Охлаждение тела

Что касается формулировки, то в простейших случаях требуется просто записать физический закон в математической форме. Например, закон Ньютона об охлаждении тела в воздушной среде, согласно которому скорость охлаждения прямо пропорциональна избытку температуры тела над окружающей средой, может быть прямо записан в виде [c.384]

Для проведения технических расчетов теплопроводности при нагреве и охлаждении тел при нестационарном режиме необходимо задаться следующими краевыми и упрощающими условиями 1) температурное поле одномерно, т. е. t = I х, г) 2) геометрические формы тела элементарно просты и представлены бесконечной пластиной, бесконечной длины цилиндром, шаром, нагреваемыми симметрично 3) физические свойства тела с, р, Я, а) не зависят от температуры 4) все точки тела в начале нагрева (охлаждения) имеют одинаковые температуры 5) газовая или жидкая среда, в которой тела нагреваются или охлаждаются, имеют во всех точках одинаковую и постоянную во времени температуру tъ 6) значение коэффициента теплоотдачи а между средой и телом постоянно во времени 7) тела нагреваются или охлаждаются одновременно со всех сторон (двухсторонний нагрев). [c.56]

В соответствии с законом Ньютона скорость охлаждения тела пропорциональна разности его температуры и температуры окружающей среды. Поэтому температура нагретого тела понижается равномерно с непрерывно убывающей скоростью. [c.27]

Уравнения (60) — (62) можно также использовать для расчета времени, требуемого для нагрева или охлаждения тела от начальной температуры Т/ до средней температуры Г, [c.223]

При этих условиях можно решить следующие задачи по нагреву п охлаждению тел [c.25]

Формы движения материи разнообразны. Нагревание и охлаждение тел, излучение света, электрический ток, химические превращения, жизненные процессы — все это различные формы движения материи. Одни формы движения материи могут переходить в другие. Так, механическое движение переходит в тепловое, тепловое в химическое, химическое в электрическое и т, д. Эти переходы свидетельствуют о единстве и непрерывной связи качественно различных форм движения. [c.13]

Для проведения технических расчетов теплопроводности при нагреве и охлаждении тел при нестационарном режиме необходимо-задаться следующими краевыми и упрощающими условиями [c.25]

Формулируя принцип недостижимости абсолютного нуля, часто исходят, как и для первого и второго начал термодинамики, из невозможности вечного двигателя (третьего рода) нельзя построить машину, которая работала бы за счет охлаждения тела до абсолютного нуля. [c.426]

При этих условиях можно решить следующие задачи по нагреву и охлаждению тел 1) определить значения температуры на поверхности и в середине пластины и цилиндра после их нагрева (охлаждения) за время т 2) определить значения времени т, необходимого для нагрева (охлаждения) пластины или цилиндра до требуемой температуры 3) определить количество теплоты, переданное телу за время нагрева т. [c.57]

В непрерывно-действующих теплообменных аппаратах нестационарный перенос тепла возникает лишь кратковременно в периоды пуска, остановки или изменения режима их работы. В таких условиях аппараты рассчитывают только для основного, стационарного режима теплообмена описанными выше методами. Вместе с тем в ряде случаев (при расчетах нагревательных печей, регенеративных теплообменников, аппаратуры для вулканизации, производства стекла и др.) важное значение имеет расчет процесса нагрева или охлаждения тел для режима нестационарного теплообмена. [c.306]

Равновесное нагревание охлаждение) тела—процесс заведомо неизотермический, поэтому исходное уравнение следует использовать в дифференциальной форме (3.7) [c.83]

Закон Стефана- Больцмана для охлаждения тел [c.507]

Правая часть уравнений (4,58) и (4.59) записана совершенно одинаково. Однако первое из этих уравнений относится к процессу нагревания (охлаждения) тела от температуры Г1 до температуры Гг при постоянном давлении, тогда как второе — к аналогичному процессу, но при постоянном объеме. [c.112]

При нагревании или охлаждении тела количество поглощаемого или теряемого тепла равно произведению удельной теплоемкости вещества на его массу и изменение температуры [c.36]

Парообразование сопровождается охлаждением тела, так как оно при испарении теряет более энергоемкие (горячие) молекулы. Для поддержания парообразования необходимо постоянно пополнять тело такими молекулами, а для этого необходим постоянный приток энергии [c.29]

Вдыхать водяные пары с примесью аммиака, глаза промыть 1%-ным раствором тиосульфата натрия Покой. Вдыхание кислорода Свежий воздух. Не допускать охлаждения тела. Если дыхание слабое или прерывистое, дать вдыхать кислород. Если дыхание остановилось, применить искусственное дыхание в сочетании с кислородом. Покой Промывание носа и полоскание полости рта 2%-ным раствором бикарбоната натрия. Покой Чистый воздух, в тяжелых случаях — искусственное дыхание, кислород Дать яичный белок, касторовое масло Чистый воздух. Покой Вдыхание аммиака, чистый воздух, покой [c.17]

На холодильных установках производятся такие виды термической обработки продуктов (грузов), которые сопровождаются отводом теплоты от обрабатываемых продуктов охлаждение, замораживание и домораживание. Охлаждению тел всегда сопутствует понижение их температуры, которое для тел, пе содержащих жидкой фазы, может быть осуществлено до желаемой низкой температуры, определяемой потребностями технологического процесса для тел, содержащих жидкую фазу, охлаждение переходит в замораживание нри достижении температуры начала фазового превращения жидкости в твердое состояние. Процесс замораживания может осуществляться только в телах, содержащих жидкую фазу (наиример, в пищевых продуктах, во влажном грунте), так как основным содержанием этого процесса является превращение жидкой фазы в твердое состояние. Процесс домораживания заключается в увеличении количества вымороженной влаги в продукте. [c.92]

Отметим одну важную особенность равновесного процесса. Он может быть проведен в обратном направлении через ту же последовательность промежуточных состояний, что и прямой процесс. Например, равновесное охлаждение тела от температуры Т до Tj пройдет через тот же ряд промежуточных равновесных состояний с температурами в интервале Т , Та, через которые эта система проходила при равновесном нагревании. Иначе обстоит дело при неравновесном охлаждении. Состояния, которые будет проходить сферическое тело с начальной температурой Та, помещенное в термостат с температурой Tj, будут отличаться от тех состояний, чер з которые проходила эта же система при нагревании. Действительно, перепад температур в этом [c.180]

Невозможность подобного устройства Р. Клаузиус (1850) считал самоочевидным и только позднее (1864) понял, что фактически речь идет о ранее неизвестном законе физики, справедливом не только для данного простейшего примера, но и для любых, сколь угодно сложных макроскопических устройств. Клаузиус сформулировал второй закон в виде утверждения невозможен некомпенсированный переход теплоты от тел с низкой температурой к более нагретым. Сейчас используют более однозначные формулировки. Их предложено несколько. Наиболее простая из них принадлежит В. Томсону невозможно построить периодически действуюш,ую тепловую машину, работа которой основана на охлаждении тела с наиболее низкой температурой . В. Оствальд сократил ее до следующей Увечный двигатель второго рода невозможен . При этом имеется в виду любое устройство, позволяющее в циклическом процессе использо- [c.45]

Свежий воздух. Не допускать охлаждения тела. Если дыхание слабое или прерывистое, дать вдыхать кислород. Если дыхание остановилось, делать искусственное дыхание в сочетании с кислородом. Покой [c.207]

Наличие ангармонизма сближает твердое тело с реальными Д газами, так как асимметричность колебаний атомов обусловливает некоторое кинетическое давление соседних атомов друг на друга. До приложения внешних сил это давление уравновешивается внутри тела (с участием сил поверхностного натяжения). Поэтому твердое тело ведет себя подобно реальному газу в соответствии с изотермой типа Ван-дер-Ваальса. Отличие состоит лишь в том, что коэффициент термического расширения полностью обусловлен ангармонизмом. Всестороннее растяжение уменьшает это кинетическое давление и потому в адиабатных условиях может вызвать охлаждение тела, как и в случае расширяющегося газа. Поскольку энергия, связанная с ангармонизмом, весьма мала (т. е. мал коэффициент термического расширения), обнаружить такое охлаждение можно только высокочувствительными приборами. [c.14]

Z—время нагревания или охлаждения тела в часах [c.289]

Эта зависимость удобна для практических расчетов нестационарных процессов охлаждения. Функциональная связь между температурой среды и тела и теплофизическими свойствами его представлена в специальной литературе в виде номограмм. Используя номограммы, построенные по зависимости VII. 1 для различных скоростей движения воздуха и его температуры, определяют длительность охлаждения тел. Условия, описываемые зависимостью (VI 1.2), справедливы только для одномерной задачи. [c.133]

При определении количества теплоты, отводимой при замораживании тел, процесс условно разбивается на три стадии охлаждение тела от начальной температуры 11 до температуры I нз начала замерзания жидкого раствора отвердевание раствора, происходящее при постоянной температуре I нз охлаждение уже замороженного тела от температуры начала замерзания жидкой фазы до средней конечной температуры процесса Таким образом, [c.93]

При высокой теплопроводности тела и небольшой его толщине (точнее, при высокой температуропроводности и Ро -> оо) режим нагревания (охлаждения) тела с самого начала является регулярным, стадия неупорядоченного состояния отсутствует. В этом случае тело называют тонким-, температура его внутренних зон в своем изменении не отстает от поверхностных, теплообмен является безградиентным. [c.588]

При реитемии ряда практических задач по нагреванию и охлаждению тел аналитический расчет упрощают, исходя из допущения, что перенос тепла осуществляется во временн и в пространстве не непрерывно, а скачкообразно. [c.308]

Отметим одну важную особенность равновесного процесса. Он может быть проведен в обратном направлении через ту же последовательность промежуточных состояний, что и прямой процесс. Например, равновесное охлаждение тела от температуры Т2 до температуры пройдет через тот же ряд промежуточных равновесных состояний с температурами в интервале Tj—Т2, через которые эта система проходила при равновесном нагревании. Иначе обстоит дело при неравновесном охлаждении. Состояния, которые будет проходить сферическое тело с начальной температурой Т2, помещенное в термостат с температурой Тбудут отличаться от тех состояний, через которые проходила эта же система при нагревании. Действительно, перепад температур в этом теле будет таков, что температура внутри сферы будет выше, чем на поверхности, которая практически сразу же примет температуру термостата. Температура будет убывающей функцией расстояния до центра сферы, в то время как при нагревании она была возрастающей функцией этого расстояния. [c.207]

Создание двух последних >. ето-ДОВ основано на том, что охлаждение тела и соответствующее уменьшение его внутренней энергии мог т быть достигнуты не только адчабат-ным расширением, но и любой другой работой системы в адиабатных условия. . [c.294]

До сих пор рассматривались эксперименты по охлаждению плоской ттоверхности. Исследовалось охлаждение тел и другой геометрической формы, например, в [3.12] рассматривается охлаждение горизоиталТ -иого цилиндра вертикальным потоком воздуха, несущего капли. Температура поверхности цилиндра менялась от низких значений до 600 °С. Типичные зависимости коэффициента теплоотдачи от плотности потока жидкости представлены на рис. 3.8 максимум теплоотдачи приходится на диапазон температуры стенки около 140 °С. В области Гс>300°С экспериментальные результаты обобщены зависимостью Ки=0,34Не° , где числа Нуссельта и Рейнольдса определяются по диаметру цилиндра, как и для случая теплообмена в однофазной среде видно, что и характер зависимости соответствует конвективному теплообмену для воздушного потока, но теплоотдача выще. . [c.149]

Принять 1%-ный раствор тиосульфата натрия или раствор метиленовой сини или 0,025%-ный раствор перманганата калия, содержащего бикарбонат калия (по 2— 3 глотка). Вызвать рвоту, немедленно начать вдыхать с ваты амилнитрит. В тяжелых случаях, при потере сознаняя, — искусственное дыхание, вдыхание кислорода, медицинские средства, поддерживающие деятельность сердца (камфора, кофеин). Не допускать охлаждения тела, немедленно вызвать врача [c.253]

Теория свободного объема. В основе этой теории лежит изменение свободного объема V при стекловании (рис. 4 3). При охлаждении тела происходит уменьшение и физического свободного объема, и геометрического. Для большинства полимеров тепловое перемещение сегментов прекращается, сели )тносительное изменение (/" ) свободного физического объема оставит 0,025 0,003. Изменение при стекловании доли (/ вободного геометрического объема Ус для большинства. полису [c.236]

Решая это уравнение относительно (, иайдем закон охлаждения тела [c.73]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология