Уравнение изопикна

Уравнение, связывающее величину адсорбции с температурой при постоянном равновесном давлении а = f (Т)р или постоянной равновесной концентрации Г = ф (Т) , носит название соответственно изобары или изопикны адсорбции (рис. 47) здесь Рг > р > Ра- [c.214]

Для той области малых заполнений, для которой уравнение изопикны газа может быть выражено в форме (14), описанный графический метод нахождения наклонов изостер адсорбции приводит с учетом поправочного коэффициента /с = 1,05 к следующему уравнению для дифференциальной теплоты адсорбции [c.394]

Г = ф (Г) — уравнение изопикны адсорбции [c.156]

Это уравнение содержит константу появление которой обусловлено наблюдаемой в динамике адсорбции для экспериментальных систем с выпуклой изотермой линейной зависимостью координат пересечения изопикн с осью абсцисс от логарифма относительной концентрации. Согласно предложенному уравнению (1), опытные константы определяются следующим образом [c.173]

Основной источник движений в атмосфере — это солнечная радиация, порождающая силы плавучести. Уравнения для созданных таким образом движений рассматриваются в разд. 9.13 в предположении о малой величине отклонений от состояния покоя. В последующих разделах рассматриваются частные решения для случаев постоянных сил плавучести. Если вынуждающая сила зависит только от высоты 2 и одной горизонтальной координаты у, то существует частный вид решения, возникающий в ряде задач. При постоянной вынуждающей силе течение в плоскости у, 2 ) стационарно. Отклонения изопикн, однако, линейно растут со временем, что создает нормальное к указанной плоскости движение, находящееся в геострофическом равновесии с порожденным им полем давления. Это течение, естественно, такл е линейно растет со временем. То же самое остается в силе, когда вынуждающая сила является функцией г и расстояния г от центра шторма, что характерно, например, для задачи об урагане. Поток в плоскости (г, г) может быть постоянным, но поперечный (азимутальный) поток линейно растет со временем. Действительно, кольца жидкости, приближаясь к оси вращения, должны сохранять полный угловой момент количества движения, поэтому жидкость должна с [c.7]

Поскольку квазнкритические температуры обычно очень высоки, то даже для не слишком малых концентраций g, для которых при низких температурах отклонения от идеальности значительны, в области температур, близких кТдс, моншо пользоваться уравнением состояния идеального газа и тогда уравнение изопикны будет иметь особенно простой вид [c.392]

На основании сказанного можно утверждать, что изостеры адсорбции (изостеры полного содержания ) а onst при малых значениях а в области высоких температур нри Т долншы постепенно переходить в кривые постоянной концентрации g = uIWq равновесной газовой фазы адсорбата вне адсорбционного ноля. Зная уравнение состояния газовой фазы, мы можем построить в координатах In р, Т кривую g = onst, которую мы будем называть изопикной газа. [c.392]

Можно назвать две причины, по которым изложенная выше линейная теория в действительности оказывается непригодной для высокоточного расчета эффекта урагана. Одна из них состоит в том, что влияние урагана само по себе настолько сильно, что пренебрегать нелинейными членами в уравнениях нельзя. Вторая причина — большая роль термических эффектов. Влияние передачи тепла оказывается особо важным потому, что (см. [272]) ураганы фактически поддерживают свое существование за счет энергии, которую они черпают из доступного теплоза-паса океана. Вместе с тем ураган не только отнимает тепло у океана, но и перераспределяет его за счет перемешивания, действующего одновременно с эффектами адвекции. Все эти эффекты влияют на распределение изопикн, показанное на рис. 9.9. [c.50]

Рассмотрим теперь второй вариант построения изостер адсорбции, не связанный с вычислениями предельных величин адсорбции ао. Исходными эмпирическими данными также является одна экспериментальная изотерма адсорбции для температуры Т и надежное уравнение состояния рассматриваемого вещества в области высоких давлений и температур. Будем исходить из совершенно очевидного, почти тривиального утверждения о том, что при неограниченном росте температуры величина гиб-боовой адсорбции может быть сделана сколь угодно малой. Это означает, что изостера адсорбции для полного содержания адсорбируемого вещества в микропорах а должна слиться при достаточно высокой температуре с изопикной реального газа, соответствующей мольному объему Va = Wola. [c.22]

На рис. 11 в координатах и Ю /Т на вертикальной прямой для абсциссы 0 /Т при 7 = 231° К показаны точки экспериментальной изотермы адсорбции пропана на активном угле СК и семейстю изопикн адсорбции реального газа для мольных объемов Уа = о/й, соответствующих экспериментальным величинам адсорбции а. Изопикны пропана построены по восьмиконстантному эмпирическому уравнению состояния Бенедикта — Вебба — Рубина. Априорно неизвестно, при каких температурах изостеры адсорбции должны практически слиться с соответ- [c.22]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология