длина пробега

Молекулярная масса полимера вдоль трека частицы вследствие деструкции оказывается значительно меньше, чем в других радиацион-но неповрежденных местах. Поэтому область трека становится более чувствительной к химическому воздействию. Для того чтобы при травлении смогли образоваться сквозные практически одинакового диаметра поры, излучение должно обладать высокой плотностью ионизации. К таким излучениям относятся в первую очередь а-частицы и протоны. Однако тяжелые заряженные частицы вследствие высокой ионизирующей способности имеют небольшой пробег в материале. Сравнение длин пробегов (в м) а-частиц (а), протонов (р) и электронов (е) ][63] приведено ниже [c.52]

Рассмотренные выше диффузионные явления характерны для поровых каналов с радиусами, превышающими средние длины пробега молекул. Для парогазовых смесей последние находятся в пределах (0,3—0,6) 10 м при давлении 10 Па и температуре 273 К. [c.147]

Существенную роль в математической модели, используемой при вычислении вероятности столкновений, играет гипотеза равновероятности столкновений но длине пробега , которая состоит в следующем. Если известно, что нейтрон, двигаясь в среде, преодолел без столкновения расстояние х, то вероятность того, что он пройдет добавочное расстояние у до столкновения, такая же, как в начальный момент, т. е. можно считать, что нейтрон как бы появляется в системе в точке х. Математически записать эту гипотезу можно с помощью функции представляющей собой вероятность [c.27]

Функцию ф иногда удобно интерпретировать как суммарную длину пробега всех нейтронов, находяш,ихся в элементарном объеме и имеюш,их скорость V в единицу времени. Основание для этого вытекает из равенства (3.24). [c.44]

Это уравнение устанавливает, что общая суммарная длина пробега нейтронов в элементарном объеме около точки г в единицу времени в момент времени I сохраняется при переходе от скоростного пространства к энергетическому. Если ввести якобиан dv/dE, то довольно просто можно показать, что [c.45]

Проникающая способность радиактивных излучений определяется величиной свободного пробега. По мере пробега в веществе скорость частиц уменьшается и на некотором расстоянии от начала пути становится равной скорости движения атомов и молекул среды. Это расстояние называется длиной пробега. [c.52]

Поток на единицу скорости обычно отличают от потока на единицу энергии только символом независимой переменной и или Е в аргументе функций потока, для которых используется чаще всего один и тот же символ. Таким образом, если ф обозначен ноток и п — плотность нейтронов, то ф(о) = ип(и) есть суммарная длина пробегов нейтронов со скоростями в единичном интервале около у, а ф (Е)=и (Е) п Е) — суммарная длина пробега нейтронов с энергиями в единичном интервале около Е. [c.45]

Введенные понятия распространяются на интегральные характеристики плотности нейтронов. Функция ф (г, Е, г) молсет быть использована для получения величин, характеризующих объемные свойства системы как целого. Следовательно, если, например, нужно определить общую суммарную длину пробега Ф нейтронов, обладающих энергиями в интервале от Е до E + dE [c.45]

Если — некоторое среднее поперечное сечение и фт — суммарная длина пробегов нейтронов тепловой группы за единицу времени (в некотором определенном объеме), то поперечное сечение по группе определится так [c.93]

Другой особенностью источника быстрых пейтронов, которую следует учитывать при расчетах, является первый пробег. Когда рождается быстрый нейтрон, он движется от точки своего рождения к наружной поверхности, пока не испытает первого столкновения. При относительно больших энергиях сечепие поглощения мало (оно изменяется по закону 1/у), так что наиболее вероятно первое рассеивающее столкновение. В большинстве случаев большая доля полного пробега нейтрона в процессе замедления обусловлена именно первым пробегом. Хотя, в среднем, нейтроны испытывают много последующих рассеяний, они происходят в пределах малого расстояния от точки первого рассеяния. В результате нейтрон достигает тепловой энергии в окрестности точки первого столкновения. Можно представить себе следующую грубую картину процесса замедления первый пробег, который равен длине пробега до замедления, и последующее замедление в точке первого рассеивающего столкновения. Эта грубая модель может быть использована в качестве первого приближения при описании процесса замедления быстрых пейтронов. [c.163]

На микроскопическом уровне необходимо обратиться к теории столкновений, дающей выражение для коэффициента вязкости ср. (3) и (6) 2.1.2, где — средняя скорость микроскопических частиц а — средняя длина пробега между двумя соударениями частиц]. Число Рейнольдса можно представить в виде [c.82]

Продольное перемешивание в стекающей пленке. При математическом моделировании пленочных реакторов необходимо знать характер продольного перемешивания жидкости в пленке. На основе анализа диффузионной модели перемешивания и в результате экспериментального изучения влияния физических свойств жидкости (р, V, а), длины пробега пленки (Я) и скорости противоточно движущегося газа в 148 [c.148]

При определении удельной поверхности тонкоизмельченных веществ по методу фильтрации воздуха или другого газа при давлениях, близких к атмосферному, получаются преуменьшенные значения по сравнению с величинами, определенными другими методами. Это можно объяснить тем, что при выводе уравнения, связывающего скорость фильтрации и удельную поверхность, предполагают отсутствие скольжения между твердой стенкой и жидкостью или газом. Однако при течении газа вдоль твердой стенки всегда имеет место скольжение на их границе. Влияние скольжения газа на скорость фильтрации мало в том случае, когда размеры пор велики по сравнению со средней длиной пробега молекулы газа. При атмосферном давлении средняя длина пробега молекулы меньше 0,1 мк, так что если поперечное сечение пор равно нескольким десяткам микрон, то для определения удельной поверхности можно вполне пользоваться уравнением (И). [c.79]

Перегонка. Метод использовался [250] для перегонки нефтяных смол, извлеченных из нефти и природного асфальта. Перегонка осуществлялась при 250 °С в глубоком вакууме (0,013—0,004 Па) в условиях, когда расстояние между испарителем и конденсатором меньше длины пробега испарившейся молекулы. Метод используется мало не только из-за сложности осуществления, но и из-за малого диапазона по молекулярной массе — смолы с молекулярной массой выше 1000 не перегонялись, а. также из-за побочных процессов деструкции — конденсации, значительно искажав-ших первоначальное содержание исходных веществ. Можно лишь [c.104]

Молекулярная перегонка, или перегонка в глубоком вакууме. Этот вид перегонки предназначен для разделения наиболее высокомолекулярных веществ, которые при обычной вакуумной перегонке даже под разрежением до 13,3 Па разлагаются. Молекулярная перегонка проводится под очень низким давлением (0,133—0,0133 Па). В таких условиях, т. е. почти в полной пустоте, молекулы исходной жидкости свободно испаряются с поверхности при температурах ниже их температуры кипения. Средняя длина пробега молекулы до столкновения ее с другими молекулами при таком вакууме достигает 1—5 см. Следовательно, если в приборе для перегонки расстояние между испарителем и конденсатором не будет превышать это значение, то возможен последовательный отбор конденсата. [c.57]

Сравнивая работу проточного реактора и вихревого реактора, видим, что перемещение углеводородных соединений в первом случае происходит во всем объеме потока по его сечению и зависит от режима течения газа, направленного движения к поверхности катализатора практически нет, исключая конвективный перенос. В вихревом реакторе газ течет в форме не распадающихся струй, имеющих малую высоту в пять-десять раз меньшую, чем диаметр реактора, т.е. длина пробега молекулы углеводородного соединения до поверхности катализатора существенно меньше. [c.273]

Отработанные масла SAE 15W-40 и 15W-50 из двигателей, работавших на смеси метанола с бензином (топливо М-15, Германия), содержат 25—425 млн метанола, концентрация которого возрастает по мере увеличения пробега автомобиля. При работе двигателя на чистом метаноле (топливо М-100) его содержание в маслах может составлять от 227 до 77000 млн и зависит в большей степени от типа двигателя, чем от длины пробега. [c.58]

Несмотря на ожидающееся в Европе к 2005 г. увеличение числа легковых автомобилей и длины пробега, потребность в автомобильных смазочных материалах, очевидно, будет продолжать снижаться. В 1990 г. моторные масла в структуре автомобильных смазочных материалов занимали более 90% к 2005 г. ожидают снижения их доли до 85% при возрастании потребления жидкостей для [c.128]

При наклоне пластинки под углом не более 20° длина пробега не влияет на скорость движения растворителя и, следовательно, [c.143]

Поражение радиоактивным излучением может происходить при попадании радиоактивных веществ в организм или при внешнем его облучении. Прежде всего возможность поражения возникает при работе с долгоживущими нуклидами, а также тогда, когда соответствующие вещества могут накапливаться в организме. Так, например, °5г, накапливаясь в костях, препятствует образованию в крови красных кровяных шариков. Особенно опасно воздействие у-излучения. Напротив, а- и р-ча-стицы легко поглощаются и поэтому имеют небольшую длину пробега. Если работа с веществами, активность которых лежит в области порядка милликюри, ведется в стеклянных сосудах, то вредное действие этих частиц уже сводится к минимуму. Труднее осуществить защиту от нейтронного излучения. Его можно ослабить слоем парафина или воды толщиной 10—15 см. В общем интенсивность любого излучения обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника излучения до облучаемого объекта. Поэтому работу проводят на максимально возможном удалении от источника излучения и за возможно более короткий промежуток времени. [c.383]

Таким образом, величина а Ь характерна для данного соединения на данном сорбенте и в данной системе растворителей, но зависит от ряда условий способа работы, качества и активности сорбента, толщины слоя, качества растворителей, количества нанесенного вещества, длины пробега растворителей, положения стартовой линии и температуры. Для более надежной идентификации веществ, определяя часто применяют вещества-свидетели. На пластинке рядом с разделяемой смесью веществ хроматографируют известное вещество ( свидетель ) и сравнивают положение пятен на хроматограмме. [c.70]

В газе, состоящем из молекул двух сортов А и В, средняя длина пробега молекулы А до столкновения с А или В /д равна [c.57]

Рентгеновское излучение можно использовать также для наблюдения за движением твердых частиц, причем отдельные из нйх могут быть сделаны видимыми, если они отличаются от других по способности поглощения рентгеновских лучей. Практически, однако, невозможно увидеть частицу с длиной пробега, в 10 раз превышающей ее диаметр (нанример, частицу диаметром 500 мк в слое диаметром 10 см), если она типична, т. е. резко не выделяется среди остальных частиц по поглощению рентгеновских лучей. Следовательно, рентгеновский метод для изучения движения отдельных твердых частиц не всегда оказывается пригоднымОднако, пользуясь таким методом, легко наблюдать возмущения в слое (особенно в горизонтальном его сечении), содержащем некоторое количество частиц, менее прозрачных, чем остальные. [c.130]

Переход гааа из состояния D в состояние К характеризуется промежутком времени, по порядку величины равным периоду индукции самовоспламенения. За это время каждая молекула исходпых веществ в среднем претерпевает V столкновений, необходимых для осуществления реакции. Таким образом, ширина детонационной волны бц оказывается в v раз больше ширины ударной волны (рапной к — сродней длине пробега молекул в газе). Отсюда ширина детонационной полны при X =10 см и v — составляет [c.244]

Таким же образом можно вычислить суммарную длину пробега Ф неитропов всех энергий в объеме V из соотношения [c.46]

Теорию можно уточнить, введя поправки Данкова — Гинзбурга и Пер-шагена — Карлвнка [102, 110]. Первая из них учитывает самоэкранировку блоков горючего в плотноупакованных системах (решетках) и приводит к некоторому возрастанию средней длины пробега без поглощения. [c.509]

В предыдущих разделах в основном обсуждались вопросы измерения загрязняющих и других вредных веществ в технологических и отходящих газах перед их выбросом в атмосферу. В последние годы были предприняты значительные усилия в области измерения и контроля загрязнения окружающей среды. Основной проблемой здесь является то, что концентрации загрязнений очень малы и сильно изменяются в зависимости от погоды и времени года.. Некоторые методы, описанные в предыдущих разделах, применимвЕ для измерения концентрации загрязняющих веществ в окружающей среде путем увеличения либо времени отбора —если применяются абсорбционные методы,—либо длины пробега света —если применяются oптичe кi e методы. [c.99]

Электронографический анализ — один из методов изучения атомно-кристаллн-ческой структуры веществ, в котором используется дифракция потока движущихся электронов, обладающего волновыми свойствами. От рентгеновских лучей волны потока электронов отличаются меньшей длиной. При ускоряющем напряжении 30—100 кВ, которое применяют в электронографах, длина волны потока электронов колеблется в пределах 0,07—0,04 А, что в 20—30 раз меньше длин волн, используемых в рентгенографическом анализе. Кроме того, длина пробега электронного луча в исследуемом веществе по сравнению с рентгеновским меньше и обычно не превышает 100 А, так как электроны сильно взаимодействуют с веществом и быстро оглощаются в кристаллах, [c.105]

Смотреть страницы где упоминается термин длина пробега: [c.142] [c.394] [c.261] [c.89] [c.269] [c.149] [c.276] [c.378] [c.77] [c.27] [c.29] [c.30] [c.188] [c.279] [c.290] [c.515] [c.515] [c.515] [c.82] [c.105] [c.117] [c.266] [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология