стокса [c.207]

В области ползущих течений (Не < 0,1) действие силы сопротивления подчиняется закону Стокса и в соответствии с аналитическим решением системы уравнений Навье—Стокса и уравнения неразрывности для шарообразных частиц коэффициент сопротивления рассчитывается по уравнению (4.18) и зависимости 24/ Ке соответствует прямой участок в логарифмических координатах. Следует отметить, что в случае обтекания (или осаждения) шарообразных частиц на графике С = / (Ке) переход от ламинарного режима к турбулентному не выражен так отчетливо, как при движении потоков в трубах. [c.122]

При изучении процесса седиментации и измерении его скорости можно определить размер частиц данной системы. Основой седиментометрического анализа является закон Стокса, который формулируется следующим образом сила трения / шарообразной частицы при ее движении в среде с вязкостью т] пропорциональна радиусу частицы г, скорости ее движения V и вязкости [c.328]

Наиболее важным и распространенным методом определения степени дисперсности грубодисперсных систем, в частности суспензий, является метод седиментации, сводящийся к измерению скорости оседания частиц под действием силы тяжести. В основе метода седиментации лежит закон Стокса, который формулируется так сила трения /, испытываемая шарообразной частицей при ее движении в среде с вязкостью ч, пропорциональна радиусу частицы г, скорости ее движения и и вязкости среды т). [c.185]

Он основан на законе Стокса, согласно которому пиллярный сила трения Р, испытываемая движущейся в жид- вискозиметр, кости шарообразной частицей, пропорциональна вязкости жидкости ТГ), радиусу частицы г и скорости ее Движения в [c.215]

Силы сопротивления среды зависят от большого числа параметров, важнейшими из которых являются геометрическая форма частицы и скорость ее движения относительно сплошной фазы и. При движении частиц с очень малыми скоростями (Ке<2) сила сопротивления среды может быть определена теоретически на основании закона Стокса по формуле (для шарообразной частицы) [c.90]

Падающая капля, имеющая вначале шарообразную форму, по мере ускорения падения приобретает форму сфероида, все более сплющенного в направлении, перпендикулярном движению, а при скорости 6—8 м/сек. приобретает форму опрокинутой чашки [ ]. Ни закон свободно падающего тела, ни закон Стокса не могут быть использованы для вычисле- [c.122]

Так как движение частицы происходит в вязкой среде, то воз никает сила внутреннего трения /2, которая противодействует силе /1. Эта сила для шарообразной частицы согласно закону Стокса равна [c.153]

Для шарообразных частиц, движение которых подчиняется закону Стокса, этот критерий имеет следующий вид [c.435]

Со1 ласио закону Стокса скорость движения шарообразного тела внутри какой-либо среды в поло земного притяжения раБна [c.91]

Нижеописываемые методы измерения величины частиц основаны на законе Стокса, по которому сила трения /, возникающая при движении шарообразной частицы радиуса г со скоростью V в среде с вязкостью т), определяется уравнением [c.311]

Локальное загрязнение создается крупными частицами, выпа-даюш ими из взрывного облака в районе взрыва. Механизм гравитационного оседания частиц исследован Келлогом, Раппом и Гин-филдом [259]. Скорость оседания частицы относительно окружающего ее воздуха определяется воздействием силы тяжести, силы Архимеда и возникающим при движении частицы в воздухе сопротивлением воздуха. Это сопротивление учитывается аэродинамической теорией. В простейшем случае (шарообразная частица и ламинарный режим движения) закон движения выражается формулой Стокса. [c.156]