Коэффициент поглощения упругих волн

Скорость распространения и коэффициент поглощения упругих волн в полимерах [c.9]

Формулы (7.56) и (7.57) описывают распространение сдвиговых волн в линейном стандартном теле. Очевидно, что нетрудно найти аналогичные выражения для скорости и коэффициента поглощения продольных волн, распространяющихся в линейном стандартном вязко-упругом теле. [c.247]

Коэффициент затухания 8 характеризует ослабление волны вследствие необратимых потерь при ее распространении в среде (см. разд. 1.1.1). Коэффициент затухания складывается из коэффициента поглощения и коэффициента рассеяния. 6 = 5п + 5р. При поглощении акустическая энергия переходит в тепловую в результате действия теплопроводности (отвод энергии от элементарного объема, испытывающего расширение и сжатие), упругого гистерезиса (зависимость напряжение -деформация описывается разными кривыми при расширении и сжатии) и вязкости (в жидкости). При рассеянии энергия остается акустической, но уходит из направ-ленно-распространяющейся волны. Поскольку [c.32]

Учет потерь. Характер вынужденных и свободных колебаний зависит от потерь в системе. Эти потери определяются поглощением энергии в материале системы, ее нагрузке, элементах крепления, излучением упругих волн в окружающую среду. Количественными характеристиками потерь служат коэффициент затухания, логарифмический декремент затухания и добротность [27, 123, 224, 300, 305, 312]. [c.104]

Затухание упругих волн в твердых телах обусловлено истинным поглощением, связанным с переходом механической энергии в тепловую, и рассеянием волн на границах кристаллитов, в результате которого волна дополнительно ослабляется в направлении распространения за счет возникновения множества волн, отраженных от границ во всех направлениях. Коэффициент затухания соответственно может быть представлен двумя слагаемыми [c.44]

Значения коэффициентов поглощения продольных упругих волн в некоторых материалах [c.45]

Рис. 2.4. Зависимость коэффициента поглощения продольных упругих волн в сталях от частоты [16]

На рис, 40 приводится зависимость полного коэффициента поглощения а от длины волны к при 0° С и 1 мм Hg для различных газов. Пунктирные части кривой указывают области, в которых преобладает рассеяние. При рассеянии рентгеновских лучей ионизация происходит вследствие поглощения рассеянного излучения, а также под действием комптоновских электронов и квантов, рассеянных при комптон-эффекте. Значение а пропорционально плотности и зависит от /. я Z [о. VZ ). Для малых ). комптоновское и упругое рассеяния превышают поглощение. [c.86]

Из уравнения (66) могут быть найдены коэффициент поглощения и фазовая скорость упругих продольных волн, которые определяются выражениями [c.23]

Таким образом, для оценки величины коэффициента поглощения можно использовать данные по изменению адиабатических упругих постоянных в зависимости от температуры, что позволяет учесть реальное взаимодействие звуковой волны с тепловыми колебаниями. Это очень существенно, поскольку величина поглощения звука чувствительна к деталям колебательного спектра. Так, например, для дебаевского спектра (у , y.i одинаковы для всех мод) коэффициент поглош,ения обращается в нуль. Поэтому при объяснении поглощения звука весьма важно использовать имеющую место в действительности зависимость частот фононов от волнового вектора. [c.212]

Акустическими параметрами породы принято называть величины, которые характеризуют их свойства передавать (распространять) упругие колебания, - скорость распространения упру1 их волн, коэффициент поглощения упругих колебаний, волновое сопротивление, их способность отражать и преломлять волны. [c.87]

Интересное применение явления поглощения ультразвуковых волн для измерения вязкости упругих твердых тел разработал И. Г. Михайлов на основании общей теории релаксации Я. И. Френкеля и Ю. Н. 06-разцова . Коэффициент поглощения а представляет собой функцию вязкости т], ско )ости звука а, частоты ультразвуковой волны V, (о=2яу, времени релаксации т и плотности р [c.114]

В простых жидкостях G = о, поэтол1у в уравнении (18.5) К = М и модуль упругости измеряется непосредственно. Ко. тонента потерь ЛГ часто выражается через коэффициент поглощения для бегуще] волны а [см. (5.11)]. Часто акустическое затухание выражается в децибелах на 1 см (= 8,686 а). Если ал,/2т<с1, то по аналогии с уравненпе.м [c.471]

Измерялись упругие постоянные и коэффициенты поглощения звука в Si, Ge, GaAs, InSb и HgSe на монокристаллических образцах с разной концентрацией донорной и акцепторной примесей. Упругие постоянные измерялись в интервале температур 78—550 °К при частоте 10 мгц непрерывным интерференционным методом. Точность абсолютных измерений 0,15%, относительных (изменение с температурой) 0,05%. Коэффициент поглощения продольных и поперечных волн измерялся в интервале температур 78—300 °К, диапазоне частот 20—170 мгц методом импульсного эха. Точность абсолютных измерений 15—20%, относительных 5-10%. [c.212]

Развитый подход может быть сопоставлен с феноменологической теорией Косевича и Нацика [19], связывающей фононное торможение дислокаций с дисперсией упругих модулей, если интерпретировать коэффициенты при Оде , Ри в выражении (18), отвечающие поглощению отдельных волн из пакета (4), как мнимые части динамических упругих модулей (Од, д,) вычисленные с учетом временной и пространственной дисперсии. Получив феноменологические формулы для торможения краевых и винтовых дислокаций, Косевич и Нацик исследовали их в предположении отсутствия пространственной дисперсии С1 ы. Приведенные выше оценки показывают, однако, что учет только временной дисперсии упругих модулей оказывается недостаточным. При расчете фононного торможения дислокаций необходимо принимать во внимание пространственную дисперсию, поскольку основной вклад в эффект дают не длинные, а короткие волны, соответствующие асимптотике упругих модулей при больших значениях г/. [c.224]

Однако методы ультразвукового контроля не ограничиваются только одной дефектоскопие . Так, измеряя скорость распространения и коэфф1 циент поглощения ультразвука в различных средах, можно судить об упругих параметрах последних—плотности, вязкости и модуле упругости, ибо они-то и определяют величины скорости и поглощения ультразву овых колебаний. При этом появляется возможность связать данные подобных измерений со структурой испытуемых материалов. Например, но величине поглощения звука в металлах мож то определять величину зерна, а следовательно, и структуру исследуемого металла. По данным измерений скоростей распространения продольных и поперечных ультразвуковых волн определяют упругие константы (модуль Юнга, модуль сдвига и коэффициент Пуассона) металлов и таких материалов, как каучук, пластмасса, стекло, фарфор, лед. А так как подобные измерения позволяют исследовать также шнетику процессов, происходящих в твердых телах, то этим методом можно контролировать напряженное состояние материала, например измерять модули упругости сильно нагруженных железобетонных или стальных конструкций. [c.8]