Энергия оператор

Теперь сделаем важное предположение, а именно допустим, что оператор Ь, показывающий, как изменяется волновая функция во времени, всегда связан с оператором энергии (оператором Я) соотношением [c.43]

Функция Хд(ф) можно показать, является собственной для оператора проекции = -гЭ/Эф электронного орбитального момента на ось молекулы с собственным значением Л и имеет обычный для таких операторов вид Хл(ф) = Ае Р. При этом функции, отвечающие значениям Л, вырождены по энергии (оператор Гамильтона зависит от ) и преобразуются по двумерным вещественным представлениям, нумеруемым по значению [c.221]

Уравнения подобного типа называют уравнениями на собственные значения. В таких уравнениях действие оператора (в данном случае Й) на функцию (называемую собственной функцией) сводится к ее умножению на постоянную (называемую собственным значением-, здесь это — собственное значение энергии). Оператор Гамильтона — это оператор, соответствующий энергии. Отметим, что входящий в энергию член, который опи- [c.22]

Закон сохранения энергии связан с коммутацией оператора Й с инфинитезимальным оператором T(t). В связи с этим имеющий размерность энергии оператор [c.79]

Первая сумма в (52,4) характеризует систему N типов элементарных возбуждений с энергиями Оператор в1,Ва определяет число таких возбуждений. Вторая сумма в (52,4) учитывает взаимодействия между возбуждениями. [c.229]

В этом методе поведение элементарной частицы, в частности электрона, описывается функцией пространственных координат и времени (обычно обозначаемой ), подвергнутой действию оператора, связанного с кинетической и потенциальной энергиями. Оператор придает Ч свойства волны С частотой V, которая связана с энергией Е уравнением Планка Е = в то же время является вероятностной функцией распределения частицы. Если рассматривается несколько электронов, то волновая функция Р является функцией координат всех этих электронов и времени. [c.20]

В основе кнантовой механики лежит несколько постулатов, которые в отличие, скажем, от постулатов евклидовой геометрии не столь очевидны и наглядны. Соотношения (1.8) и (1.9) составляют содержание первого из этих постулатов. Согласно другому постулату каждой физической величине, характеризующей систему, ставится в соответствие некоторый оператор (некоторое действие над волновой функцией). Фундаментальную роль играет оператор полной энергии (оператор Гамильтона или просто гамильтониан), который имеет вид [c.9]

Действуя на функцию 1)3ю, которая описывает состояние с г квантами энергии, оператор Ь уменьшает число квантов нг единицу, и при этом соответствующая собственная функци5 умножается на v к Оператор же Ь+ увеличивает число кванто на единицу, а соответствующая собственная функция умно жается на (и+1) "- Оператор Ь называется оператором унич тожения, а оператор Ь+ — оператором рождения. [c.186]

Если самое низкое собственное значение оператора Н для собственных функций (р,. равно Е , то легко видеть, что / имеет самое низкое значение ( J) при условии, чтoalaJ = l и д.д. = 0 при 1ф. Из этого следует, что ни при каком случайном выборе так называемой вариационной функции ф нельзя получить значение / меньшее, чем значение энергии Е , т. е. меньшее наиболее низкого собственного значения энергии оператора Н. Более того, функция ф, дающая самое низкое значение Е , равняется собственной функции [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология