Радиоактивные изотопы как источники излучения получение и распад

В табл. 2.1 приведены важнейшие радиоактивные изотопы, используемые в качестве источников излучения, их радиоактивные свойства и цена одного кюри. Эти цены достоверны по порядку величины, хотя стоимость изотопного источника будет зависеть еще н от размеров, поскольку затраты на приготовление небольшого источника превосходят стоимость самого изотопа. Методы получения и типы распада изотопов показаны в табл. 2.2. [c.14]

Калиброванные детекторы. Любой детектор можно прокалибровать, имея источник излучения с известной скоростью радиоактивного распада. Такая калибровка позволяет успешно определять скорости распада для других образцов того же изотопа при условии, что анализ производится точно в таких же условиях, как и калибровка. Иногда полученными данными можно воспользоваться и при анализе других изотопов, излучение которых обладает свойствами, близкими к свойствам излучения стандарта. [c.419]

Количественная сторона активационного анализа характеризуется процессами накопления и процессами распада радиоактивных ядер. Зная основные параметры (сечение активации исходного изотопа нейтронами а, интенсивность потока нейтронов п, период полураспада образующегося радиоизотопа и коэффициент счета детектирующего прибора а), можно рассчитать количество радиоизотопа для любого момента времени как в ходе активации, так и после нее, а по количеству радиоизотопа определить весовое количество анализируемого элемента. С необходимыми для этого расчетными уравнениями и методами регистрации излучений можно познакомиться по соответствующим учебникам и руководствам по радиометрии и радиохимии [46, 72, 94, 271]. Однако на практике для упрощения работы, а также во избежание погрешностей, допущенных в определении а, а и, особенно, п, пользуются относительным методом сравнения со стандартом определяемого элемента, облученного вместе с анализируемым образцом. Лишь в частном случае использования лабораторных источников нейтронов, обладающих большой стабильностью по потоку нейтронов, удобнее пользоваться абсолютным методом вычисления или методом градуировочных графиков, полученных для стандартных смесей. [c.211]

Современные методы ядерной физики позволяют получать и выделять искусственно получаемые изотопы разных элементов в весовых количествах, тогда как еще недавно их можно было обнаруживать и изучать лишь по радиоактивному излучению. Особенно мощным источником этих изотопов являются урановые реакторы, в которых осуществляется цепной распад урановых ядер с целью получения атомной энергии. Происходящие в них ядерные реакции урана и продуктов его распада, и вторичные процессы под влиянием нейтронов, образующихся при распаде ядер, ведут, как уже указывалось, к образованию многих изотопов разных элементов. Среди них имеются изотопы элементов, которые раньше не были еще открыты. [c.19]

Можно использовать нейтроны и у-излучение непосредственно в реакторе, если прокачивать облучаемый материал через зону реактора. Однако и в этом случае нейтроны создают радиоактивные загрязнения, активируя атомы облучаемой смеси. В другом варианте нейтроны ядерного реактора активируют теплоноситель, транспортируемый к реагирующим компонентам. Если в качестве теплоносителя применять жидкий натрий, то натрий активируется, проходя через реактор под действием потока нейтронов возникает радиоактивный натрий-24 (с периодом полураспада 15 ч), который излучает у-кванты с энергией 1,37 и 2,75 Мэе. Вне реактора излучение радиоактивного натрия можно использовать для инициирования различных химических процессов. Этот метод предпочтительнее, поскольку продукты химических превращений не загрязняются радиоактивными изотопами и режим действия реактора не нарушается. Для получения долгоживущих изотопов используют нейтронное излучение при активации стабильного изотопа соответствующего элемента, помещенного в активную зону реактора. Так, например, получают кобальт-60 из кобальта-59. Тепловыделяющие элементы реактора (стержни) периодически заменяются. При извлечении из активной зоны они очень радиоактивны. Интенсивность излучения быстро уменьшается в результате распада короткожи-вущих изотопов. В это время стержни можно непосредственно использовать как интенсивный источник радиации. Практически срок использования излучения стержней составляет 3- месяца. После того как большая часть короткоживущих изотопов распадается, стержни поступают на химическую переработку для повторного извлечения горючего и очистки их от продуктов деления с большими периодами полураспада. Смесь продуктов деления, имеющая значительный уровень радиации, также может длительное время служить источником излучения. В конечном счете из этой смеси выделяются отдельные радиоактивные изотопы, такие, как цезий-137 и стронций-90, которые служат хорошими источниками - и у-излучения. [c.28]

Основными источниками получения этого изотопа являются распад радиоактивного и извлечение из продуктов деления урана. При распаде Zr s только незначительная часть атомов переходит в возбужденный изомер ниобия, поэтому на практике имеют дело с 38,7-дневным изомером Nb . Этот изомер также может быть получен при бомбардировке циркония дейтронами и протонами [реакции (d, п) и (р, у)] и молибдена дейтронами [реакция (й, а)]. Выход по реакции Мо [d, а) при использовании дейтронов с энергией 14 Мэв составляет 50 микрокюри на 1000 микроамперчасов. Этот изотоп ниобия имеет мягкое -излучение и спектр у-фотонов. Отде.иение его от циркония уже было рассмотрено. [c.272]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология