Оператор действующий

Предположим, что значения функционалов вычисляются точно на функциях = 0, га, фГ, = 0, Nm, т = 0, 2. Этого всегда можно добиться за счет специального выбора операторов Li, функционалов 1 и функций ф . Обозначим через Р линейный ограниченный оператор, действующий из //г(0, 1) в 1). Предположим, что значения 7 вычисляются точно на следую- [c.151]

Условия эффективной деятельности человека-оператора предполагают, как выше отмечалось, соответствие его эргономических свойств (зрительных, слуховых, психических, биомеханических, сенсомоторных и т. п.) техническим, информационным и другим требованиям машин, объемно-пространственной среды, виду выполняемой деятельности. Так как характеристики машин неодинаковы, эргономические свойства человека-оператора индивидуальны и непостоянны, важно оптимизировать не отдельные возможности человека-оператора (действия, навыки, эмоции, внимание, мышление и др.), а его деятельность в целом. Тем более, что в принципе решение проблемы адаптации возможно только при комплексном согласовании различных функциональных систем целостного организма с деятельностью человека, функционированием машин, объемно-пространственной средой [6]. [c.17]

Важную роль при установлении пространственных взаимосвязей на рабочем месте играет характеристика входных и выходных сигналов. Согласование сенсорного и моторного полей приобретает особое значение, так как оператор действует в условиях острого дефицита времени, и 70% текущей информации о ходе технологического процесса получает непосредственно из объемно-пространственной среды. Поэтому изучение условий обзора с рабочего места бурильщика также представляет интерес. [c.210]

Если индексы у операторов а . и а) не совпадают, то эти операторы действуют на различные переменные и, следовательно, [c.109]

Левая часть в уравнении содержит дифференциальный оператор некоторые постоянные множители и волновую функцию Ч . Выражение в скобках можно рассматривать как оператор, действующий на , и уравнение приобретет более удобную форму [c.139]

По определению операция симметрии переводит ядра молекулы в положение, не отличимое от исходного. Обычным для молекул операциям симметрии (табл. 2.1) ставят в соответствие операторы Е, С , о, 1 и т. д. Действие оператора А на объект X, в результате которого получается объект V, записывают в виде У = АХ. Произведением ВА операторов В и А называют оператор, действие которого на объект равносильно действию на этот же объект оператора А, а на результат — оператора В. В общем случае ВА не равно АВ (умножение операторов не коммутативно). [c.45]

Оператор действует на О-функцию следующим образом [1] [c.8]

Точные значения приобретают те механические величины, которые являются собственными значениями оператора, действующего на функцию, описывающую данное состояние системы. Значения, получаемые при измерениях, конечно, действительны, а потому речь может идти только о самосопряженных операторах типа Эрмита, собственные значения которых всегда выражаются действительными числами. Самосопряженным, в частности, является оператор энергии. Если же функция, описывающая состояние, не является собственной функцией оператора данной величины, то эта величина не имеет определенного значения. Вывод, который мы получили, очень важен —он составляет одно из фундаментальных отличий классической механики от квантовой. [c.38]

Индекс t в обозначении оператора означает, что оператор действует на Pit,x) как на функцию переменной t при постоянном параметре т. [c.57]

Операцией симметрии для молекулы является такая операция, которая переводит ядра молекулы в положение, не отличимое от исходного. Обычные для молекул операции симметрии приведены в табл. 13. Операциям симметрии ставят в соответствие операторы Е, С , ст, I и т. д. Действие оператора А на объект X, в результате чего получается объект К, записывают в виде V — АХ. Произведением В А операторов В и А называется оператор, действие которого на объект равносильно действию на этот же объект оператора Л, а на результат — оператора В. В общем случае В А не равно АВ. [c.108]

Из соотношений типа (19) для следует к тому же, что средние значения этих операторов на функциях, собственных для равны нулю. Действительно, коль скоро - эрмитов оператор, его собственные функции взаимно ортогональны. С другой стороны, оператор действует согласно соотношению (19), так что [c.98]

Это уравнение надо решить относительно Однако оператор , действующий на Я , нельзя обратить, потому что его собственное значение равно нулю. Соответствующий левый собственный вектор является константой и действительно, интегрируя (8.7.8) по V, получаем [c.218]

Возьмём вектор г]) Л4. Обозначим ф) = Х г]). Проверочные операторы действуют иа 1 ) так Aj />) = (—1)" ) />). Поэтому, измеряя собственные числа Xj на состоянии ф), можно измерить синдром. [c.138]

Степени операторов определяются как операторы, действие которых равно последовательному действию оператора-основания на функцию столько раз, каков показатель степени оператора Например, если 6=д/(1х,то 6 =(1 /(1х , 6 =(1 /(1х итд [c.19]

В некоторых ситуациях, которые называются психически трудными, оператор действует при рассеянном внимании, с большим числом сбоев, ошибок, пропусков важных сигналов. Сам человек и обслуживаемая им с 1стема оказываются открытыми для серьезных отказов, аварий и несчастных случаев. Особое значение в числе этих опасных ситуации имеют так называемые комбинированные стрессовые состоянг я. Они возникают иод действием нескольких вредящих факторов, когда работающий видит и испытывает явную угрозу состоянию здоровья для себя и своих коллег, сохранности материальных ценностей и т. д. В качестве ответной реакции на угрозу возникает одно из следующих стрессовых состояний [c.60]

Операторы действуют в пространстве X и предполагаются самосопряженными относительно введенного там скалярного произведения. Пространство ЗС - это, как правило, пространство состояний системы. В случае одной бесспиновой частицы элементами пространства ЗС являются волновые функции ф(г) = ф(х, у, z), т.е. интегрируемые с квадратом модуля функции трех переменных. Волновая функция одного электрона зависит от четырех аргументов добавляется спиновая степень свободы, а волновая функция многозлектронной системы - от многих четверок аргументов, относящихся к отдельным электронам. В еще более сложных случаях пространство состояний может состоять из векторных, или тензорных функций многих переменных и т.д. [c.12]

Здесь, согаасно обычным соотношениям квантовой механики, полагают, что операторы действуют последовательно на функпли в порядке их расположения справа налево. Исходя из этого составляют таблицу умножения операторов симметрии (табл. 4.1). [c.191]

L и Lg. f ф g) не коммутируют между собой, а одноименных — коммутируют. Операторы, действующие на функции разных леременных, например [c.125]

Элементарное нреобразовашге в квантовом случае тензорное нронзведеине произвольного унитарного оператора, действующего на части сомножителей где г мало (г = 0(1)), и тождествеииого оператора, действующего на остальных сомножителях. [c.54]

Состояние спинов можно описать с помошью волновой функции у/. Каждой физической величине сопоставляется оператор. Если оператор, действуя на некоторую функцию, дает ту же функцию, то такая функция называется собственной функцией данного оператора. Например, возьмем две функции и ехр(3л ). И пусть дан оператор дифференцирования А = д1дх. Имеем [c.21]

Определим обьгтным образом след оператора, действующего на конечномерном пространстве ). Нетрудно проверить, что tr = 6(m, п). Следовательно, Ъ т, п) можно оценить в терминах собственных значений оператора L( ). Заметим, что каждое собственное значение оператора L( ) является собственным значением оператора определенного как оператор Е для взаимодействия ф("). Мы знаем из доказательства теоремы 5.26, что отображение Ф Е — целая аналитическая функция на пространстве, где 0 > 0. В частности, существует такое г > О, что при достаточно больших п оператор имеет только одно собственное значение, по модулю превосходящее г . Это собственное значение А( — положительное и простое при п оо оно стремится к А = ехрР . Следовательно, при достаточно больгних п [c.122]

Теорема 7.1. Базис, содержащий все унитарные операторы, действующие на парах д-6итов, позволяет реализовать любой унитарный оператор в расширенном смысле. [c.60]

Если Ми/ — гладкие, мы можем заменить д матричнозначной функцией д Л (Т -0ш) и в результате получить трансфер-оператор действующий на -формы, причем — исходный трансфер-оператор С. [c.197]

Пример 12.3. Пусть ф V U — голоморфное отображение и (fiGE(V). Определим оператор, действующий на интегрируемые в квадрате голоморфные -формы на V равенством [c.204]

Тензорное произведение некоторого оператора П, действующего иа множестве q-битoв А, и тождественного оператора, действующего иа остальных q-бнтax, будем обозначать П[А]. (В частности, [1,. ..,)"] = = и Со I обозначает действие на первых г q-битax.) [c.54]

Введём теперь норму па пространстве операторов. Пусть М — пространство с нормой. Пространство операторов, действующих па нём, можно представить как L(7V") = МQjM (изоморфизм задается матричным представлением a.ik j) k ) [c.64]

Доказательство. Птак, пусть есть схема размера L U = Ul-. . . -Ui. Будем считать, что U действует на пространстве из N q-битов, первые т из которых — q-биты подсказки, а остальные — вспомогательные (взятые наирокат иа время вычислений) считаем также, что схема состоит из операторов, действующих на парах q-битов. [c.111]

ИЗ которой следует, что для оценки с полипомнальпой точностью неотрицательного оператора, действующего на т q-битах, достаточно вычислить след от его степени, ограниченной полиномом от т. [c.118]

На торе можно двигать частицы но двум различным циклам, образующим базнс в группе гомологий. Например, можно создать пз основного состояния пару возбуждений одного типа, обнести одно из возбуждений по циклу и проаннигилировать со вторым возбуждением. Этот процесс опнсывается некоторым оператором, действующим на кодовом подпространстве, — произведением вдоль пути на решетке, либо (т вдоль пути на двойственной решётке. Поскольку существует два тина [c.141]

Тюбое вращение трёхмерного пространства представляется как композиция трёх поворотов на угол а вокруг оси z, затем на угол [3 вокруг оси X, затем на угол 7 вокруг оси г. Поэтому любой оператор, действующий иа одном q-бите, представляется в виде [c.172]

Смотреть страницы где упоминается термин Оператор действующий: [c.10] [c.38] [c.176] [c.215] [c.10] [c.61] [c.125] [c.183] [c.131] [c.465] [c.165] [c.248] [c.260] [c.83] [c.83] [c.7] [c.82] [c.110] [c.138] [c.141] [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология