Число Нуссельта диффузионное

Здесь Кп — диффузионное число Нуссельта (или число Шервуда 8Ь) Рг — диффузионное число Прандтля (иногда его называют числом Шмидта 8с) Ке — число Рейнольдса I — характерный линейный размер (обычно диаметр твердой частицы или ее гидравлический радиус). [c.104]

Наряду с испарением топливных капель и струй в ДВС для химмотологии определенный интерес представляет испарение топлива с поверхности, которое, в частности, происходит при хранении и транспортировании топлива. При испарении со свободной поверхности жидкости диффузионное число Нуссельта может быть определено из соотношения [139] [c.111]

Идентично диффузионному числу Нуссельта [c.549]

Формула (2.33) была получена в работе [79] она устанавливает аналитическую зависимость среднего числа Шервуда от числа Пекле, кинетического параметра д и константы а, характеризующей простой сдвиговый поток. В предельном случае диффузионного режима реакции на поверхности сферы к оо, д = 1) выражение (2.33) переходит в результаты [112] и дает, в частности, выражение для среднего числа Нуссельта для частицы с постоянной температурой на поверхности [c.229]

Формула (5.36) позволяет рассчитать интенсивность массообмена реагирующей частицы произвольной формы с поступательным потоком, когда на поверхности частицы протекает химическая реакция первого порядка, если известна сила сопротивления частицы / и среднее число Шервуда Sho, соответствующее массообмену покоящейся частицы с неподвижной средой. В случае теплообмена формула (5.36) определяет число Нуссельта для частицы произвольной формы при фиксированной температуре поверхности частицы и линейном законе теплообмена частицы с окружающей средой. Формула (5.36) обобщает результаты работы [119], где рассматривался диффузионный режим реакции на поверхности сферы (что соответствует предельному переходу при /с -v оо в задаче (5.1)). [c.259]

Скоррелированные данные для диффузионного числа Нуссельта [c.27]

При обработке опытных данных диффузионное число Нуссельта было рассчитано по фор-муле [Л. 82] [c.62]

Здесь через Ки обозначено число Нуссельта для процессов теплопередачи, протекающих в отсутствие переноса массы символ служит для обозначения диффузионного числа Нуссельта в случае, когда массообмен протекает достаточно медленно. Как видно из формул (20.18) и (20.19), между величинами Ки и Кила имеется боль- [c.574]

При относительно малой интенсивности массообмена приближенно справедлива аналогия между процессами тепло- и массопереноса, из к-рой следует Nu/Nuo = = 8Ь /8Ьо, где Ки = аг//Х -число Нуссельта, /-характерный размер пов-сти И., - коэф. теплопроводности парогазовой смеси, 8Ь = = Р Сг гр/уО-число Шервуда для диффузионной составляющей потока пара, = О/Я Т-коэф. диф(фузии, отнесенный к градиенту парциального давления пара. Значения р и р вычисляют по приведенным выше соотношениям, числа Киц и ЗЬц соответствуют-< О и могут определяться по данным для раздельно происходящих процессов тепло- и массообмена. Число ЗИц для суммарного (диффузионного и конвективного) потока пара находят делением на молярную р) или массовую (Сг гр) концентрацию газа у пов-сги раздела в зависимости от того, к какой движущей силе массообмена отнесен коэф, р. [c.276]

Получение искомой зависимости для коэффициента массоотдачи облегчается, если проводить обобщение экспериментальных данных по рекомендации Л. Д. Бермана в относительной форме, используя в качестве масштабных множителей диффузионное и тепловое числа Нуссельта. [c.245]

По аналогии с уравнением (5.Я4) для диффузионного числа Нуссельта запишем [c.248]

Комплекс в левой части уравнения представляет собой число Нуссельта для диффузионных процессов (Кпд), а безразмерная группа ро)Д/ х есть модифицированное число Рейнольдса. Трехмерный характер движения жидкости обусловливает постоянство кс во всех точках поверхности. [c.93]

Ван Шоу и др. [26] рассчитали, что во входной диффузионной области в турбулентном потоке среднее число Нуссельта в круглых трубах должно определяться выражением [c.353]

Введем диффузионное число Нуссельта [c.390]

При переносе метана к ТПЭ в условиях естественной (свободной) конвекции связь между полем его концентраций в пограничном слое и коэффициентом массопередачи характеризуется диффузионным числом Нуссельта Кпо (его также называют числом Шервуда и обозначают 8Ь) [c.669]

Для ТПЭ сферической формы при 1 < Ог <10 диффузионное число Нуссельта рекомендуется определять из следующего выражения [7] [c.671]

Решение диффузионной задачи приводит к аналогичным выражениям для диффузионного числа Нуссельта с заменой Рг, Ре, Ре , на Ре/з (S ), Ре ), Ре соответственно. [c.186]

В теории конвективной диффузии применяют аналогичный критерий Шервуда (или диффузионное число Нуссельта [2]) [c.149]

Если определяемой величиной в процессе массопереноса является коэффициент массоотдачи к, то его вводят в так называемое диффузионное число Нуссельта (Мцд), аналогичное тепловому числу Нуссельта. В этом случае получается безразмерное соотношение [c.178]

Вместо диффузионного числа Нуссельта часто вводят его аналог, называемый числом Шервуда. [c.178]

В отличие от данных Г. Т. Сергеева [3] диффузионное число Нуссельта меньше теплового числа Нуссельта Nu Nu ). Одной из причин такого расхождения являются разные способы расчета ди( )фузионного числа Нуссельта. В расчетах Г. Т. Сергеева число Нуссельта Nu определялось по формуле [c.112]

Шд = р/о/(рГ>) — диффузионное число Нуссельта [c.12]

Таким образом, граничные условия тепловых задач имеют точно такой же характер, как и гранич11ые условия диффузионных задач. Это позволяет перенести на тепло зые задачи некоторые общие результаты, полученные нами ранее. Именно, можно утверждать, что безразмерный тепловой поток — число Нуссельта — в условиях вынужденной конвекции является функцией двух безразмерных критериев — числа Рейнольдса и числа Прандтля (теплового). Аналогично при естественной конвекции число Нуссельта определяется критериями Грассгофа и Прандтля. Однако вид этих функциональных зависимостей в случае теплопередачи может существенно отличаться от выражений. полученных выше для аиффузионных задач. Общая причина [c.192]

Диффузионное число Нуссельта = 0,33 [c.409]

В нашем случае диффузионное число Нуссельта Ыи , = 2, причем [c.415]

Выражение (1.49) позволяет рассчитать величины безразмерных локального / и интегрального / потоков активного компонента к поверхности реагирующей сферы. Для практических прилол ений наиболее важной характеристикой массообмена частицы с окружающей средой является среднее число Шервуда (в задачах о теплообмене — среднее число Нуссельта), которое определяется приходящимся на единицу поверхности частицы средним значением диффузионного потока [c.218]

Частный случай диффузионного режима реакции на новерхпости сферы соответствует предельному переходу в (1.51) при к оо д—> 1) и определяет также среднее число Нуссельта в случае теплообмена сферической частицы со средой при постоянной температуре поверхности частицы [169] [c.219]

В [82, 83] исследовался теплообмен частицы любой формы в поступательном и сдвиговом потоках при произвольной зависимости коэффициента температуропроводности от температуры. Для среднего числа Нуссельта были получены три первых члена асимптотического разложения по малому числу Пе кле. В работе [8] в предположении постоянства чисел Шмидта и Прандтля и степенного закона изменения вязкости от температуры рассматривалась задача о совместном тепломассоперепосе к сферической частице в потоке сжимаемого газа при малых числах Рейнольдса. Совместный тепломассообмен частицы любой формы с поступательным (и сдвиговым) потоком вязкого теплопроводного газа в случае произвольной зависимости коэффициентов переноса от температуры изучался в [83, 85, 91, 165]. Считалось, что температура и концентрация на поверхности частицы и вдали от нее постоянны [83, 85, 165] или на поверхности частицы протекает химическая реакция (в диффузионном режиме), которая сопровождается тепловыделением [91]. Для чисел Шервуда й Нуссельта найдено два старших члена асимптотического раз ложения по малым числам Пекле. [c.267]

Особого внимания заслуживает оценка термического сопротивления пленки конденсата Rпл Вопрос, очевидно, не возникает, когда разделение фаз происходит с отсосом образующегося конденсата через пористую стенку. Обычно же определение перепада температуры в пленке конденсата требует проведения большого числа трудоемких опытов при конденсации движущегося чистого пара. Однако, как показали визуальные наблюдения авто ров, из парогазовой смеси с параметрами, какие обычно имеют место на выходе изТЭ, осуществляется капельная конденсация, в связи с чем парциальное давление пара у поверхности раздела фаз можно определить по температуре стенки. Таким образом, анализ зависимости (5.30) показывает, что с точки зрения инженерной практики для обобщения опытных данных по тепло- и массо-обмену прп конденсации пара в присутствии неконденси-рующегося газа в теплообменных аппаратах ЭХГ достаточно знать закономерности изменения коэффициента массоотдачи и соответственно диффузионного числ- Нуссельта. [c.245]

В выражеиии (5.31) Ки и Кпд — тепловое и диффузионное числа Нуссельта с учетом поперечного потока массы Ыпо и Ындо — тепловое и диффузионное числа Нуссельта для данных условий при исчезающе малом влиянии поперечного потока—масштабные множители. Масштабные мпожчтели отражают влияние особенностей гидродинамической обстановки (формы поверхности и условий ее обтекания), Кно и Ыи о определяются в условиях полной аналогии, что позволяет определить [c.245]

Здесь использованы безразмерные переменные (критерии) Рто — у10 (диффузионное число Прапдтля), Re , = a) 7v (число Рейнольдса по угловой скорости ш и диаметру кристалла с1) и Мио = й /б (диффузионное число Нуссельта). [c.39]

Если рассматривать диффузионный режим горения, шгорый является общим случаем для больших частиц угля, то ЛГ в уравнении (5.165) можно пренебречь, а число Нуссельта [c.442]

При течении жидкости в гладких круглых трубах для гидродинамически стабилизированного участка существует универсальный закон тепло- и массопереноса, причем поскольку на стенке температура или концентрация на оси трубы изменяется непрерывно вследствие тепло- или массообмена, не имеет смысла говорить о стабилизированном профиле температуры или концентрации по радиусу. Тем не менее для оценки коэффициента тепло- и массообмена на стенке трубы известна достаточно точная и надежная формула, обобщающая материалы более 40 различных экспериментов [102] в диапазоне изменения числа Рейнольдса от 5 10 до 2 10 и диффузионного числа Прандтля от 0,6 до 4 10 независимо от того, что поддерживается постоянным на стенке поток или температура (концентрация). Приведем эту формулу для массообмена, т. е. для числа Шервуда Sh= /З-d/D /3 — коэффициент массоотдачи). Для теплообмена вместо числа Шервуда будет фигурировать число Нуссельта Nu = ad/ a pp) (а — коэффициент теплоотдачи, а — коэффициент температуропроводности жидкости, Рг= и/а) [c.201]