Интенсивность яркость излучения спектральная

Освещенность пластинки пропорциональна яркости входной щели спектрального прибора, а яркость входной щели, в свою очередь, пропорциональна интенсивности I излучения источника света. Таким образом, Я—И. [c.196]

Компоненты цвета излучения со спектральной интенсивностью яркости Ь(Х) и чувствительностью приемника [(А,) определяется уравнением [c.63]

Выбор характеристик монохроматоров, применяемых в атомно-абсорбционных спектрофотометрах, тесно связан со спецификой метода и принципами измерения полезного сигнала. В эмиссионном спектральном анализе уровень помех существенно зависит от величины отнощения интенсивностей линии к интенсивности фона, т. е. от яркости излучения источника, имеющего сплощной спектр (или, иначе, от отношения линия/фон). Как известно (см., например [32]), в этом случае целесообразно применять спектральные приборы с большой разрешающей силой и максимально ограничивать ширину щелей, тем самым повышая значение отношения линия/фон. [c.122]

Общая ошибка измерения происходит в результате ряда независимых друг от друга причин, причем роль некоторых из них часто может быть выяснена при соответствующей постановке опыта. Пусть, например, ошибка фотографического измерения интенсивности спектральной линии определяется ошибкой, связанной с колебаниями яркости излучения источника ошибкой, зависящей от неоднородности фотопластинки р , и ошибкой времени экспозиции рц. Можно показать, что общая ошибка измерений р определяется соотношением [c.46]

Для измерения спектров поглощения необходим источник инфракрасного излучения с непрерывным спектром. Этому требованию удовлетворяют накаленные твердые тела с температурой от 1500°К и выше. Излучение таких источников по относительному распределению-интенсивности приближенно соответствует закону Планка для излучения абсолютно черного тела. Как известно, интенсивность его излучения достигает максимума, а затем очень быстро уменьшается при переходе от коротковолновой в длинноволновую область спектра. Так, тело накаливания при температуре 1800°К имеет максимум интенсивности излучения при длине волны около 1,5 л, при длине волны в 5 ц. интенсивность на единичный спектральный интервал уменьшается в 7 раз, при 10 — в 70 раз, при 50 ц — в 40 000 раз по отношению-к максимуму. Такой характер распределения интенсивности неудобен при практическом использовании источников вследствие того, что интенсивность их излучения в длинноволновой области спектра становится очень малой кроме того, возникают затруднения при устранении рассеянного излучения более коротких длин волн. Большой вред рассеянного излучения с длинами волн из области максимума яркости становится ясным из следующего сопоставления если на неселективный приемник излучения в виде рассеянного света попадает только-1% излучения, источником которого служит черное тело с температурой 1800° К (Я акс = 1-5 х), то его действие в области спектра около 12 д будет одинаковым с воздействием на приемник измеряемого излучения того же источника. [c.201]

Таким образом, в условиях локального термодинамического равновесия и отсутствия самопоглощения интенсивность спектральных линий полностью задается температурой плазмы, а яркость излучения [c.256]

Принято считать, что использование фотометрической системы переменного тока освобождает анализ от всякого влияния эмиссии пламени. Это верно только отчасти. Если пламя излучает очень интенсивно на той длине волны, на которую настроен монохроматор, то на детектор падает сильный световой сигнал. Настроенный на соответствующую частоту переменного тока фотометр не будет реагировать на сигнал постоянного тока, однако можно показать, что шум сигнала фотоумножителя пропорционален (интенсивности сигнала)Поэтому с увеличением сигнала постоянного тока растет и шум. В лаборатории автора эта проблема не возникала, поскольку излучение пламени при очень низкой концентрации анализируемого вещества было слабым. Однако пламя ацетилена, особенно обогащенное топливом, довольно интенсивно излучает в видимой области спектра. Например, при определении бария с использованием линии 5535 А шум оказывается очень сильным. Чтобы устранить эту трудность, уменьшают спектральную ширину щели, а для компенсации ослабления сигнала увеличивают яркость лампы. Поскольку излучение пламени имеет сплошной спектр, его интенсивность уменьшается пропорционально квадрату спектральной ширины щели, тогда как интенсивность монохроматического света лампы уменьшается линейно. Это дает возможность в достаточной мере снизить шум при определении бария. [c.65]

Спектральными характеристиками излучения являются следун -щие спектральная плотность энергии излуче[П1я wi, спектральная тлотность потока излучения /, спектральная интенсивность плотности излучения п, спект-)альная плотность энергетиче- кой яркости Ь% = п/я. [c.31]

Аналитические полосы N2 возбуждаются в высокочастотном разряде в узких (диаметр 1-2 мм) кварцевых трубках с внешними электродами. Оптимальное давление газа в газоразрядной трубке 1-2 мм рт. ст. Излучение разлагается в спектр сканирующим монохроматором. Усиленный фототок с фотоумножителя записывается регистрирующим устройством (потенциометром или с помощью компьютера). Расчёт относительного содержания изотопов производится по измеряемым на регистрограмме пикам, пропорциональным яркостям кантов изотопных компонент. Интенсивность кантов измеряется от уровня фона вблизи полосы. Следует учитывать, что такие компоненты, как СО и N0, мешают измерениям на полосе Л = 2976,8 А. Любые кислородсодержащие примеси, например, О2, СО2 и Н2О, способствуют интенсивному образованию в разрядной трубке N0 и СО. На указанной полосе максимально допустимая спектральная ширина щелей монохроматора 1,5 А. [c.548]

Эти лампы работают при еще более высоких температурах и при давлениях в десятки и сотни атмосфер. Уширение спектральных линий, обусловленное температурой и давлением, в этом случае больше, но интенсивность континуума тоже больше (см. рис. 57). Как было сказано выше, излучение в области 255— 275 нм в этих лампах почти полностью отсутствует. Наиболее часто используются компактные лампы высокого давления. Они состоят из небольшой кварцевой колбы с двумя мощными электродами и имеют сравнительно небольшую длину дуги по конструкции эти лампы похожи на ксеноновые лампы, описанные ранее. Дуга в этом случае занимает малый объем, и за счет этого достигается очень высокая удельная яркость. Некоторые лампы имеют третий электрод для поджига, который впаян в боковую часть колбы. Малые размеры источника и большая яркость этих ламп особенно удобны при использовании их с монохроматором для выделения широких линий ртути с длиной волны более 297 нм. Они также имеют полосу испускания в области 250 нм. Спектр испускания ламп высокого давления (см. табл. 14) аналогичен по форме спектру ламп сверхвысокого давления (см. рис. 57), но линии имеют несколько меньшее ударное уширение. Выход света на 1 Вт входной мощности у этих ламп приблизительно одинаков. [c.171]

Сочетание в таких лампах светящейся дуги с огромной световой отдачей и яркостью позволяет использовать ртутные лампы сверхвысокого давления в прожекторах, спектральных приборах и в проекционной аппаратуре. Интенсивное излучение в фиолетовой й синей части спектра таких ламп используют для фотосинтеза, в люминесцентной микроскопии, для декоративных целей (светящиеся краски) и т. д. [c.10]

Очевидно, что чем выше яркость на входной щели, чем выше светосила прибора и чем полнее регистрируются фотоны, достигшие приемника излучения, тем интенсивнее спектральные линии, тем чувствительнее анализ, тем быстрее и, в случае стабильной работы источника света, точнее могут быть выполнены измерения, тем менее [c.76]

В 1876 г. Гольдштейн в своих докладах Берлинской Академии наук (4 мая и 23 сентября) сообщил, что он специально изучал зелёное свечение, которое появляется в трубках обычного стекла при условии определённого давления и интенсивности разряда. Свечение стенок трубки представляет собой не флуо-, а фосфоресценцию и может меняться по цвету от зелёного до оранжевого. Отрицательное излучение, которое вызывает эту фосфоресценцию, как уже указал ранее Гитторф, является прямолинейным, выходящим в окружающее пространство со стороны отрицательного электрода... Если между катодом и светящейся зелёным цветом стенкой трубки поместить твёрдое тело, то тень его отбрасывается на стенку, так как оно не позволяет излучению с катода достигать стенки. Если это твёрдое тело через некоторое время удалить, то тень исчезает, но контуры тела остаются, выделяясь на окружающей светящейся поверхности за счёт большей яркости, и точно воспроизводят форму предшествовавшей тени . Таким образом, автор уверенно причисляет описываемое явление к тем видам свечения, которые позже (Видеман, 1888 г.) были объединены термином люминесценция. Из свойств нового свечения он отмечает могущий меняться спектральный состав, наличие заметного затухания и эффект утомления с падением яркости при длительном возбуждении. [c.8]

Для успешного решения многих задач, связанных с исследованием интенсивности когерентного и некогерентного рассеяния рентгеновских лучей кристаллическими и аморфными телами, требуется использование монохроматического излучения. В связи с этим получение мощных монохроматических источников заслуживает большого внимания. Использование фокусирующих монохроматоров [1—3] приводит к значительному выигрышу в интенсивности по сравнению с плоскими монохроматорами. В случае фокусирующих монохроматоров интенсивность отраженного пучка, его спектральный состав и геометрия существенным образом зависят от размера и яркости источника (фокуса рентгеновской трубки), совершенства кристалла, используемого в качестве монохроматора, и условий фокусировки [4]. [c.116]

Интенсивность свечения, помимо индивидуальных свойств вещества, прежде всего зависит от интенсивности возбуждающего света, которая обычно определяется поглощаемой энергией излучения возбуждающего источника. Поэтому для возбуждения интенсивного свечения существенна не величина интегральной яркости источника, а его яркость в поглощаемом спектральном участке. Так как разные источники обладают различным распределением энергии по спектру, то при выборе источника нужно установить, насколько велико его излучение в нужном спектральном интервале. Обычно для возбуждения наиболее выгодно использовать спектральный участок, расположенный вблизи максимума спектра поглощения вещества, так как при этом в схеме 202, а обеспечиваются минимальные искажения спектра люминесценции, происходящие вследствие ее вторичного поглощения (см. ниже), а в схемах 202, б и в — максимальная интенсивность свечения. [c.442]

Методика взрывающейся проволочки давно использовалась в высокоскоростной фотографии [41] для получения коротких вспышек света большой интенсивности [40]. Остер и Маркус [42] применили эту методику к фотохимическим исследованиям. В их работе батарея конденсаторов (33 мкф) заряжалась до 8 кв. Разряд пропускали через тонкую нихромовую проволочку с большим сопротивлением (длина 30 см). Проволочка взрывалась с сильным треском, давая яркую вспышку света. Для получения вспышки необходимо по крайней мере 34 дж, для испарения проволочки требуется 33 дж. При энергии 1056 дж длительность вспышки составляет 0,3 мсек. В спектре излучения имеются все видимые и ультрафиолетовые линии никеля и хрома. Около 10% всего излучения приходится на область 2000 — 3000 А. При этом проволочку приходится каждый раз менять. Остер и Маркус рекомендуют вспышку взрывающейся проволочки как источник света большой яркости и с хорошей воспроизводимостью. Поскольку взрывающаяся проволочка яв.ляется линейным источником света, пучок света легко сделать параллельным с помощью зеркал или линз. Интенсивность спектральных линий можно изменять, подбирая соответствующие металлы (например, медная проволочка дает интенсивный зеленый свет). В этой методике не используется никаких защитных оболочек, поэтому она может с успехом применяться и для исследований в далекой ультрафиолетовой области. Длительность вспышки можно уменьшить подбором проволочки более низкого сопротивления или использованием высоких напряжений и малых емкостей. [c.577]

Методы, основанные на измерении величин, характеризующих световое излучение, путем преобразования их в электрический сигнал и обработки его вторичными блоками, имеют широкое распространение, поскольку они хорошо вписываются в технологический процесс. К таким методам можно условно отнести фотометрический, деиситометрический, колориметрический и некоторые разновидности поляризационного и спектрального методов. Фотометрический метод предполагает измерение вторичной освещенности, яркости, светового потока или интенсивности светового излучения, полученного после взаимодействия с контролируемым объектом. Использование той или иной физической величины зависит от конкретной реализации метода, выбранной оптической системы и первичного измерительного преобразователя. Деиситометрический состоит в том, что измеряется оптическая плотность или коэффициент пропускания. Поляризационный отличается использованием поляризованного света и анализом поляризации прошедшей компоненты. Колориметрический заключается в анализе цветовых составляющих света или их отношения. При реализации этих методов основной процесс измерения или преобразования может быть сведен во многих случаях к фотометрическому, поэтому рассмотрим его как основной вариант построения аппаратуры и отметим особенности в реализации других методов. [c.251]

Интенсивность. Под интенсивностью спектральной линии в спектре ислускапня обычно понимают энергию, переносимую излучением в е ии1Н1у времени. Наиболее часто понятие интенсивности спектральной линии, наблюдаемой н спектре испускания, отождествляют с понятием яркости источника излучения. Яркость — это мощность излучения, испускаемая источником света в единицу телесного угла с единичной площадки, расположенной перпендикулярно направлению наблюдения (рис. 1.3). При фотографической регистрации излучения под интенсивностью понимают меру почернения фотоэмульсии, при фотоэлектрической — величину электрического сигнала. [c.12]

Яркостными пиромефами измеряют спектральную яркость объекта на определенной длине волны, которая сравнивается с яркостью АЧТ. В качестве АЧТ используется спираль специальной лампы накаливания. Ярко-стные пиромефы применяют для измерения высоких температур (св. 600 °С), при которых тела начинают излучать в видимой области, а интенсивность излучения достаточна для его регисфации в узком спекфальном диапазоне визуально или с помощью фотоприемников типа ФЭУ, фотодиода. [c.536]

Второй характеристикой хроматических цветов является чистота или колориметрическая насыщенность, которая определяет степень проявления цветового тона в цвете. Любой хроматический цвет может быть получен при смешении определенного монохроматического излучения с белым при определенных их интенсивностях. Очевидно, что насыщенный цвет содержит ббль-П1ую долю чистого монохроматического излучения, а в малонасыщенном цвете преобладает белый компонент. Чистота цвета (Р) определяется отношением яркости монохроматической составляющей к общей яркости цвета, равной сумме яркостей монохроматической и белой составляющих, и выражается в относительных единицах или в процентах (уравнение 2). Наибольшей чистотой обладают спектральные монохроматические [c.227]

Структура искрового разряда отличается от дуги (рис. 35). При каждом пробое воздушного промежутка сначала образуется очень узкий канал плазмы, в который почти не попадает вещество электродов. Температура канала очень высокая — десятки тысяч градусов. Свечение канала состоит в основном из линий азота и кислорода, а также интенсивного сплошного фона. В следующий момент небольшой участок поверхности электродов, на который опирается разряд, быстро нагревается до очень высокой температуры. Это тепло не успевает распространиться на соседние участки. В месте разогрева происходит взрывоподобный выброс вещества, который имеет вид факела. Направление факела может не совпадать с направлением канала искры. Яркость факела значительно больше, чем яркость канала. В факеле успевает установиться тепловое равновесие. Его температура около 10 000°. Излучение факела состоит главным образом, из спектральных линий вещества электродов. К моменту следующего разряда горячие участки на поверхности электродов остывают, и пробой промежутка присходит в новом месте. [c.65]

Образец при таких измерениях должен находиться в вакууме для исключения влияния конвективных токов, нагревающих верхнюю часть образца. Однако можно получить достаточно надежные данные, если просто усреднить значения яркостей в верхней и нижней частях спектрограммы. Основной помехой поэтому являются локальные различия испускательной способности, из-за которых изображение получает полосатый вид. Правда, часть наиболее интенсивных полос легко исключается, но для устранения их влияния полностью приходится снимать несколько образцов подряд и результаты фотометрирования усреднять. Образцы пиролитического графита для исследования индикатрисс излучения готовились осаждением материала на полированные графитовые палочки диаметром 5 мм. На одной и той же пластинке фотографировалось сразу большое количество спектров для различных температур. Обработка спектрограмм сразу же давала температурную и спектральную характеристики распределения излучения углеродных материалов в полупространстве. [c.140]

Заканчивая обзор активаторов, необходимо остановиться на своеобразной группе излучателей, а именно на коллоидных металлах. Выделение в массе трегера частичек коллоидного Л1еталла может быть вызвано, например, интенсивной электронной бомбардировкой. Как показывают наблюдения, эти частицы заметно изменяют интенсивность и спектральный состав излучения. Атомарные частицы серебра в стекле сообщают, например, материалу способность люминесцировать [309]. В условиях опыта ионы серебра (Ag+) восстанавливались водородом при температуре 100—150°. При агрегации частиц под действием температуры в более крупные комплексы люминесцентная способность стекла понижалась. Аналогичным образом ведут себя коллоидные частицы в галоидных солях щелочных и щёлочно-земельных металлов. В начальных стадиях процесс диссоциации солей имеет обратимый характер. Выделившийся при электронной бомбардировке металл по прекращении возбуждения снова переходит в первоначальное состояние, что сопровождается соответствующим изменением люминесцентной способности. Эффект активации катодолюминофоров коллоидными металлами особенно резко выражен у фторидов кальция, стронция и бария. По мере увеличения числа коллоидальных включений, образующихся за счёт электронной бомбардировки, цвет катодолюминесценции меняется, яркость свечения проходит через максимум и затем падает. Вид концентрационной кривой аналогичен случаям обычной активации, но осложнён зависимостью от величины коллоидальных агрегатов. Спектральный состав излучения активированных коллоидами катодолюминофоров имеет много общего, но в частных случаях зависит от природы трегера и выделяющегося в нём металла, [c.116]

В фотоэлектрическом варианте имеется простой способ исключения из регистрации сигналов от собственного излучения пламени — это электрическая и механическая модуляция света от спектральной ла ы. При использовании фотографического способа применение этого приема естественно невозможно. Однако то обстоятельство, что в настоящее время разработаны очень яркие источники света, значительно превышающие по своей интенсивности интенсивность свечения пламен, практически снимает этот вопрос. Так высокоинтенсивные безэлектродные высокочастотные лампы, равно как и двухразрядные лампы, как показал опыт их эксплуатации, превосходят по своей интенсивности излучения не только яркость зоздушно-пропанового, но и воздушно-ацетиленового пламени. [c.55]

Определение относительного выхода производят спектрофотометром, соблюдая условие постоянства поглощения. Если спектр излучения не меняется во всей серии опытов, возможно и удобно заменить спектрофотометрическое исследование исследованием изменения яркости свечения в одном спектральном участке или измерением интегральной яркости фотометром. Описание обычных методов фотометрии не входит в план настоящей книги. Упомянем лишь, что в силу слабости люминесцентного свечения при субъективной фотометрии применяются фотометры, концентрирующие свет изучаемых объектов непосредственно на зрачке глаза наблюдателя. Для образования полей сравнения чаще всего применяется кубик Люммера. Источником сравнения могут служить матовое стекло, освещаемое небольшой лампочкой и закрытое соответствующим фильтром, стандартный образец светящегося состава, освещаемый той же лампой, как и исследуемый образец, или пластинка, покрытая радиоактивным фосфором постоянного действия. При предельно малых яркостях исследуемого объекта в качестве весьма постоянного источника сравне1[ия применяются ураниловые соли К21102804 2Н2О, дающие очень слабое собственное свечение, возникающее под влиянием радиоактивных лучей, выделяющихся при естественном распаде урана. На рис. 20 даны а—схема фотометра для малых интенсивностей с ку- [c.66]

Необходимость существования локальных уровней различной глубины, допущенная нами в схеме, изображённой на рис. 194, следует, например, с большой наглядностью из хода кривых температурного высвечивания фосфоров, возбуждённых при низких температурах и постепенно нагреваемых. Яркость свечения этих фосфоров с повышением температуры нередко-проходит через несколько максимумов, причём в отдельных случаях наблюдается и изменение спектрального состава излучения. Подобные кривые температурного высвечивания дают цинк-силикатные фосфоры [439]. Эти кривые имеют три максимума свечения, интенсивность и положение которых зависят от химического состава фосфора. На рис. 197 приведена кривая темнературного высвечивания NaGl Ni-фo фopa, исследованного И. А. Парфиано-вичем [382], имеющая два максимума при 70 и 170° С. Очевидное объяснение-возникновения максимумов на кривых температурного высвечивания состоит в том, что по мере повышения температуры сначала высвечиваются уровни наименьшей глубины после освобождения этих уровней температура срелы оказывается, однако, ещё недостаточной для освобождения электронов с более глубоких уровней. Интенсивность свечения падает. Прш [c.334]

Определенные трудности возникают при фотометрировании линий различной цветности. Строго говоря, всегда при визуальном сравпеиии интенсивностей двух спектральных линий мы сравниваем пемопохрома-тичные излучения, но для близких линий это лихпь в малой степени мешает фотометрированию. Если же линии удалены настолько, что различная цветность их хорошо воспринимается г. газом, то погрешности фотометрирования возрастают. В таких случаях уместно примеиепие мигающего фотометра 1244]. Если увеличивать частоту мигапий, то раньше исчезает ощущение мигания цветов и уя е йотом ощущение мигания яркостей, что нозволяет более точно уравнивать ноля разной цветности. [c.91]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология