Плотность излучения спектральная

Рис. 5.6. Зависимость спектральной плотности излучения абсолютно черного тела от длины волны

Рис. 1-26. Абсолютные плотности излучения в зависимости от температуры для спектральных линий

Рис. 2.52. Относительная спектральная плотность излучения повсеместно применяемых в цветном телевидении люминофоров.

Здесь р — спектральная плотность излучения (плотность объемной энергии) к — постоянная Больцмана Си Сг — постоянные /х — удельная интенсивность излучения, соответствующая длине волны X, т. е. поток энергии, проходящей через площадь в 1 см за единицу времени в направлении нормали к площади внутри единичного телесного угла. [c.19]

Процесс восприятия красного объекта с синей верхушкой происходит в последовательности, отображенной на рис. 1.9. Энергия от источника 1 падает на объект 2 и на стенку пространства. Часть этой энергии отражается по направлению к глазу наблюдателя, попадает в зрачок 3 и образует на сетчатке некоторое распределение 4, элементы которого различаются по плотности и спектральному составу потока излучения. Какая-то доля попадающей на сетчатку энергии поглощается фоточувствительными пигментами палочек и колбочек сетчатки. Все эти процессы — предмет исследования физики. [c.42]

Основные стимулы в цветном телевидении могут быть получены различными методами. Можно перед черно-белым кинескопом установить вращающийся диск с красным, зеленым и синим фильтрами. Цветное изображение обеспечивается при синхронизации в приемнике красного, зеленого и синего сигналов с прохождением соответствующих цветных фильтров перед экраном. При другом методе, который более распространен в современных цветных телевизионных приемниках, на экран кинескопа наносится мозаика из точек или полос люминофора, размеры которых настолько малы, что наблюдатель их не различает. Подбираются три люминофора с узкими кривыми спектральной плотности излучения один с максимумом излучения в синей части спектра, второй — в зеленой и третий — в красной части. Хотя некоторые люминофоры дают возможность получить достаточно узкополосные монохроматические красное, зеленое и синее излучения, яркость свечения таких люминофоров неизбежно будет довольно низкой. Чтобы получить красный или синий монохроматические цвета с высокой яркостью, люминофоры должны излучать потоки слишком большой мощности. Это требование по экономическим соображениям невыполнимо, поэтому на практике выбор люминофоров (и тем самым основных цветов) представляет собой компромисс между стремлением обеспечить максимально возможный цветовой охват и желанием получить достаточно яркое изображение. С этой точки зрения вместо почти монохроматического красного основного цвета используют оранжево-красный вместо почти монохроматического фиолетового или синего — менее насыщенный синий вместо почти монохроматического зеленого — до некоторой степени разбавленный желтовато-зеленый цвет. [c.272]

Спектральную плотность излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн, называют полусферической интенсивностью излучения и она показывает, насколько велика мощность излучения (в Вт/м ) при данной длине волны [c.27]

Лазерная техника расширила возможность изучения колебательной и вращательной релаксации в молекулах и открыла путь к проведению реакций под воздействием лазерного излучения. Как правило, колебательно-возбужденные молекулы химически более активны, чем невозбужденные. Лазерное излучение отличается от обычного сочетанием монохроматичности с высокой мощностью спектральная плотность лазеров в 10 — 10 раз превосходит спектральную плотность излучения солнца. Это позволяет избирательно возбуждать в молекулах определенные колебательные состояния и в принципе селективно осуществлять определенные химические реакции. Повышение селективности достигается тем, что лазерным излучением создается высокая заселенность некоторых возбужденных состояний при отсутствии термического разогрева, когда превращение молекул по обычным тепловым каналам практически не происходит. С этой целью успешно используется возбуждение колебаний резонансным лазерным излучением. При возбуждении колебательных уровней существенную роль играет вращательная релаксация. Это можно показать, рассмотрев пример газа, в котором лазерное излучение возбуждает светом, соответствующим колебательно-вращательному переходу (у = О, /о) (и = 1, /,). [c.110]

Но спектральная плотность излучения должна удовлетворять соотношению [c.20]

Рис. 5.7. Зависимость спектральной плотности излучения для реальных тел

Зависимость спектральной плотности от длины волны при различных температурах Т абсолютно черного тела изображена на рис. 5.6, из которого следует наличие максимума спектральной плотности излучения при определенной длине волны. Исследовав (5.8) на экстремум, можно получить длину волны Лтах (мкм), соответствующую максимуму плотности теплового излучения. [c.175]

Если вместо полного потока взять в относительных единицах спектральную плотность излучения [см. формулу (1.37)], то, имея значение 5 приемника, можно записать коэффициент использования без учета прозрачности атмосферы в виде [c.142]

Излучение, охватывающее узкий интервал длин волн от до Я + называют монохроматическим. Интегральным называется суммарное излучение во всем интервале волн от О до оо. Количество энергии, излучаемое телом с единицы поверхности в единицу времени, называется плотностью потока полусферического излучения. Спектральной интенсивностью плотности полусферического излучения обычно называют плотность потока монохроматического полусферического излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн. [c.35]

Фотопленки, применяемые для радиографии, выполняют на прозрачной основе, а с целью увеличить плотность негатива эмульсию наносят на основу с двух сторон, что позволяет в 2 раза снизить время экспозиции. Чувствительность фотопленки 5ф равна величине, обратной дозе излучения в рентгенах, необходимой для получения определенной плотности почернения. Спектральную чувствительность фотопленок (фотослой — бромистое серебро) показывает рис. 7.13. Максимум чувствительности достигается при энергии квантов излучения около 45 кэВ ( 7а =80 кВ). [c.302]

Излучатель типа АЧТ нагрет до температуры 300 К. Чему равна длина волны, соответствующая максимуму спектральной плотности излучения [c.392]

Температурное поле на поверхности объекта контроля характеризуется спектральной плотностью излучения или спектральной энергетической светимостью, достаточно точно описываемой законом Планка, распространенным на реальные объекты, имеющие фиксированный коэффициент излучения. [c.631]

Выбор в пользу 8. .. 13 мкм обуславливается положением максимумов спектрального распределения плотности излучения тел в диапазоне Г= 300. .. 500 К, а также результатами расчета, показывающими, что в диапазоне 3. .. 5 мкм в указанном интервале температур тела излучают -1,5 % потока, а в диапазоне 8. .. 14 мкм эта величина составляет не менее 25 %. Кроме этого, диапазон 8. .. 14 мкм соответствует второму окну прозрачности атмосферы. [c.631]

В табл. 15.1 приведены основные параметры отечественных лазеров ЛОС-4 и ЛОС-3 с ламповой накачкой (лампы ИФП-1200) и интерферометром Фабри — Перо в качестве диспергирующего элемента. Лазеры такого типа фактически представляют собой источник, дающий почти монохроматическое излучение, яркость которого на несколько порядков выше яркости излучения, даваемого монохроматорами с обычными источниками света. Это связано с тем, что в любом источнике спектральная плотность излучения во много раз меньше спектральной плотности излучения лазера. Используя монохроматор высокого разрешения, например со сферическим эталоном Фабри — Перо, можно выделить из участка сплошного спектра или уширенной линии столь же узкий участок спектра, какой дает лазерный монохроматор. Однако яркость выделенного участка для любого источника остается ничтожно малой по сравнению с яркостью, даваемой лазерным монохроматором. [c.376]

Сопоставление (2.1) и (2.4) показывает, что следующие выражения согласуются с требуемой формой для спектральной плотности излучения черного тела при частоте v [c.29]

Т. е. спектральная плотность излучения, наблюдаемая с помощью прибора с конечной шириной щели при волновом числе со, прямо пропорциональна значению аппаратной функции при со°—ш . Измерениями такого тина были обнаружены гауссовы аппаратные функции для двух типов дифракционных спектрометров [8]. [c.76]

Определим также спектральную интенсивность и спектральную плотность излучения безотносительно к его поляризации как суммы [c.352]

При излучении спектрально-люминесцентных свойств ализарина в зависимости от pH среды разработан метод определения ализарина в ализарин-комплексоне. Метод основан на извлечении ализарина при pH 1—5 хлороформом и измерении оптической плотности экстракта при 440 нм или относительной интенсивности флуоресценции. Предел обнаружения ализарина в первом случае 8-10- М, или 4(% , во втором — 4-10- М, или 0,02%. Табл. 1, рис. 3, библиогр. 14 назв. [c.235]

Да, лазерный луч поистине всемогущ. Лазерное излучение отличается от излучений обычных источников света своей мощностью (спектральной плотностью), даже у маломощных лазеров она по крайней мере в миллиард раз превосходит спектральную плотность излучения Солнца. О таком не смел и мечтать инженер Гарин Его гиперболоид не идет ни в какое сравнение с современными лазерами [c.197]

Максимум излучения вакуумной электрической лампы накаливания при температуре вольфрамовой нити 7 =2500 К находится в области Я=1, 15 мк, а газополной лампы при температуре нити Г = 2900°К — 1В области с Я 1 мк. Спектральное распределение плотности излучения осветительной лампы мощностью 500 вт показано на рис. 2.7. Для каждой длины волны даются значения лу чистой энергии в микроваттах, излучаемой в интервале длин волн от А, до Я +50 А. [c.49]

Спектральными характеристиками излучения являются следун -щие спектральная плотность энергии излуче[П1я wi, спектральная тлотность потока излучения /, спектральная интенсивность плотности излучения п, спект-)альная плотность энергетиче- кой яркости Ь% = п/я. [c.31]

Это интеграл Фойгта, где функция в скобках есть лоренцевская функция, более широкая полуширина и меньшая высота пика которой ранее в этой главе уже сравнивались с лоренцев-ской функцией 2 X, Яо). Параметр а для интеграла Фойгта в [1 + (Я)/ (Яо)нас]раз больше, чем параметр а для тех случаев, когда плотность излучения Е Х) приближается к нулю (а значит, лоренцевская часть интеграла приближается к2 (Я, Яо), деленной на единицу). Следовательно, при большой плотности излучения, падающей на все атомы, контур наблюдаемого коэффициента поглощения шире (и меньше по высоте), чем при низкой плотности. Однако на дальних крыльях спектрального контура член в скобках в формуле (41) приближается к 2 (X, Яо), поскольку функция 2 X, Яо) в знаменателе мала (при условии, что отношение (Я)/ (Яо)нас не слишком велико). [c.169]

Падающее излучение, не являющееся часто монохроматическим, можно охарактеризовать его спектральной плотностью Е Х) (плотность излучения на единицу интервала длин волн), так что полная плотность падающего излучения равна [c.170]

Например в ходе количественного эмиссионного спектрального определения с конечной фотографической регистрацией спектра осуществляются следующие основные процессы и операции а) испарение и перенос пробы из канала угольного электрода в плазму разряда б) возбуждение атомов элементов в плазме и излучение характеристических спектральных линий элементов в) отбор определенной доли светового потока из общего потока, излучаемого плазмой, с помощью дозирующей щели спектрографа г) пространственное разложение полихроматического излучения на соответствующие характеристические частоты (развертка спектра) с помощью призмы илн дифракционной решетки д) фотохимическое взаимодействие светочувствительного материала с квантами электромагнитного излучения (образование скрытого изображения спектра на фотопластинке или фотопленке) е) химические реакции восстановления ионов серебра до металла и растворения галогенидов серебра в комплексующих агентах (проявление и фиксирование) ж) поглощение света спектральными линиями на фотографической пластинке при измерении плотности почернения спектральных линий определяемого элемента и фона с помощью микрофотометра а) сравнение полученных значений интенсивностей спектральных линий с илтен-сивностью соответствующих линий эталонов или стандартов и интерполяция искомого содержания элемента в пробе по градиуровочному графику. [c.42]

Спектрорадиометр, градуированный для непосредственного отсчета в абсолютных единицах таких величин, как спектральная плотность лучистого потока или связанные с ним спектральная и энергетическая яркость и спектральная плотность излучения, является ценным инструментом как для фотометрических, так и для колориметрических исследований самосветящихся объектов, к которым относятся лампы накаливания, люминесцентные лампы, телевизионные кинескопы и люмииесцирующие материалы [229, 568]. Спектрорадиометр можно использовать для измерений несамосветящихся объектов, однако это делается редко, так как есть более простой способ таких измерений. [c.121]

Следующие формулы и таблицы справедливы если спектральная плотность излучения источника меняется достаточно медленно, для того чтобы считать, что — onst в пределах полосы монохроматора. [c.241]

Рис. 31. Спектры излучопия ламп накаливания (абсолютно черное тело при тедшературах 2300 и 2800° К) стрелками отмечены границы ьидцмой области максимум спектральной плотности излучения при температуре 2800° К условно принят за 1.

Практически для всех спектроскопических применений необходимы перестраиваемые лазеры. Основные требования к ним — широкая область перестройки, узкая по.тоса генерации, высокая стабильность частоты и энергип излучения, воспроизводимость этих параметров. Наибольшие успехи в видимой и УФ-областях достигнуты сейчас за счет лазеров на красителях, а в ИК-области — с полупроводниковыми лазералп и лазерами на молекулярных газах. Уже освоены ширины лггапй генерации от 1 кГц до 1 МГц в непрерывном и 10—30 МГц в импульсном режимах, перекрывающие обычные потребности спектроскопии. Полученные спектральные плотности излучения мощности диодных ИК-лазеров 10 Вт/Гц значительно превосходят тепловые излучатели. Мощности непрерывных лазеров на красителях достигают 1 мВт п более. Основные проблемы состоят в повышении стабильности генерации, воспроизводимости и развитии методов непре-рывпой перестройки в широком диапазоне. Это, конечно, приведет к усложнению лазеров и увеличению их стоимости. Сейчас стоимость перестраиваемого лазера сравнима со стоимостью хорошего спектрофотометра, следовательно, трудно ожидать дешевых. лазерных приборов. Более вероятно их применение для специальных задач, особенно когда финансовые проблемы отходят на второй план. Еще раз подчеркнем важность производства лазерного набора , который фактически является спектральным прибором для исследовательских лабораторий. [c.12]

В. Вином было выведено еще одно важное соотношение, устанавливающее величину спектральной плотности излучения в точке, соответствующей Ящах [c.23]

Для характеристики излуче-гия реальных нагретых тел ис-юльзуют коэффициент черноты е I спектральный коэффициент чер-юты е .. Отношение полной энер-ии излучения нагретого тела до емпературы Т к полной энергии [злучения абсолютно черного тега характеризует степень черноты коэффициент черноты) данного ела. Спектральный коэффициент ерноты равен отношению спект-1альной плотности излучения рас- матриваемого тела к спектраль-10Й плотности излучения абсо-1ЮТН0 черного тела при опреде-тенных значениях длины волны и [c.31]

Формула Планка неудобна для вычислений, поэтому для опре-ления спектральной плотности излучения гхчерн абсолютно чер-го тела используют либо так называемую единую изотермиче-ую кривую [12, 13, 14], либо таблицы зависимости г 1черн = ЦК, Т) [13]. Главным элементом всех моделей абсолютно чер-го тела является полость с небольшим в.ходным отверстием, качестве материала для полости абсолютно черного тела исполь- [c.39]

Коэффициент поглощения для непрерывного монохроматического пучка для случая, когда нетущащие столкновения, изменяющие скорости возбужденных атомов, достаточно часты, чтобы все атомы оказались возбужденными (а столкновения с изменением фазы еще более часты), получают [15] путем замены интегралом Фойгта У а, т) из формулы (14) функции Лоренца 2 X, Ко) в числителе и знаменателе формулы (37) для малой плотности падающего излучения. [Лоренцевская часть интеграла Фойгта есть лоренциан 2 К, Яо), соответствующий низкой плотности излучения, а не член в скобках в формуле (41).] Следовательно, по аналогии с формулой (41) спектральный контур коэффициента поглощения в предельном случае низкой плотности падающего излучения равен профилю Фойгта, выражаемому формулой (14), но становится шире при больших плотностях падающего излучения. [c.173]

Приведенное выше обсуладение показывает, что падающее излучение большой плотности уширяет спектральный контур коэффициента поглощения и уменьшает его величину по сравнению со случаями излучения низкой плотности. Рассмотрим теперь метод двух пучков, который при некоторых условиях, [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология