Ньютона закон охлаждения

Что касается формулировки, то в простейших случаях требуется просто записать физический закон в математической форме. Например, закон Ньютона об охлаждении тела в воздушной среде, согласно которому скорость охлаждения прямо пропорциональна избытку температуры тела над окружающей средой, может быть прямо записан в виде [c.384]

Закон массоотдачи (закон Щукарева). Основной закон массо-отдачи, или конвективной диффузии, был впервые сформулирован Щукаревым при изучении кинетики растворения твердых тел. Нелишне заметить, что этот закон является, в определенной мере, аналогом закона охлаждения твердого тела, сформулированного Ньютоном (как законы Фика являются аналогами законов теплопроводности, сформулированных Фурье). [c.245]

В соответствии с законом Ньютона скорость охлаждения тела пропорциональна разности его температуры и температуры окружающей среды. Поэтому температура нагретого тела понижается равномерно с непрерывно убывающей скоростью. [c.27]

Закон теплоотдачи. Вследствие сложности точного расчета теплоотдачи ее определяют по упрощенному закону. В качестве основного закона теплоотдачи принимают закон охлаждения Ньютона, по которому количество тепла с1С , отданное элементом поверхности тела с1Р с температурой в окружающую среду с температурой 1- з а время й-., прямо пропорционально разности температур ж) и величинам <1Р и с1х [c.300]

В калориметрах с изотермич. 0б0л0Ч1 0й во время опыта во всех трех периодах производится измерение темп-ры калориметра через равные промежутки времени (т. е. снимается кривая темп-ра — время). Для вычисления поправки на теплообмен по этим данным предложен ряд формул. Наиболее часто применяется формула Реньо — Пфаундлера — УсОва, основанная на законе охлаждения Ньютона. Эта формула учитывает теплообмен с окружающей средой и полностью исключает влияние постоянного во времени подвода тепла, обусловленного, напр., трением мешалки или током, проходящим через термометр сопротивления. Поправка на теплообмен в случае калориметра с изотермич. оболочкой нередко бывает значительной (1—4% от всей величины Дг), но вычисляется весьма точно. Калориметры с изотермич. оболочкой обычно применяются при определении теплот сравнительно быстрых процессов (продолжительность главного периода 10—20 мин). [c.182]

Основная задача конвективного теплообмена довольно сложная, и решение ее зависит от нескольких переменных. Детально она будет рассматриваться в последующих главах. Однако между общей проблемой конвекции н чистой теплопроводностью имеется много общего, о чем говорилось в гл. 1 , в связи с формулировкой закона охлаждения Ньютона. Мы используем это положение о важности конвективного теплообмена, чтобы установить граничные условия для тех задач, которые будут рассмотрены в этой главе. [c.61]

Выше, при рассмотрении конвективного теплообмена, тепловой поток, в целях упрош,ения, бы.о выражен через простое уравнение теплоотдачи (закон охлаждения Ньютона), и сложность задачи заключалась в отыскании для каждого частного случая числовых значений коэффициентов теплоотдачи а. Аналогично при рассмотрении массопередачи количество вещества, переносимого из одной фазы системы в другую, мы выразили простым обшим уравнением массообмена таким образом с (ожность решения задачи массообмена осталась для нахождения числовых значений коэффициентов массопередачи Ку и [c.473]

По закону охлаждения Ньютона количество тепла Q, отдаваемое (или воспринимаемое) от стенки омывающей ее жидкости, пропорционально поверхности стенки F, разности температур стенки ст и-жидкости tm, времени т и зависит от коэффициента пропорциональности Ок- [c.115]

Со сложным механизмом конвективного теплообмена связаны трудности расчета процессов теплоотдачи. Точное решение задачи о количестве тепла, передаваемого от стенки к среде (или от среды к стенке), связано с необходимостью знать температурный градиент у стенки и профиль изменения температур теплоносителя вдоль поверхности теплообмена, определение которых весьма затруднительно. Поэтому для удобства расчета теплоотдачи в основу его кладут уравнение относительно простого вида, известное под названием закона теплоотдачи, или закона охлаждения Ньютона [c.277]

Точка 3. В точке 6з начинает выпадать твердый раствор В в А (а-кристаллы). На кривой АС процесс кристаллизации закончится, и ниже раствор будет охлаждаться по закону Ньютона. При охлаждении растворимость компонента В в А в твердой фазе уменьшается и твердый раствор в точке йъ становится насыщенным. Он распадается на два раствора, насыщенных а- и р-кристал-лами, т. е. появляется новая твердая фаза. Чем сильнее охлаждается система, тем меньше взаимная растворимость компонентов друг в друге в твердом состоянии, тем больше становится количество насыщенных 3-кристаллов и меньше насыщенных -кристаллов. В твердом состоянии охлаждение идет по закону Ньютона, однако тепловые эффекты растворимости столь ничтожны, что на кривых охлаждения не проявляются. [c.234]

В дополнение к этому постоянный вклад в суммарный тепловой эффект вносит перемешивание. И наконец, поправка на тепловой обмен с окружающей средой, который происходит в соответствии с законом охлаждения Ньютона, составляет [c.87]

Закон охлаждения Ньютона. Вследствие сложности точного [c.203]

Это соотношение объясняет непригодность закона охлаждения Ньютона. Далее, результаты расчета по формулам (2.2.23) и [c.42]

Учет теплообмена калориметрической системы с оболочкой за время главного периода опыта (вычисление поправки на теплообмен) производится на основе закона охлаждения Ньютона количество теплоты, теряемой телом, пропорционально поверхности тела, времени и разности температур тела и окружающей его среды. [c.231]

Обычно расчет скорости процесса теплоотдачи осуществляют с помощью эмпирического закона охлаждения Ньютона, который в дальнейшем будем называть уравнением теплоотдачи [c.278]

По аналогии с эмпирическим законом охлаждения Ньютона (или уравнением теплоотдачи) уравнение массоотдачи имеет следующий вид [c.17]

В ранних экспериментах с течениями рассматриваемого типа обнаружен необычный результат. Выяснилось, что тепловой поток на единицу длины в направлении г не пропорционален разности и — (оо, как это предполагается в законе Ньютона для охлаждения, Q Но, с другой стороны, этот закон под- [c.38]

Вследствие трудности точного расчета теплоперехода, по чисто математическим соображениям, удобнее положить в основу подсчетов возможно более простой закон. В качестве последнего в настоящее время принимают закон охлаждения Ньютона, допускающий, что количество тепла ( 0, которое в течение промежутка времени (1- отдает элемент поверхности тепла <1Р с температурой В окружающую среду с температурой tJ, прямо пропорционально разности температур — tf) и величинам (1Р и так что имеет место равенство [c.33]

Все калориметры (в зависимости от принципа измерения кол-ва теплоты) можно условно разделить на калориметры переменной т-ры, постоянной т-ры и теплопроводящие Наиб распространены калориметры переменной температуры, в к-рых кол-во теплоты Q определяется по изменению т-ры калориметрич системы. Q = IV АТ, где IV-тепловое значение калориметра (т.е. кол-во теплоты, необходимое для его нагревания на I К), найденное предварительно в градуировочных опытах, ДТ-изменение т-ры во время опыта Калориметрич опыт состоит из трех периодов В начальном периоде устанавливается равномерное изменение т-ры, вызванное регулируемым теплообменом с оболочкой и побочными тепловыми процессами в калориметре, т наз температурный ход калориметра Главный период начинается с момента ввода теплоты в калориметр и характеризуется быстрым и неравномерным изменением его т-ры В конечном периоде опыта, по завершении изучаемого процесса, температурный ход калориметра снова становится равномерным В калориметрах с изотермич оболочкой (иногда наз изопериболич калориметрами) т-ра оболочки поддерживается постоянной, а т-ры калориметрич системы измеряют через равные промежутки времени Для вычисления поправки на теплообмен, к-рая достигает неск % от ДТ используют метод расчета, основанный на законе охлаждения Ньютона Такие калориметры обычно применяют для определения теплот сравнительно быстрых процессов (продолжительность главного периода опыта 10-20 мин) В калориметрах с адиабатич оболочкой т-ру оболочки поддерживают близкой к т-ре калориметрич системы в продолжение всего опыта (т-ру последней измеряют только в начальном и конечном периодах опыта) Поправка иа теплообмен в этом случае незначительна и вычисляется как сумма поправок на неадиабатичность и на ход т-ры Такие калориметры применяют при определении теплот медленно протекающих процессов По конструкции калориметрич системы и методике измерения различают жидкостные и массивные, одинарные и двойные (дифференциальные) калориметры и др [c.291]

По закону охлаждения Ньютона изменение температуры г термометра за бесконечно малый отрезок времени йх выражается формулой [c.66]

Обозначим через q2 количество тепла, отданное термометром за то же время окружающей среде. По закону охлаждения Ньютона [c.106]

Применяя закон охлаждения к калориметру и учитывая, что поправку на теплообмен удобнее выражать в единицах температуры, а не теплоты, можно дать следующую формулировку закона Ньютона изменение температуры калориметра во времени пропорционально разности температур калориметра и окружающей его оболочки, т. е. [c.231]

Диаграммы плавкости неизоморфных смесей с простой эвтектикой, при кристаллизации которых выделяются чистые твердые компоненты, строятся на основании кривых охлаждения. Если нагреть жидкий цинк или кадмий до высокой температуры и охладить его, то температура будет равномерно понижаться согласно закону охлаждения Ньютона такой процесс будет происходить до тех пор, пока жидкость не начнет кристаллизоваться. При кристаллизации будет выделяться теплота кристаллизации, и поэтому охлаждение на некоторое время прекратится. С начала кристаллизации температура устанавливается постоянной до тех пор, пока вся жидкость пе затвердеет, после чего охлаждение будет продолжаться по тому же закону Ньютона. Кривые охлаждения (/ и //) представлены на рис. 103, причем температура, соответствующая горизонтальному участку, будет температурой кристаллизации данного вещества. Линия температурной остановки будет горизонтальной, так как состав жидкой фазы, из которой выпадают кристаллы, не меняется, и поэтому выпадение первых порций кристаллов идет при тех же условиях, что и последних. Постоянство температуры в данном случае вытекает также и из правила фаз, поскольку здесь имеется один компонент и две фазы в равновесии — жидкая и твердая при Р = onst. Число степеней свободы будет / = 1 — 2 - - 1 = 0. Таким образом, температура в процессе кристаллизации изменяться не будет. [c.228]

Основным законом теплоотдачи является закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество теплоты Q, переданное (или полученное) от теплообменной поверхности к окружающей среде, прямо пропорционально поверхности теплообмена Р, разности температуры поверхности /ст и температуры окружающей среды tl, а такл< е времени х, в течение которого идет теплообмен [c.187]

Если второе тело — воздух, то закон охлаждения Ньютона (1701 г.) устанавливал зависимость между количеством перешедшей теплоты и разностью температур при небольшой разности температур количество перешедшей теплоты прямо пропорционально этой разности при постоянстве, конечно, прочих условий, влияющих на переход теплоты [24]. [c.49]

Если анализируемое соединение находится при температуре Г, лежащей несколько выше температуры кристаллизации данного образца, а температура охлаждающей оболочки равна Гоб, то, согласно закону охлаждения Ньютона, количество тепла dQ, отводимого от ячейки в единицу времени, определяется уравнением [c.31]

Диаграммы плавкости неизоморфных смесей с простой эвтектикой, при кристаллизации которых выделяются чистые твердые компоненты, строятся на основаиии кривых охлаждения. Если нагреть жидкий цинк или кадмий до высокой температуры и охладить его, то температура будет равномерно понижаться согласно закону охлаждения Ньютона такой процесс будет происходить до тех пор, пока жидкость ие начнет кристаллизоваться. При кристаллизации будет выделяться теилота кристаллизацни, и поэтому охлаждение на некоторое время прекратится. С начала кристаллизации температура устанавливается иостояи- [c.228]

К. теплообмена [символ — а, единица — Вт/(м -К)] — величина, входящая в уравнение закона охлаждения (Ньютона) (10 = adSd(ЛT), где ЛТ—разность температур двух соприкасающихся сред, например жидкости в ее объеме и на поверхности стенки. [c.169]

При конвекции носитель энергии — движущаяся среда (теплоноситель). Различают выкужденную конвекцию, обусловленную действием внеш. силы (напр., создаваемой насосом, вентилятором), и естественную, движущая сйла.к-рой — различие между плотностями теплоносителя, обусловленное Изменением т-ры в объеме среды. Конвективный Т. заключается в теплоотдаче, т. е. в переносе теплоты из объема подвижной средй к граничащей с ней стенке (или в противоположном направлении) или к другой, не смешивающейся подвижной среде. Кинетика конвективного Т. описывается законом охлаждения Ньютона О = aFAi, где а — коэф. Теплоотдачи [в Вт/(м К)], Дi — разность т-р жидкости в ее объеме и на пов-сти стенкн (в К). Кинетич. характеристика-,процесса а зависит от теплофиз. св-в среды, условий ее движения и мощности внутр. источников (хим. или ядерные р-ции). [c.563]

Кривая а на рис. 105 характерна для совершающегося без превращений охлаждения сплава, состоящего только из одного вещества — так называемой однокомпонентной системы. В соответствии с законом охлаждения Ньютона скорость охлаждения какого-нибудь тела пропорциональна разности его температуры с окружающим пространством, так что температура нагретого тела понижается равномерно, но с непрерывно убывающей скоростью. Однако на кривой а рис. 105 заметно, что для определенного интервала времени Н — происходит прекращение охлаждения в этом случае на кривой обнаруживается так называемая остановка (т. е. весь участок кривой соответствует одной и той же температуре %). Прекращение охлаждения на этом участке кривой обусловливается выделяющейся теплотой кристаллизации при переходе в твердое состояние. Кривая нагревания, если в первом случае удалось избегнуть переохлаждения, а во втором — перегрева, обнаружила бы такую же Остановку, лежащую при той же температуре и обусловленную поглощаемой при плавлении теплотой (теплота плавления). [c.610]

Закон охлаждения Ньютона. Вследствие сложности точного рас- чета теплоотдачи желательно принять для расчетов возможно более простой закон. В настоящее время в качестве основы тепловых расчетОз принимают закон охлаждения Ньютона, согласно которому количество Тепла йО, отданное элементом поверхности тела йР с температурой /,,т. в окружающую среду стемпературой за время т, прямо пронор)цио [c.259]

Закон теплоотдачи. Вследствие сложности точного расчета теплоотдачи ее определяют по упрощенному закону. В настоящее время в качестве основного закона теплоотдачи принимают закон охлаждения Ньютона, по которому количество тепла dQ, отданно е эле-м е н т о м п о в е р X н о с т и т е л а с т е м п е р а т у р о й ст. в о к р у-жающую среду с температурой за время йГт, п р я м о пропорционально разности температур ( т. — ж) и в е л и ч и н а м и йт [c.293]

Допустимая величина подъема температуры калориметра определяется условием выполнимости закона охлаждения Ньютона и обычно не превыщает 3—5° (I, гл. 8). Разность температур/ образца I—1п зависит прежде всего от температуры печи, в ко орой производится его нагревание и обычно составляет величину пЬряд-ка нескольких сот градусов. Максимальная величина этой разности по существу определяется лишь техническими возможностями печи и в некоторых калориметрах доходит до 2000—2500°. Очевидно, что абсолютные погрешности измерения величин I, 1п и и соверш енно по-разному влияют на погрешность результата измерений Ср. Так, если проводится измерение средней теплоемкости с р в интервале О—1000°С с точностью до 0,1%, то в измерении начальной температуры I при 1000° С можно допустить погрешность в несколько десятых градуса, тогда как погрешности измерения начальной и конечной температур калориметра при подъеме 2—3° должны быть не более чем 0,001°. [c.336]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.563 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.563 ]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.610 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 5 (1950) -- [ c.259 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.547 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология