Флюктуации временные масштабы

Подход Фольмера не снимает основного возражения против коллоидных представлений в их буквальном значении. Возражение касается поверхностного натяжения. Действительно, капелька, образовавшаяся вследствие флюктуации выше критической температуры, может иметь поверхностное натяжение лишь в течение очень малого времени Tj, необходимого для рассасывания температурной флюктуации в масштабах капли. Но существование фазовой частицы не кончается с исчезновением поверхностного натяжения. Оно определяется временем релаксации Тг концентрационной неоднородности. Около к. т. Т2 Ti. Сделаем примерную оценку этих величин. [c.120]

Флюктуации различаются по своим временным масштабам. Если скорость отдельной молекулы в газе случайно оказалась гораздо выше средней тепловой скорости молекул, движение этой молекулы замедлится до скорости, близкой к средней тепловой, за относительно малое время, порядка времени свободного пробега. Может, однако, оказаться, что в какой-то момент времени возникнет отклонение энергии в расчете на одну молекулу сразу для достаточно большого [c.21]

Флюктуации могут характеризоваться различными временными масштабами. Особую роль играют термодинамические или квазиста-ционарные флюктуации, которые являются наиболее медленными и захватывают достаточно большие области системы. Длительность этих флюктуаций намного больше времени установления локального теплового равновесия в такой области, а поэтому можно считать, что в каждый момент времени отвечающая этой области подсистема находится в состоянии теплового равновесия с температурой, давлением и плотностью, которые, вообще говоря, отличны от их значений в остальной системе. Если разбить всю систему на множество областей, каждая из которых все еще содержит большое число частиц, мгновенное состояние системы можно описать, указав пространственное распределение температуры Т (г, ), концентраций (г, 1) и других термодинамических величин. Наша задача состоит в нахождении корреляционных функций этих случайных полей, т. е. величин вида (г, г) Т (г, )>. [c.89]

Для микронеоднородных материалов характерна пространственная флюктуация физических свойств. Модули упругости таких материалов будут изменяться при переходе от точки к точке. Причиной этого может быть как образование надмолекулярных структур, так и гетерогенность, связанная с армированием. Если в пределах данного структурного элемента (зерна) упругие свойства постоянны, то можно ввести пространственный масштаб корреляций, равный по порядку величины среднему размеру элемента структурной неоднородности. В противоположном случае, когда свойства плавно меняются при переходе от одного участка к другому и отсутствуют резкие границы между элементами структурных единиц, также можно ввести пространственный масштаб корреляций, аналогично тому, как это делается для пространственных и временных флюктуаций плотности воздуха, которые приводят к рэлеевскому рассеянию. [c.316]

При общем рассмотрении этих графиков обращает на себя внимание качественно разное изменение по широтам сезонной изменчивости у тепловых и динамических характеристик. Дисперсии сезонной составляющей температур воды и воздуха, как и сами амплитуды сезонного хода, имеют максимум (до 95 %) в средних широтах, а соответствеино межгодовая и внутригодовая составляющие минимальны. Отличная картина в динамических характеристиках атмосферы (ветер) и. океана (уровень). Именно в средних широтах происходит резкое уменьшение доли сезонных— регулярных составляющих изменчивости — и резко возрастает, становясь преобладающей, внутригодовая — нерегулярная изменчивость. Если бы использовались ие усредненные за месяц, а более частые во времени наблюдения, естественно ожидать, что относительный вклад внутригодовых составляющих стал бы еще большим. Далее к высоким шпротам доля внутригодовой изменчивости в динамических показателях убывает. Таким образом, средние широты, где, с одной стороны, наиболее сильно проявляются сезонные тепловые колебания, а с другой стороны, наиболее активны нерегулярные внутригодовые (по-видимому, синоптические) флюктуации как для атмосферы, так и для океана, представляют собой наиболее сложную для определения потоков тепла зону. Здесь особое внимание надо уделять типизации и параметризации процессов подсеточных масштабов для того, чтобы правильно описать даже сезонный ход потоков тепла. [c.201]

Для иллюстрации как выделения отдельных частот дробового эффекта при помощи селективно работающего усилителя, так и всего явления дробового эффекта в целом приводим на рисунке 57 осциллографические записи дробового эффекта фотоэлектронной эмиссии [258]. Рядом с каждой серией кривых приведена графически частотная характеристика усилетеля. Кривые масштаб времени представляют собой снятые для сравнения осциллограммы простых синусоидальных колебаний. Мы обрисовали методику этих измерений лишь схематически. Теория описанного метода устанавливает зависимость колебаний напряжения на входном сопротивлении усилителя от флюктуаций эмиссионного тока при том или другом характере нагрузки, а также зависимость амплитуды на выходе выпрямителя от этих флюктуаций и от свойств усилителя, в частности от хода его частотной характеристики [242]. Результаты теории позволяют определить величину элементарного заряда в из измерений различных компонент дробового эффекта с неменьшей точностью, чем другие современные методы определения е. Метод определения амплитуды ка- [c.122]

Потоки явного и скрытого тепла в диапазоне внутримесячного осреднения уменьшаются соответственно на 43 и 27 %, а суммарная теплоотдача —на 29 %, причем максимальное уменьшение происходит на масштабах осреднения 10—30 сут. Потоки импульса при внутримесячном осреднении уменьшаются на 47— 54 % с максимальным уменьшением при осреднении за 1—3 сут. При переходе к диапазону временного осреднения 1—240 мёс, включающему сезонный ход, межгодовую изменчивость и климатические колебания, картина меняется. Потоки тепла и влаги уменьшаются соответственно на 45 и 23 %, причем начиная с годового осреднения их можно считать независимыми от масштаба осреднения (оценки для -т = 240 мес на рис. 2.2 не приводятся, так как они практически равны оценкам при т = 120 мес), тогда как потоки импульса при 1 т 240 мес уменьшаются лишь на 7—9%, причем да60 7о этого изменения происходит на масштабах сезонного (т = 3 мес) осреднения. То есть можно сделать вывод о различном вкладе синоптических, сезонных и межгодовых процессов в формирование потоков тепла, влаги и импульса на границе океан—атмосфера. Вклад синоптической и короткопериодной изменчивости и сезонного хода, связанного с фазовыми рассогласованиями тепловых и динамических полей в приводном слое, в тепловлагообмен примерно одинаков, а роль сезонного хода и межгодовой изменчивости в формировании потоков импульса примерно в 5 раз меньше, чем короткопериодных и синоптических флюктуаций. Отметим, что коэффициенты Су, Ст, [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология