Сверхтонкое взаимодействие элементы тензора

Другой важный вывод систематического изучения эффекта Мессбауэра в сплавах заключается в том, что влияние примеси элементов Зс/-группы с Z, меньшими, чем у железа (т. е. Ti, V, Сг, Мп), на Я соседних атомов железа незначительно отличается от влияния немагнитных примесей, таких, как Si, Ge, Sn, A1 и Ga. В этом случае существенно разбавление атомов железа, а их магнитное взаимодействие с примесью, очевидно, оказывает пренебрежимо малое влияние на сверхтонкое взаимодействие. В противоположность этому примеси элементов 3d-rpynnbi с Z, большим, чем у железа, такие, как Со, Ni и Rh, Pd, Pi, ведут к увеличению среднего Я на атоме железа [65]. Вертхей-мом было отмечено отсутствие квадрупольного расщепления в мессбауэровских спектрах этих сплавов, хотя расположение примесей вокруг атома железа не имеет кубической симметрии. В действительности квадрупольные эффекты могут наблюдаться в спектрах магнитной сверхтонкой структуры, но из-за наличия угла между осями тензора градиента электрического поля и осью наилегчайшего намагничивания они малы. [c.160]

Определение элементов тензора сверхтонкого взаимодействия [c.157]

Рис. 5.2. Влияние диагональных матричных элементов тензора сверхтонкого взаимодействия на вид спектра а — первый порядок теории возмущений б — второй порядок теории возмущений.

Случай 1. Одноосная симметрия Ах — Ау 0. Этот случай часто встречается в редкоземельных элементах и в магнитно-упорядоченных системах железа. Тогда уравнение (11.34) приводит к образованию серии 21 -Ь 1 эквидистантных дублетов с собственными функциями I 1/2, +т), а мессбауэровский спектр оказывается подобным спектру в эффективном поле сверхтонкого взаимодействия. В случае Те такая ситуация имеет место, например, для дублета 5 = 2, Ме = + Чг) если этот дублет характеризовать эффективным спином 5 =1/2, то компоненты тензора сверхтонкого взаимодействия Ах = Ау = О, Лг = Ъа. Хотя результирующий спектр (рис. 11.3) очень похож на спектр в железе, в этих двух случаях наблюдаются существенные различия. [c.447]

В более общих случаях нужно использовать теорию возмущений, которая описывает релаксацию и включает недиагональные элементы оператора сверхтонкого взаимодействия (относительно т/)-представления). Брэдфорд и Маршалл [72] в вычислениях, учитывающих такие эффекты, применяли разложение в ряд но теории возмущений, чтобы вычислить для случая Те коррелятивную функцию, эквивалентную (/д, /, (/)) [уравнение (11.78)]. В том виде, как здесь записано, и обычно эта величина является тензором, в котором учитываются перекрестные корреляции (1111 (0) и различные скорости релаксации по х-, у- и г-направлениям. [c.471]

Анализ спектра при комнатной температуре показал, что усредненный тензор сверхтонкого взаимодействия вращающихся протонов метильной группы имеет главные значения 67,0, 67,5 и 76,5 Мгц (изотропная часть равна +70) и обладает цилиндрической симметрией вокруг связи С — С. Главные значения тензора сверхтонкого взаимодействия а-протонов составляют —25,0 —89,4 и —49,8, что довольно близко к значениям для малоновой кислоты. Угол между главной осью X а-протонов и осью 2 метильной группы равен 12Г. По этим данным можно определить валентный угол СНз—С— Н. Спектр ЭПР при низкой температуре, определенный вдоль трех осей кристалла, дает следующие значения диагональных элементов тензоров сверхтонкого взаимодействия протонов метильной группы [c.147]

Сказанное выше обычно справедливо для редкоземельных элементов и должно было бы выполняться и для высокоспиновых соединений железа (рис. 11.2). Однако в железосодержащих системах в сильном поле лигандов это приближение обычно оказывается неудовлетворительным из-за влияния ковалентной связи и примесей термов поля лигандов в таких случаях компоненты тензора сверхтонкого взаимодействия уже не связаны с --тензором столь простым образом. [c.446]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология