Псевдоламинарная область

Если проводить измерение вязкости коллоидных растворов, обладающих аномалией вязкости в капиллярном вискозиметре, в Широком интервале разности давления, то снижение значения р/ продолжается до некоторого предела. При большей разности давления р1 становится постоянным (рис. 57). Область постоянства вязкости жидкостей, обладающих аномалией вязкости, получила название псевдоламинарной области. При дальнейшем возрастании разности давления значение р1 начинает расти. Рост pt с увеличением р связан с турбулентностью, причем, турбулентность у коллоидных растворов, обладающих аномальной вязкостью, наступает при меньших скоростях течения, чем у ньютоновских жидкостей. [c.189]

Зависимость скорости сдвига от напряжения у золей, обладающих аномалией вязкости, представлена на рис. 56, в. Рассматриваемые вещества являются жидкостями, так как текут под действием любого, сколь угодно малого напряжения. Но продолжение прямолинейного участка кривой, соответствующей псевдоламинарной области, не проходит через начало координат. Участок, отсекаемый ею на оси напряжений, получил название динамического предельного напряжения сдвига. Он отвечает тому напряжению, которое необходимо приложить к жидкости, чтобы ее вязкость стала постоянной. Тела, у которых отсутствует статическое предельное напряжение сдвига и имеет место динамическое предельное напряжение сдвига, получили название псевдо-пластичных тел. Аномалия вязкости наблюдается не только у жидкостей, но и у пластичных тел (рис. 56, г). Такие тела обладают статическим и динамическим предельными напряжениями сдвига. [c.190]

Рис. 2. Кривая зависимости вязкости жидкости в капиллярном вискозиметре от разности давления на концах капилляра I — кривая ньютоновской вязкости II и III — кривые аномальной вязкости / — область аномалии вязкости 2 — псевдоламинарная область Зи5—турбулентная область, 4 — область подчинения закону Ньютона

Исследование влияния длины пробега пленки х р на средний коэффициент теплоотдачи а на трубах разной длины было проведено в последнее время Г. Струве [2081. При х р = 150 лж в ходе кривой Ыи = (Ке) происходит резкий переход из псевдоламинарной области, в которой было действительно уравнение (3.16), в турбулентную область. При этой длине пробега четко сказывается влияние конструктивных особенностей распределительного устройства. С увеличением ширины щели увеличивается длина термического входного участка (до х, = 150 мм при = 0,53 мм). С возрастанием длины пробега х р влияние входного участка уменьшается. Устойчивые профили температур образуются в пленке при х р а 1 м. Установлено, что в переходной области (она увеличивалась с длиной пробега от 800 < [c.74]

Полная реологическая кривая консистенции псевдопластичных тел изображена на фиг. 8 (кривая 4). Она называется ост-вальдовской реологической кривой. Весь отрезок а — область аномалии вязкости, отрезок б — псевдоламинарная область и отрезок в — область турбулентного режима. Оствальдовская кривая является не единственным видом реологической кривой псевдо-пластичного тела. Так, у некоторых золей продолжение отрезка б в сторону оси абсцисс не проходит через начало координат [19]. Наиболее простая не ньютоновская жидкость получила название максвелловской жидкости. Ее сопротивление течению складывается из внутреннего трения и упругости. Она может служить примером упруго-вязкой жидкости. Для описания течения такой жидкости необходимо знать ее вязкость и модуль упругости. [c.38]

Поскольку в псевдоламинарной и турбулентной областях течения увеличение теплоотдачи объясняется перемешивающим воздействием волн, то следует ожидать, что и поверхностное натяжение жидкости влияет на коэффициент теплоотдачи. Это было установлено в опытах по изучению теплоотдачи к воде с добавками различных смесей, содержащих поверхностно-активные вещества [106]. Опыты, про- [c.76]

Область ламинарного и псевдоламинарного режимов до Г 1000 кг м ч исследовалась мало. При малых плотностях орошения падает с. ростом Г [208]. Это, по-видимому, можно объяснить тем, что в данной области имеет место не обычное пузырьковое Кипение, а испарение перегретой жидкости с поверхности плёнки. В данном случае, когда тепло передается теплопроводностью через слой жидкости, [c.116]

Также на рис. 5.38 показано распределение скорости в псевдоламинар-ном однофазном пограничном слое для степени турбулентности (интенсивности пульсаций) в набегающем потоке аи = 3,66% и а и = 7, 79% по данным [29] для аналогичного значения числа Рейнольдса Rex =2-10 . Ламинарный пограничный слой в турбулизированном потоке в монографии [29] определен как псевдоламинарный , так как он характеризуется интенсивными пульсациями локальных параметров. В нем сохраняется доминирующее влияние молекулярной вязкости и не реализуется характерная для турбулентного пограничного слоя равновесная область порождения и диссипации турбулентности, т. е. область логарифмического закона стенки. Несложно заметить, что полученные данные для однофазного течения лежат между соответствующими данными [29] по распределению скорости в ламинарном пограничном слое и следовательно согласуются с ними. [c.162]

На рис. 3-47 показано изменение Nu в обеих областях при Рг= 1,75, что соответствует конденсации водяного пара при средней температуре конденсата 100° С. Правая ветвь кривой относится к ламинарной области, левая — к неламинарной (псевдоламинарной) и турбулентной. Табл. 3-15 охватывает обе области и часто облегчает расчет. Следует обратить внимание на то, что — относительно мало изме- [c.218]