Сферический эталон

Сферический эталон 1И—Перо без предварительного монохроматора [c.48]

Ориентировочные значения критерия сравнения для спектральных приборов различных типов (табл. 7.1) иллюстрируют преимущества дифракционных спектрометров перед призменными и интерферометра Фабри—Перо — перед ними обоими. Значения критерия для сферического эталона Фабри—Перо, сисама и фурье-спектрометра на несколько порядков выше критериев сравнения для классических спектрометров с одной выходной щелью. Однако это не следует понимать в том смысле, что один из приборов нового типа может заменить сотни и тысячи приборов классического типа при любых измерениях. Данные таблицы характеризуют лишь предельные возможности каждого прибора, которые могут быть полностью реализованы только при особых условиях проведения измерений в этом заключается условность приводимых значений критерия сравнения. Необходимо обратить внимание на большое различие значений критерия для приборов с разными приемниками, полученные для сисама и фурье-спектрометра. Оно является следствием принципиально неизбежной засветки приемников этих приборов посторонним излучением, которое снижает отношение сигнала к шуму только в приемниках, у которых шум зависит от сигнала. [c.50]

Мультиплекс. Сферический эталон. Для увеличения постоянной А Я применяют последовательную установку двух эталонов друг за другом, получившую название мультиплекс. [c.108]

Несколько лет назад был предложен и получил всеобщее признание сферический эталон Фабри—Перо. Он состоит из двух вогнутых сферических зеркал одинакового радиуса кривизны, установленных на расстоянии этого радиуса друг от друга нижние половины этих зеркал (на рис. 12.8) покрыты непрозрачным отражающим слоем, две другие половины — частично пропускающим свет. Луч, вошедший в эталон, после четырех отражений идет по первоначальному пути, по которому пойдут и все остальные лучи, образовавшиеся из Рис. 12.8. Сферический эта-вошедшего луча в результате много- Фабри—Перо [c.109]

Преимущество сферического эталона перед плоским — возможность работать на небольшом участке зеркальной поверхности даже при больших углах падения. Недостаток — практическая возможность работать только при больших разностях хода, поскольку изготовить сферическую поверхность с высокой точностью очень трудно. [c.109]

Если бы отсутствовали аберрации зеркал, то разность хода между последовательными пучками была бы постоянной и равной 4р. При этом условие максимума 4р = кК было бы выполнено для лучей, проходящих через систему под любыми углами. Такой безаберрационный сферический эталон совсем не давал бы интерференционных колец, а его светосила была бы ограничена только размерами зеркал. Однако вследствие аберраций для пучков, падающих на систему под достаточно большими углами, разность- [c.185]

Рис. 6.20. Сферический эталон (а) и вид интерференционных колец этого эталона (б).

Теоретическая разрешающая способность сферического эталона дается ч )ормулой [c.186]

Сравнивая (6.78) с (6.53), видим, что при одинаковом числе эффективных пучков разрешающая способность сферического эталона равна разрешающей способности плоского, если расстояние между зеркалами последнего I = 2р. [c.186]

При регистрации спектра с помощью спектрометра со сферическим эталоном из картины колец выделяют центральное пятно, обрезая косые пучки с разностью хода, отличной от 4р, с помощью круглых диафрагм. Оптимальный диаметр этих диафрагм [6.12] [c.186]

Геометрический фактор сферического эталона равен [c.186]

Как видно из уравнений (6.78) и (6.81), при увеличении расстояния между зеркалами сферического эталона одновременно возрастает как его разрешающая способность, так и светосила, а отношение этих величин остается постоянным. Напомним, что для плоского эталона постоянно произведение этих величин. [c.186]

Из уравнений (6.78) и (6.81) найдем произведение геометрического фактора сферического эталона на его разрешающую силу [c.187]

Представляет интерес сравнение светосилы спектрометров с плоским и сферическим эталонами. Отношение светосил (или геометрических факторов) сферического и плоского эталонов равно [c.187]

Из (6.85) видно, что светосила сферического эталона существенно превышает светосилу плоского эталона, если толщина последнего значительно больше диаметра его пластин. Таким образом, сферический эталон дает выигрыш в светосиле только для больших расстояний между зеркалами, т. е. при большой разрешающей способности. Описанный нами сферический эталон дает на выходе две совокупности пучков. Если половину зеркал покрыть сплошным отражающим слоем, а вторую половину — полупрозрачным, то на выходе эталона образуется только одна совокупность пучков, направление которых совпадает с направлением пучка, падающего на эталон. Теория такого эталона дана в работе [6.11]. Основные формулы отличаются от приведенных выше только численным множителем, близким к единице. [c.187]

Сферический эталон, примененный в качестве монохроматора высокого разрешения, позволил в 1958 г. (до изобретения лазера ) получить световой поток измеримой величины с длиной когерентности в сотни метров [6.11], что соответствует разрешающей способности более 10 . [c.187]

В табл. 15.1 приведены основные параметры отечественных лазеров ЛОС-4 и ЛОС-3 с ламповой накачкой (лампы ИФП-1200) и интерферометром Фабри — Перо в качестве диспергирующего элемента. Лазеры такого типа фактически представляют собой источник, дающий почти монохроматическое излучение, яркость которого на несколько порядков выше яркости излучения, даваемого монохроматорами с обычными источниками света. Это связано с тем, что в любом источнике спектральная плотность излучения во много раз меньше спектральной плотности излучения лазера. Используя монохроматор высокого разрешения, например со сферическим эталоном Фабри — Перо, можно выделить из участка сплошного спектра или уширенной линии столь же узкий участок спектра, какой дает лазерный монохроматор. Однако яркость выделенного участка для любого источника остается ничтожно малой по сравнению с яркостью, даваемой лазерным монохроматором. [c.376]

Если бы отсутствовали аберрации зеркал, то разность хода между последовательными пучками была бы постоянной и равной 4р. При этом условие максимума Ар = кХ было бы выполнено для лучей, проходящих через систему под любыми углами. Такой безаберрационный сферический эталон совсем не давал бы интерференционных колец, а его светосила была бы ограничена только размерами зеркал. Однако вследствие аберраций для пучков, падающих на систему под достаточно большими углами, разность хода начинает существенно зависеть от угла падения, в результате чего возникает система интерференционных колец. На рис. 6.22 [6.11] представлена картина колец, полученных с помощью сферического эталона с радиусом кривизны зеркал 15 мм для линии ртути 5461 А. [c.183]

Сферический эталон. Как было показано ранее, световой поток, пропускаемый обычным эталоном Фабри — Перо, уменьшается по мере увеличения его толщины (увеличения разрешающей силы). Действительно, светосила по потоку пропорциональна геометрическому фактору эталона, который, в свою очередь, в соответствии с (6.69) равен щ = 2л81Я. Таким образом, произведение щЯ для пластин данной площади постоянно. Это затрудняет использование плоского эталона с 7 >5-10 , поскольку величина пропускаемого им при такой разрешающей способности светового потока мала. [c.185]

Сферический эталон не нашел еще широкого применения в спектроскопии, однако сферические и плоскосферические интерферометры фабри — Перо являются сейчас основными элементами конструкции лазерных резонаторов. [c.187]

Сферический эталон. Как было показано ранее, световой поток, пропускаемый обычным эталоном Фабри — Перо, уменьшается по мере увеличения его толш ины (увеличения [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология