Температура Дебая парамагнитная

В 1926 г. Джиок и Дебай независимо друг от друга предложили использовать в качестве такой системы парамагнитные соли. В основе этой идеи лежит то обстоятельство, что энтропия системы определяется не только скоростями движения частиц, но их ориентацией. Парамагнитное вещ,ество можно рассматривать как состоящее из элементарных магнитных диполей, обладающих магнитным моментом, но очень слабо взаимодействующих между собой. Вплоть до гелиевых температур диполи расположены хаотически, что обусловлено их тепловым движением и слабым взаимодействием. Однако они могут быть ориентированы (переведены в упорядоченное состояние) путем наложения внешнего магнитного поля. Появляется возможность уменьшать энтропию системы при помощи внешнего магнитного поля, напряженность которого Н может рассматриваться в качестве параметра состояния X. Тогда в соответствии с формулой (2) для такой системы получаем соотношение з = Т, Й) и принципиальную возможность использовать ее для целей охлаждения. [c.22]

Таким образом, только с помощью жидкого гелия можно охладить вещество до температуры, близкой к абсолютному нулю. Не существует термометров для измерения столь низких температур и приходится прибегать к вторичной термометрии измерять какую-либо физическую характеристику охлаждающей среды или охлаждаемого тела, которая изменяется однозначно температуре, например давление пара над жидким гелием, или величину магнитной характеристики парамагнитной соли (охлаждение по методу Дебая). [c.150]

Метод адиабатного размагничивания. Испарением жидкого гелия под вакуумом можно получить температуру 0,7—Г К, а при испарении легкого изотопа гелия (Не ) 0,3—0,5° К. Для получения более низких температур пользуются методом адиабатного размагничивания, разработанным одновременно Дебаем и Джиоком в 1926 г. На рис. 3-22 дана диаграмма З—Т парамагнитной соли. Для осуществления эффективного магнитного охлаждения необходимо, чтобы немагнитная энтропия системы (решеточная часть 5 ) была мала в сравнении с магнитной энтропией 5он [c.61]

Однако ранее был предложен метод получения более низких температур. В 1926 г. Джиок [2] и Дебай [3] независимо друг от друга показали, что у парамагнитных веществ при достаточно низких температурах величина магнитокалорического эффекта должна быть большой и что этот эффект, по-видимому, можно использовать для получения низких температур. В первых экспериментах [c.118]

Аномалия теплоемкости свойственна также парамагнитным материалам, играющим большую роль при адиабатном размагничивании. При температуре ниже Г К связанная с колебаниями атомной ьжцтд.мопь) решетки теплоемкость парамагнетиков мала, но значительна теплоем- 20 кость, соответствующая энергии магнитных нонов. Парамагнитным веще-ствам свойственны два энергетических состояния магнитных ионов, опреде- ю ляемые различной ориентацией электронных спинов. Зависимость тепло- 5 емкости от температуры для парамагнитных веществ с двумя энергетическими уровнями, различающимися на величину энергии ионов V, может быть определена следующим и,-образом. Ьсли — энергия низшего Дебая) [c.179]

В 1926 г. Дебай и Джиок предложили для охлаждения при низких температурах использовать адиабатное размагничивание парамагнитных солей . Магнитные свойства этих солен связаны с наличи( м в их составе атомов, имеющих магнитный момент и представляющи.х собой, таким образом, элементарные слабо связанные между собой и аг-нетики. Обычно эти магнитики ориентированы хаотически по при наложении магнитного поля они ориентируются по направлению 1ла1-нптпых силовых линий. [c.294]

Идеализированной формой температурной зависимости магнитной восприимчивости парамагнетика от температуры является закон Кюри где С — константа Кюри. Именно такая форма температурной зависимости восприимчивости была найдена ранее для иона Си . Если закон Кюри выполняется, не зависитот температуры. Закону Кюри достаточно точно подчиняются лишь немногие системы, например спин-свободный комплекс [FeF ] [d°), но у большинства парамагнетиков наблюдаются отклонения (часто лишь небольшие) от этого идеального поведения. Одной из наиболее общих причин этих отклонений является то, что в системах с одним неспаренным электроном почти всегда неиз-бея по имеется температурно независимый парамагнитный член в восприимчивости, возникающий вследствие эффекта Зеемана второго порядка от высших уровней в поле лигандов. Относительные значения таких членов могут составлять около 50-10 молярной восприимчивости, т. е. составлять несколько процентов молярной восприимчивости, подчиняющейся закону Кюри, при комнатной температуре для одного неспаренного электрона. Этот эффект учитывается выражением Ланжевена—Дебая для восприимчивости [c.400]

Охлаждение путем адиабатического размагничивания. В парамагнитных веществах работа системы против внешних сил (парамагнитное вещество втягивается в магнитное поле) совершается за счет внутренней энергии, и поэтому процесс сопровождается понижением температуры. Адиабатическое размагничивание парамагнитных веществ происходит так же, как и адиабатическое расширение газа. Дебай и Джьок предложили использовать магнитокалорический эффект для получения очень низких температур. Для этого охлаждаемый образец помещают в вакуумированный сосуд [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология