Кармана профиль скоростей

На основании данных [15] полагаем, что между вихревым ядром впадины и вязким подслоем располагается участок логарифмического профиля скорости (по Карману). Температурный перепад в этом слое определяется выражением [c.17]

Карман и Польгаузен предложили описывать распределение скоростей в ламинарном пограничном слое как функцию расстояния от стенки в виде полинома четвертой степени. Коэффициенты полинома определяются из граничных условий. В результате получено следующее выражение для описания профиля скоростей в ламинарном пограничном слое [c.120]

Для описания профиля скоростей использованы выражения, предложенные Карманом для турбулентного течения жидкости [c.228]

Для расчета средней толщины пленки стекающей по стенке жидкости следует пользоваться не уравнением Нуссельта, а уравнениями, полученными методом универсального профиля скоростей (по Карману). [c.27]

Аналогия Кармана. Слабую сторону аналогии Прандтля, которая требует знания отношения w w и тем самым профиля скоростей, Карман [26] стремится исключить, улучшая теорию турбулентной теплоотдачи. Он принимает в расчете существование не только ламинарного и турбулентного слоев, но, кроме того, еще и переходного слоя, в котором турбулентный поток переходит в ламинарный. [c.352]

Первым, кто использовал универсальный профиль скоростей и общий подход, изложенный выше, очевидно, был Карман [174]. Как уже отмечалось в разделе 4.jt, он представил универсальную функцию у в виде трех простых уравнений, посредством [c.188]

Применим полученную зависимость к задаче вращающегося диска. В уравнении (13) и й зависят от расстояния г от оси вращения. Эти зависимости могут быть найдены использованием интегральных соотношений для количества движения в радиальном направлении и для момента количества движения относительно оси вращения в окружном направлении. Карман, применив эти соотношения, принял степенной закон 1/7 для распределения скоростей в пограничном слое. Лучшее согласование с опытными данными при больших числах Ее может быть получено, если принять закон 1/10 , поскольку он лучше аппроксимирует логарифмический профиль скоростей. Расчеты с использованием закона 1/10 приводят к следующим результатам [c.163]

Другие соотношения. Главное усовершенствование формулы Прандтля — Тэйлора принадлежит Карману, который предложил считать, что сопротивление теплоотдаче состоит из трех частей. Эти части соответствуют ламинарному подслою, переходной зоне и турбулентному ядру, которые показаны на графике универсального профиля скоростей рис. 13. 6. [c.342]

Схема контактной ступени этого аппарата показана на рис. 78. В этой конструкции основным элементом является отбойник (купол) дугового профиля. Купол расположен вогнутостью вниз, что обеспечивает закручивание потока. Жидкость приходит во вращение вместе с газовым потоком и центробежной силой отбрасывается в карман. Пар, освобожденный от жидкости, направляется в следующую контактную ступень, где инжектирует жидкость, поступающую из кармана в щель, образованную стенкой кармана и пластиной. Контакт пара и жидкости осуществляется как в куполе, так и в сепарационном пространстве. К сожалению, опыты с этой конструкцией были произведены на модели малого размера (75—100 мм, форма прямоугольная). Скорость пара в щели для выпуска жидкости составляла 15— 25 м/сек при размерах щелей 8—14 мм. Опыты показали, что при расстоянии между ступенями 250 мм унос может быть подсчитан по следующему уравнению [c.130]

Эти формулы, предложенные Карманом на основании соображений о подобии полей пульсационных скоростей в различных слоях сдвигового турбулентного потока, неплохо описывают ситуацию в пристенных турбулентных течениях. Однако для свободных турбулентных струй и отрывных течений их применение затруднительно, так как наличие точки перегиба в профилях средней скорости таких течений обусловливает обращение в нуль а Ж/Эу в этой точке и, следовательно, неприемлемость выражения для г т-Ряд более точных гипотез о длине пути смешения, относящихся в основном к интегральным методам расчета турбулентных пограничных слоев, приведен в [1]. [c.193]

Карман подразделил весь профиль скорости на три слоя — ламинарный подслой, буферный слой и область турбулентного ядра—для того, чтобы получить простые выражения для аналитического расчета. Размер этих трех областей, а также уравнения, которыми может быть описано поле скоростей каждой из них, можно видеть на рис. 6-20. Кро ме того. Кардан предположил, что поток в ламинарном 1Юдслое полностью ламинарный, таким образом, член, содержащий коэффициент турбулентной 280 [c.280]