Скорость меридиональная осредненная

Рис. 11.19. Решение вынужденных уравнений теории мелкой воды с источником тепла (или испарением), который сосредоточен в полосе долгот л <2ае. Распределение по широте определяется формулой (11.14.13) и характеризуется максимумом к северу от экватора. Стрелки на рис. (а) обозначают горизонтальные скорости, сплошные линии — вертикальные скорости, распределение которых сходно с распределением функции нагрева. Движение направлено вверх внутри замкнутых кривых, лежащих к северу от экватора, и имеет максимум при л = О, у = ае. Линии на нижнем рисунке соответствуют изобарам. Расстояния по осям измеряются в единицах, равных а . (По [248, рис. 3].) (б) Меридиональная циркуляция в том случае, когда реакция интерпретируется как бароклинный отклик на нагрев с синусоидальным распределением по вертикали. Верхний рисунок иллюстрирует зональное течение Е — восточные ветры, W — западные), а нижний — меридиональный поток (циркуляция Гадлея). (По Г248, рис. 3].) (в) Осредненный по широте зональный поток (циркуляция Уолкера), трактуемый аналогично, т. е. как бароклинная реакция. (По [248, рис. 1с].)

На рис. 31 представлены профили меридиональной и окружной скоростей для двух значений Я, подсчитанные с помощью приведенных формул и построенные по отношению к соответствующим осредненным скоростям. [c.105]

Второе из этих двух уравнений используется для формулировки граничного условия на земной поверхности. В случае топографических возмущений малой амплитуды оно показывает, что скорость задается при среднем по поверхности давлении. Смысл полученного уравнения состоит в том, что оно отражает закон сохранения потенциальной температуры. Можно отметить также новую особенность этого уравнения, которая отсутствовала в моделях с однородным потоком. В нем появилось слагаемое, характеризующее горизонтальную адвекцию осредненной температуры в системе возмущений меридионального потока. Оно возникает из-за того, что средняя температура в данной постановке меняется по широте. Меридиональный градиент осредненной температуры связан с ди/дх соотношением термического ветра (7.7.10). Появление в уравнениях нового члена может привести к ряду новых важных эффектов, которые не могли быть обнаружены в модели с однородным средним потоком. Эти эффекты будут изучаться в гл. 13. [c.280]

Рис. 12.11. Меридиональный разрез, демонстрирующий осредненное по долготе распределение температуры в °С (а) и скорость ветра (м/с) от поверхности до высоты 100 км во время солнцестояния (б). Штриховые линии на рис. (а) показывают положения тропопаузы, стратопаузы и мезопаузы. (С любезного разрешения Р. К. Рида.) (Из [824, рис. 1.10 и 1.12].)

Для того чтобы более глубоко изучить природу зонально-осредненной циркуляции, рассмотрим уравнения для [и], [v] и ш]-составляющих скорости по координатам Я, ф, г, осредненных по долготе и по времени (здесь к — долгота, ф — широта, <г — логарифм давления, т. е. координата, введенная в разд. 6.17), а также уравнение для температуры [Г], осредненной таким же образом. Квадратные скобки обозначают зональное осреднение (отклонения от этого среднего будут отмечаться звездочкой сверху), а черта сверху — осреднение по времени (отклонение от осредненных по времени функций отмечается штрихом). Две составляющие скорости [v] и [w] могут быть выражены (см. (9.15.10)) посредством функции тока меридиональной циркуляции if). Из уравнения неразрывности (6.17.11) и определения р (6.17.29) следует, что функцию тока можно определить следующим образом [c.345]

В работе [432] для зимы северного полушария приведены меридиональные разрезы осредненных потоков и различные статистические свойства атмосферных вихрей. Из рис. 7.8, в (111) на котором представлена топография геопотенциала на уровне ядра струйного течения, видно, что скорость течения меняется очень сильно. На рис. 13.16 показано поле скорости на высоте 250 мбар. Наиболее сильным струйное течение является в области над востоком Азии. Здесь оно находится на широте 30° с. ш. и имеет максимальную скорость 61 м/с. Над Тихим океаном оно уменьшается по силе и имеет минимум 27 м/с над западной частью Северной Америки. Далее отмечается новое увеличение скорости течения до 40 м/с над восточной частью Северной Америки и новое ее уменьшение над Атлантикой. [c.356]

Аэродинамический расчет осерадиальных рабочих колес начинается с профилирования меридиональных обводов, к которым предъявляются два основных требования. Во-первых, они должны быть плавными, с плавным изменением кривизны, которая у колеса с осевым подводом на границах обводов должна быть нулевой, а в средней части — возможно более малой. Удовлетворение этого требования позволяет избежать резкого изменения меридиональных скоростей Ст поперек канала и поэтому обеспечивает плавное изменение осредненных в окружном направлении относительных скоростей вдоль обводов. Во-вторых, форма канала должна обеспечивать целесообразный закон изменения средней меридиональной проекции скорости вдоль средней линии канала. Отношение меридиональных скоростей после и до колеса выбирается в пределах С2,п/с1т= 1-г-0,7 , меньшие значения принимаются в узких колесах и при очень больших отношениях давлений для получения достаточной высоты лопасти /г. Опытами НАМИ установлено, что в средней части канала меридиональная скорость должна быть примерно на 10% меньше среднеарифметического значения с т+С2т )1 (рис. 10.11). [c.262]

Рис. 12.13. Сечения по долготе и высоте функций, представляющих собой отклонения осредненных по времени геопотенциальных высот от зональносимметричного распределения. Выполнены вдоль параллелей (а) 60° с. ш., (б) 45°с.ш. и (в) 25°с.ш. Изолинии проведены через 50 м. В нижней части рисунка показан рельеф поверхности. Горизонтальное распределение представлено на рис. 7.8. На рис. (г) показано соответствующее отклонение от зонально-симметричных значений осредненной по времени меридиональной скорости на уровне 300 мбар. Изолинии проведены через 2 м/с. (Из [434, рис. 2а — с и 10Ь].)

Рис. 13.12. Меридиональные разрезы зонально-осредненной потенциальной температуры и зонального ветра для (а) основного стационарного зонально-осредненного состояния в начале эксперимента, посвященного жизненному циклу возмущения (из [724, рис. 1а1) (б) зонально-осредненного распределения в конце жизненного цикла. Изолинии проведены через 5 К и 5 м/с. Изолиния нулевой скорости выделена толстой линией. (С любезного разрешения Б. Дж. Хоскинса.) (в) Полярная (Северный полюс) стереографическая проекция изолиний поверхностного давления (сплошные линии) и приповерхностной температуры (штриховые линии) после 5 суток интегрирования для показанного на рис. (а) возмущения с зональным волновым числом, равным 6. Первоначальная амплитуда колебаний приповерхностного давления была равна 1 мбар. В качестве возмущения взята наиболее быстро растущая мода. Изолинии проведены через 8 мбар и 8 К.

На основе упомянутых выше данных п подхода к разделению изменчивости иа сезонную, межгодовую н внутригодовую изменчивость были рассчитаны усредненные значения по 5-градусньш зонам Северной Атлантики от экватора до 65° с. ш. дисперсий сезонной, межгодовой и внутригодовой изменчивости в температуре воды, температуре и влажности воздуха, скорости ветра и атмосферном давлении, а также в изменчивости уровня океана. Указанные дисперсии всех параметров (кроме уровня) определялись для каждого 5-градусного квадрата и затем усреднялись по широтной зоне. Изменчивость уровня отдельно рассматривалась по западному и восточному побережью. А при ее зональном усреднении использовались характеристики уровня на островных станциях (о. Исландия, Бермудские, Азорские острова и о-ва Зеленого Мыса). В первую очередь представляет интерес зонально осредненная картина изменений вклада отдельных составляющих в общую дисперсию. Меридиональная изменчивость дисперсии каждого упомянутого параметра представлена на рис. 5.1 следующим образом. На каждой широте общая дисперсия принималась за 100 % и определялись в процентах межгодовая (площадь [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология