Течение вязкостное сопротивление

Вязкостные свойства пластичных смазок по ГОСТ 7163—-63 определяют на автоматическом капиллярном вискозиметре АКВ-4. На этом вискозиметре фактически определяется эквивалентная вязкость, т. е. вязкость ньютоновской жидкости, которая при данном расходе имеет такое же сопротивление при течении по капилляру, как и пластичная смазка. Вязкость пластичных смазок, как и других неньютоновских жидкостей, зависит от скорости деформации. Чаще всего вязкость смазок и их вязкостно-температурные характеристики определяют при скорости деформации 10 с" . Эта величина, вычисляемая по расходу и радиусу капилляра, фактически представляет собой скорость деформации (скорость сдвига ) на стенке капилляра ньютоновской жидкости, связь этой величины с действительной скоростью сдвига на стенке капилляра определена в работе 171. [c.7]

Поскольку слоистое пристенное течение практически полностью разрушено, влияние сил вязкостного трения на поток становится исчезающе малым и характеристики потока оказываются не зависящими от числа Рейнольдса (зона турбулентной автомодельности.). Коэффициент сопротивления трения является функцией только относительной шероховатости [c.127]

Таким образом, для определения силы, вызывающей сближение флотируемых частиц, необходимо знать величину вязкостного сопротивления их движению Для расчета этой величины рассмотрим установившееся движение твердого шара радиусом Р, частично погруженного на глубину Н в жидкость и перемещающегося с небольшой скоростью и вдоль границы полупространства, заполненного л идкостью. Эта задача, очевидно, эквивалентна задаче о течении несжимаемой вязкой жидкости относительно частично погруженного в нее неподвижного шара. [c.39]

При максимально высокой температуре стекло взаимодействует с поверхностью металла, образуя на ней тонкую высоковязкую пленку. Такое взаимодействие увеличивает коэффициент трения. С понижением температуры вязкая пленка постепенно стирается и переходит в объем расплавленного стекла. Пленка не восстанавливается, а на ее место поступает стекло с меньшей вязкостью. В результате трение уменьшается. При затвердевании пленки трение снова увеличивается в связи с повышением вязкостного сопротивления. В то же время при определенной величине трения площадь сдвига уменьшается в результате повышения прочности пленки. При дальнейшем понижении температуры стекло затвердевает, в нем становится невозможным вязкое течение происходит хрупкий излом. При этом, если стекло непрочно соединено с поверхностью металла, то твердая пленка будет сдираться с нее и коэффициент трения станет таким же, как при непосредственном контакте металл — металл. Если же пленка прочно соединена с поверхностью металла, как для двух рассматриваемых типов стекла, то будет происходить поверхностное скольжение. В этом случае трение понизится за счет значительного уменьшения площади трения, а также благодаря преимущественному скольжению стекла по стеклу. [c.151]

Вязкостные свойства. Под вязкостными свойствами консистентных смазок и других структурированных систем понимают их сопротивление течению или внутреннее трение. Эти свойства не могут быть выражены одной константой, подобной коэффициенту вязкости масел. Поэтому их принято оценивать функциональной зависимостью относительной скорости сдвига от напряжения сдвига в широком интервале изменения последнего и при постоянной температуре. Конкретные показатели вязкостного сопротивления структурированных систем—эффективная и эквивалентная вязкость. Эти показатели имеют смысл лишь тогда, когда указаны градиенты скорости сдвига, при которых они определялись. [c.106]

Возможность деструкции (разрыва) молекул высокополимеров в процессе течения загущенной жидко сти следует из механизма их загущающего действия и заключается в следующем во время относительного перемещения слоев загущенной жидкости молекулы высокополимеров подвергаются воздействию внешних сил. Возникающие в этом случае вследствие вязкостных сопротивлений напряжения способствуют разрыву молекулы полимера. [c.119]

Если проследить за изменением напряжения по длине капилляра во время протекания раствора, то оказывается, что сначала оно быстро растет, а затем постепенно падает до определенной, постоянной при данных условиях величины (рис. 4.1). В момент увеличения напряжения раствор ведет себя как эластичное тело, так как скорость приложения к нему нагрузки на входе в капилляр очень высока. По мере дальнейшего продвижения раствора по капилляру, когда дополнительного нагружения нет, часть напряжений в растворе имеет возможность релаксировать благодаря его пластичности. Релаксация протекает не до конца, а до уровня напряжения, соответствующего вязкостному сопротивлению раствора при установившемся течении [5-7]. [c.64]

Чтобы вызывать и поддерживать стационарное течение, внешние силы должны производить работу по преодолению внутренних сил жидкости и газа, сопротивляющихся деформации. Эта работа делится на две части 1) механическая по передаче движения от слоя к слою жидкости 2) работа внутреннего трения, переходящая в тепло. Работа первого вида связана с преодолением силы инерции при изменении скорости. Обусловленное им сопротивление называется инерционным сопротивлением. Очевидно, его величина зависит от скорости течения и массы жидкости или газа. Работа внутреннего трения определяется вязкостью, и вызванное им сопротивление называется вязкостным сопротивлением. [c.59]

Экспериментально доказано, что независимо от типа насадки капли собираются на ее поверхности и удерживаются, пока силы адгезии превышают силы вязкостного сопротивления. В течение этого времени капли коалесцируют, силы адгезии не [c.104]

Мыльные смазки окисляются значительно быстрее жировой солидол, например, слабощелочной вначале, за 7 лет в таре приобретает кислотное число 0,8—1,6 мг КОН на 1 г, а в ступицах колес — 1,9—7,9. Кислотное число жирового консталина за это время может достигнуть 10—45 мг КОН на 1 г. Некоторые смазки окисляются особенно быстро. При значительном окислении в смазке накапливаются продукты, вызывающие коррозию металлов и изменяющие структуру смазки окисление приводит к разрушению структурного каркаса мыльных смазок, изменению прочностных и вязкостных свойств, изменению сопротивления диффузии паров коррозионно-агрессивных веществ (воды) и т. д. Химически стабильными считают такие смазки, в которых в течение всего времени хранения (обычно исчисляемого годами) или работы в узлах трения химические изменения заметного влияния на рабочие свойства не оказывают. Наиболее жесткие требования по химической стабильности предъявляются к смазкам, работающим в ответственных механизмах, где смена смазки (или пополнение ее) невозможна или сильно затруднена, а условия эксплуатации достаточно жестки. [c.665]

Практический интерес при изучении вязкостных характеристик жидких дисперсных систем представляют реологические исследования. Реологическим исследованиям нефтяных систем уделяется значительное внимание. Особые трудности при этом возникают из-за проявления отклонения их поведения во многих случаях от поведения ньютоновских жидкостей. Реологические исследования позволяют связать макроскопические деформации и течение нефтяной дисперсной системы с мгновенными конфигурациями и движением ее гидродинамически подвижных частиц. В свою очередь вязкое сопротивление является функцией межмолекулярных взаимодействий в системе, определяющих ее инфраструктуру. [c.88]

Теплообмен и сопротивления при кольцевом режиме течения двухфазного двухкомпонентного. потока в трубах явились предметом теоретического исследования, выполненного Леви [59, 60]. Автор представил решения для трех режимов течения газо-жидкостного потока вязкостно-вязкостного, вязкостно-турбулентного и турбулентно-турбулентного. Полученные им критерии в основном не отличаются от установленных Мартинелли (69]. Однако в решение входят три дополнительных критерия, выражающие влияние физических свойств среды в боль-щинстве случаев этими критериями можно пренебречь. [c.125]

Отметим принципиальную особенность вывода уравнений реологии (3.12.16) и (3.12.19). Он не содержит прямых указаний на то, что сопротивление деформированию ПКС является вязким. Более того, по форме выражение (3.12.17) напоминает уравнение состояния идеального газа. Фигурирующая в нем величина пкТ равна, как известно, давлению газа, а величина Р рассматривалась как сила упругого сопротивления, поскольку ее действие вызывало изменение потенциальной энергии частицы в узле решетки. Для сравнения отметим, что вывод формулы Эйнштейна и ее модификаций с самого начала предполагал вязкий тип напряжений. Это выразилось в том, что сопротивление деформированию суспензии определялось как сопротивление вязкой среды, усиленное благодаря особенностям ее течения в присутствии недеформируемой фазы. Примем во внимание, что силы вязкого сопротивления — это силы, обусловленные потерями энергии, подводимой к системе при ее деформировании. Для доказательства того, что сопротивление деформированию является вязким, необходимо выяснить, где и как при деформировании происходит диссипация энергии — ее превращение в теплоту. Ответ содержится в выражении для работы зРИ упомянутой силы. Согласно этому выражению, деформирующая сила совершает работу, идущую на увеличение потенциальной энергии частицы, только на первой половине (х/2) полного пути Л частицы из одного равновесного положения в другое. В силу симметричного вида зависимости потенциальной энергии частицы от ее смещения из положения равновесия на второй половине п>ти сила сопротивления меняет знак на обратный. Следовательно, на второй стадии движения частица не может оказывать сопротивления деформированию. По этой причине в выражении для работы и фигурирует только половина полного пути. Движение частицы на втором отрезке пути идет под действием внутренних сил деформированной решетки, которые не совершают никакой полезной работы, т. е. полученная на первой половине пути энергия теряется. Механизм превращения этой энергии в теплоту не имеет принципиального значения. Можно, например, считать, что она превращается в энергию упругих колебаний частицы возле положения равновесия, которые постепенно передаются всем частицам, превращаясь, таким образом, в их тепловое движение. В таком варианте диссипации не требуется наличия вязкой дисперсионной среды, и поэтому теория применима к описанию вязкостных свойств обычных жидкостей, в которых дисперсионной средой является ничто — межмолекулярные пустоты. Для суспензий более подходит схема передачи энергии вязкой дисперсионной среде при самопроизвольном движении в ней частицы на второй части пути. Это важно при вычислении времени релаксации вакансий и величины потенциального барьера движения частиц в решетке, величина которого определяет частоту переходов частиц в соседний узел. [c.694]

Вязкостные характеристики нефтей СССР колеблются в очень широких пределах. Поэтому необходимо выяснить влияние вязкости нефти на снижение сопротивления течения с помощью добавок полимеров. [c.92]

Существенное влияние на вязкость смазок оказывает температура, с повышением которой вязкость смазки снижается. При минимальных рабочих теьшературах вязкость смазок не должна превышать 2000 Па-с (0 = 10 с >). О влиянии температуры на вязкость смазок судят по вязкостно-температурной характеристике, т. е. По зависимости вязкости от температуры при постоянном градиенте скорости О. В костно-температур-ная характеристика зависит от значения О, при котором происходит ее определение и, как правило, ухудшается с увеличением скорости деформации. По вязкостно-температурным свойствам смазки превосходят масла, поскольку значительная доля сопротивления течения смазок приходится на разрушение структурного каркаса, а прочность его сравнительно мало меняется с изменением температуры. [c.288]

Сопротивление системы зависит от геометрических размеров трубопровода и от режима течения газа. При вязкостном течении определяющим фактором для сопротивления является внутреннее трение газа [c.35]

Длинный прямолинейный трубопровод круглого сечения. При турбулентном режиме поток газа Q, проходящий через трубопровод, приблизительно пропорционален квадратному корню из градиента давления, а при ламинарном или вязкостном режиме поток газа пропорционален градиенту давления. Вязкостное течение имеет место при относительно малой длине свободного пробега, когда только близкие к стенке молекулы сталкиваются с ней в первую очередь. Сопротивление в вязкостном потоке зависит от конфигурации трубопровода, от скорости, давления и природы протекающего газа. [c.44]

Сопротивление элементов вакуумной системы зависит от режима течения газа. В вакуумной технике обычно рассматривают несколько режимов течения турбулентный, ла.минарно-вязкост-ный, молекулярно-вязкостный и молекулярный. Первые два режима хорошо известны и подробно рассмотрены в гидродинамике. Молекулярно-вязкостный режим характеризуется меньшим влиянием внутреннего трения газа на характер течения и возникновением теплового движения отдельных молекул. По своему характеру молекулярно-вязкостный режим является промежу- [c.117]

Металлические пленки-проводники и пленки-сопротивления должны точно соответствовать заданному геометрическому узору, ибо они являются частью электроцепи микросхемы. Из-за вязкостного, а не молекулярного характера течения паров карбонилов использование обычно применяемого метода положения шаблона (теневой маски) не дает четких границ рисунков. Поэтому в случае карбонильного метода получения тонких металлических пленок применяется фотолитографический метод получения узора. Для этого подложка целиком металлизируется, затем на металл наносят кислотоупорную светочувствительную эмульсию с последующим экспонированием через негатив с требуемым узором и проявлением. Пробельные участки металлической пленки вытравливаются в ванне соответствующим травителем [370]. [c.219]

Некоторые исследователи предложили уравнения для переходного режима — между кнудсеновским течением и потоком с преобладанием вязкостных сил сопротивления [39, 107, 111]. [c.63]

Для исследования поля скоростей в зернистом слое широко используется метод электрогидравлической аналогии (ЭГДА), основанный на аналогии дифференциальных уравнений, определяющих электрическое поле и поле скоростей в зернистом слое при преобладании сил вязкости. Имеется обширная литература по применению метода ЭГДА для решения задач подземной гидравлики [205—207], где течение жидкости протекает обычно в вязкостном режиме. Применение метода ЭГДА для исследования потоков жидкости в условиях химической аппаратуры, шахтных и доменных печей имеет свои особенности. Жидкость (газ) движется с большими значениями критерия Рейнольдса, проходя обычно пространства как заполненные зернистым слоем, так и полые. Вопросам применения метода ЭГДА в этом случае посвящена работа [208]. Практически поле скоростей определяется по аналогии с электрическим полем, измеряемым на геометрически подобной пространственной модели, залитой электролитом. Вход и выход жидкости моделируется подобными по размерам электродами, области с разным гидравлическим сопротивлением — электролитом с разной удельной электропроводностью, разделенным по областям перегородками, пропускающими ток и непроницаемыми для жидкости. Двумерные течения моделируются с помощью электропроводной бумаги с различным удельным сопротивлением. [c.108]

Двухмерность течения нарушается при течении пленки по каналу сравнительно небольшой ширины с боковыми стенками. Течение при этом становится трехмерным необходимо учитывать вязкостный краевой эф кт вследствие сопротивления стенок и капиллярный эффект вследствие капиллярного поверхностного всползания на боковые стенки. Как было показано Л. Хопфом [153], поправка на краевой вязкостный эффект очень мала и в практических расчетах ее можно не учитывать. Капиллярный краевой эффект весьма важен при течении пленки по насадке, так как в углах между элементами насадки могут образовываться мениски, которые нарушают равномерность распределения пленки по насадке. Вследствие этого время пребывания пленки на элементах насадки не одно и то же. [c.17]

Рассмотрим подробнее структуру течения жидкости вблизи твердой поверхности. Влияние стенки на движение среды проявляется через силы сопротивления движению потока, возникающие при взаимодействии движущейся жидкости с твердой поверхностью. Силы сопротивления складываются из собственно силы вязкостного трения и силы сопротивления, обусловленной взаимодействием потока с элементами шероховатости стенки при их обтекании. По мере приближения к твердой поверхности скорость движения жидкости снижается. При этом уменьшается и значение местного (локального) числа Рейнольдса, определяемого формулой Кем = /ш(г/)р/ц, где у — расстояние до стенки ииу — продольная составляющая средней скорости движения среды, р — плотность среды, кг/м ц — коэффициент динамической вязкости жидкости, Па-с. Значение числа Кем, как известно, связано с характером течения жидкости в рассматриваемой области. Непосредственно у стенки скорость движения среды очень мала, соответственно мало и значение числа Кем. Поэтому вблизи стенки течение носит ламинарный характер. Эту подобласть пристеночной области называют вязким подслоем. Чуть дальше от стенки расположена переходная зона с режимом перемежающейся турбулентности, при котором в каждой точке этой зоны происходит последовательное чередование периодов ламинарного и турбулентного течения. Соответ- [c.20]

Показатели, характеризующие вязкостные свойства консистентных смазок, имеют большое практическое значение. От величины эффективной или эквивалентной вязкости зависит про-качиваемость смазок. Имеются работы [123], в которых показано, что скорость течения смазок по трубам разного диаметра прямого или фасонного профиля можно рассчитать, исходя из их эффективной вязкости, определенной при помощи капиллярного вискозиметра. Таким образом, эффективная или эквивалентная вязкость позволяет судить о возможности подачи смазок по мазепроводам и коммуникациям, заправки в узлы трения при помощи различных заправочных устройств (масленок, прессов и т. п.), а также рассчитать размеры этих устройств. Вязкостью смазки определяется также расход энергии на перемещение в механизме смазанных деталей, например подшип-ников качения [124], и ее собственное перемещение. При этом большую роль играет зависимость вязкостного сопротивления от температуры и скорости сдвига. Мощность, расходуемая на работу механизма, смазанного пластичной смазкой, в условиях гидродинамического режима смазки выше, чем при работе на масле, служащем дисперсионной средой данной смазки. В условиях же граничного трения обычно при действии высоких нагрузок и температур наблюдается обратное явление. [c.108]

Наиболее распространен вискозиметрический метод исследования тиксотропии в ротационных приборах, который впервые применил Ф. Н. Шведов в работах с растворами желатины [95]. Обычно о наличии тиксотропии судят по появлению петель гистерезиса на кривой напряжение — скорость сдвига, возникающих при переходе от малых к высоким скоростям сдвига и обратно. В частности, такой метод применили Воларович и Вальдман [128], исследуя тиксотропию смазочных масел при низких температурах, а Виноградов с сотр. [130] и позднее Ма-русов [131], исследуя консистентные смазки (см. рис. 19). Однако П. А. Ребиндер с сотр. давно указывал на то, что при течении дисперсных систем собственно тиксотропные превращения смазок, связанные с взаимодействием структурных элементов, обязательно будут искажаться ориентацией этих элементов в потоке. Для структурированных дисперсных систем инвариантная вискозиметрнческая характеристика возможна либо случае полного разрушения структуры при отсутствии заметного восстановления, либо в условиях стационарного течения при наличии равновесия между разрушением и восстановлением. Поэтому величина вязкостного сопротивления будет характеризовать лишь данное тиксотропное состояние системы, но не будет отражать кинетики тиксотропного структурообразования. Площадь петли гистерезиса также не может служить мерой тиксотропии, поскольку кривая в виде петли получается при течении не только тиксотропных, но и необратимо разрушающихся систем. Именно поэтому в работах школы П. А. Ребиндера, в том числе и в работе по исследованию тиксотропии олеогелей [88], тиксотропные свойства оценивались (и их рекомендуется оценивать) по изменению прочностных показателей (предельного напряжения сдвига). [c.117]

Так, Энгелунд [85] получил аналитические решения для некоторых частных случаев течения при двухчленной зависимости для коэффициента сопротивления (11.61). Христиановйч [86] показал, что в пределах сохранения постоянного показателя степени, т.е. когда на данном интервале коэффициент сопротивления может быть аппроксимирован степенной зависимостью /э = В Re с I = onst, задачи нелинейного режима течения могут быть решены через зависимости для соответствующих вязкостных режимов (/ = 1) с внесением определенных поправок. [c.71]

Сушествует три области течения жидкости область гидравлически гладких труб , переходная и область шероховатых труб. В области гидравлически гладких труб преобладаюшее влияние на сопротивление оказывают вязкостные напряжения. Шероховатость труб при наличии ламинарной пленки пограничного слоя не влияет [c.61]

Дроссель — местное гидравлическое сопротивление на пути течения жидкости для регулирования расхода жидкости частичным сбросом ее в сливную линию или для создания необходимого перепада давления. По принципу действия различают дроссели вязкостного и инерционного сопротивлений. В первых перепад давления определяется в основном сопротивлением дроссельного канала значительной длины, во вторых — вихреобра-зованием при внезапном расширении потока. [c.177]

Эффективная вязкость т), (в Па-с) характеризует сумму вязкостного и прочностного сопротивления течению эмульсии. Она возрастает при увеличении объемного водосодержаннй обратных эмульсий и снижается с повышением касательных напряжений, прикладываемых к системе. При работе на приборе ВСН-3 эффективную вязкость рассчитывают по формуле [c.51]

Существование потенциала скорости связано с предположением об отсутствии вращательной составляющей и поперечном течении такое предположение обычно считалось неприемлемым для двухфазного вязкого течения с различиями в местных ускорениях и скоростях генерации газа. Однако следует отметить, что если лобовое сопротивление и другие вязкостные эффекты не оговорены априори, то определение потенциала скорости ведет просто к невращающемуся потоку с плоскостным распределением источников генерации газа, которое определяется местными скоростями горения и стоками газа, обусловленными осевым ускорением. Таким образом, потенциальное решение может рассматриваться как удовлетворительное приближение,, если условие сохранения массы преобладает над влиянием вязкости. [c.157]

Ориентация частиц сказывается на вязкости дисперсной системы благодаря тому, что при этом прекращается свободное вращение частиц в потоке [45]. Схематично механизм возникновения вязкостного эффекта вращения выглядит следующим образом частица, как щарик, зажатый между двумя параллельными и движущимися в разные стороны плоскостями, почти не оказывает сопротивления их движению, поскольку линейные скорости плоскостей и поверхности частиц в точках их соприкосновения совпадают. В таких условиях отсутствует проскальзывание движущихся с разными скоростями тел (плоскости и щарика) в точках контакта, и поэтому отсутствует трение скольжения. В ща-рикоподшипниках используется именно этот принцип. Если любым способом предотвратить свободное вращение щарика, то относительное движение плоскостей будет возможно только за счет их проскальзывания относительно поверхности щарика и соответствующего увеличения силы трения. Применительно к суспензии в этой модели плоскости нужно заменить слоями жидкости, прилегающими к поверхности частиц, проскальзывание — локальной величиной градиента скорости течения жидкости и трение скольжения — внутренним трением жидкости. При этом проскальзывание (градиент скорости течения) имеется как при свободном вращении частицы, так и при ее полном торможении, но величина его во втором случае несколько больще, и, соответственно, повыщается вязкое сопротивление обтеканию частицы потоками среды. Количественно это различие выражается в том, что при полном торможении вращения частиц вращательная составляющая вязкости возрастает до величины [c.688]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология