Эффект Нернста

Экспериментальные результаты, полученные при изучении поперечного эффекта Нернста— [c.242]

В области собственной проводимости, как показывают опыт и расчет [14, 15], эффект достигает весьма больших значений. В настоящее время он имеет большое значение при исследовании и применении полупроводников. В частности, на основе эффекта Нернста—Эттингсгаузена может быть создан генератор для прямого преобразования тепловой энергии в электрическую, оЧень напоминающий по принципу действия магнитогидродинамические генераторы. [c.333]

Эффект Нернста—Эттингсгаузена (НЭ) заключается в появлении разности потенциалов в проводнике, вдоль которого имеется градиент температуры йТ1(1х в поперечном магнитном поле Нг [60]. Коэффи- [c.241]

Эффект Нернста в сверхпроводящем ниобии. [c.231]

Рассмотрим гальваномагнитный и термомагнитный эффекты на отдельных примерах (рис. 3). Эффект Нернста представляет собой возникновение градиента электрического потенциала благодаря температурному градиенту в магнитном поле. Его направление перпендикулярно к направлению температурного градиента и градиента магнитного [c.195]

Нернст (Nernst) Вальтер (1864—1941)—немецкий физикохимик, один из основоположников современной физической химии, ин. ч.-к. Росс. АН (1923). Сформулировал третье начало термодинамики (теорема Нернста), открыл одно из термомагнитных явлений (эффект Нернста—Эттингсхаузеиа). Автор трудов по теории растворов (закон распределения Нернста), электрохимии, кинетике и катализу разработал диффузионную теорию гетерогенных химических реакций. Лауреат Нобелевской премии 126, 130 [c.289]

Кроме рассмотренных гальваномагнитных явлений, в графите изучались и термомагннт-ные явления [57—59]. Главным образом исследованию подвергался поперечный эффект Нернста—Эттингсгаузена в пиролитических графитах. [c.241]

В работе автора и Пашнина [83] приведены результаты исследования поперечного эффекта Нернста — Эттингсгаузена в углеграфитовых телах. Оказалось, что коэффициент Нернста—Эттингсгаузена прессованных образцов и порошков имеет отрицательный знак. Коэффициент Нернста — Эттингсгау- [c.248]

Опыты с эффектом Нернста—Эттингсгаузена подтверждают вывод о малости ионной составляющей связи в арсениде индия (сделанный также и на основе опытов по определению спайности) — знак постоянных Нернста—Эттингсгаузена не мог бы быть положительным это имело бы место, если бы носители тока рассеивались на полярных колебаниях решетки [213, 214]. [c.108]

Исследование механизма рассеяния носителей тока с помощью изучения термомагнитных эффектов Нернста—Эттингсгаузена позволило сделать очень важный вывод о роли беспорядочной структуры твердого раствора вследствие статистического замещения алюминия индием. Рассеяние на беспорядочной структуре сплавов в этой системе очень мало. Электронные процессы в твердом растворе носят такой же в общем харак тер, как и в бинарных компонентах системы. [c.126]

В пользу нереальности чисто ионных межатомных связей можно привести данные для некоторых полупроюдящнх веществ, ранее считавшихся ионными соединениями. Так, для ионных полупроводников ниже характеристической температуры должен наблюдаться экспоненциальный рост подвижности носителей с повышением температуры. Однако ни одно из исследованных веществ (PbS, u O, ZnO, PbSe и др.) не подтверждает этого. Кроме того, поперечный термомагнитный эф( кт Нернста — Эттингсгаузена у полупроводников с ионной связью должен иметь отрицательный знак. Измерения же этого эффекта для перечисленных веществ показывают, что знак положителен. Наконец, совместное измерение поперечного и продольного эффектов Нернста — Эттингсгаузена позволяет установить зависимость длины свободного пробега от энергии. Длина свободного пробега пропорциональна корню квадратному нз энергии, что также не соответствует ионной связи. [c.36]

Поперечный эффект Нернста — Эттингсгаузена. Этот эффект заключается в появлении поперечной разности потенциалов при внесении полупроводника, вдоль которого имеется градиент температуры в поперечное магнитное поле. Этот эффект считается положительным, если при положительном градиенте температуры в направлении оси X и магнитного поля в направлении оси г возникает электрическое поле Еу в направлении оси у. Знак поперечного эффекта Нернста-Эттингсгаузена не зависит от вида носителей тока. [c.51]

Продольный эффект Нернста- Эттингсгаузена. Этот эффект — изменение термо-э. д. с. в магнитном поле. Продольный эф кт считается положительным, если термоэлектрическое поле (0)в магнитном поле возрастает по абсолютной величине т. е. [c.52]

Исследован температурный ход поперечного и продольного эффектов Нернста— Эттингсгаузена на монокристаллических образцах арсенида индия. Оба эффекта при низких температурах имеют отрицательный знак вследствие рассеяния носителей на ионизированных примесях. При высоких же температурах наблюдается положительный знак указанных эффектов, который свидетельствует [c.142]

Холловская подвижность электронов в монокристаллах окиси цинка порядка 1000, а в прессованных образцах не превышает 100 смЧв-сек. Подвижность носителей тока, найденная из поперечного эффекта Нернста-Эттингсгаузена для поликристаллов, не отличается от подвижности монокристаллов, что объясняется малой чув- [c.164]

Теллурид ртути — полуметалл, хотя раньше считали его полупроводником с очень малой шириной запретной зоны (порядка 0,01 эв). HgTe может быть л- и р-типа проводимости. Дырочная проводимость, которая обычно наблюдается в теллуриде ртути, обусловлена вакансиями в подрешетке ртути. Поэтому образцы HgTe р-типа при отжиге в парах ртути становятся / -типа проводимости. Максимальная подвижность электронов для образцов теллурида, близких к стехиометрии, составляет 25 ООО при комнатной температуре и 80 ООО сж Ve при 77°К. Изучение температурной зависимости подвижности электронов, знака и температурного хода поперечного и продольного эффектов Нернста — Эттингсгаузена показывают, что HgTe обладает ковалентным типом химической связи. Этим и объясняются наблюдаемые высокие значения подвижности носителей тока среди соединений [c.182]

Температурная зависимость подвижности дырок в ZnSb подчиняется закону р Знак продольного и поперечного эффектов Нернста — Эттингсгаузена соответствует преимущественному рассеянию носителей тока на акустических колебаниях решетки. Все это позволяет сделать вывод о преимущественно ковалентном характере химической связи в ZnSb. [c.216]

В области собственной проводимости коэ ициент поперечного эффекта Нернста — Эттингсгаузена Q [c.216]

Следовательно, изучение эффекта Нернста — Эттингаузена в сильном магнитном поле позволяет измерить своеобразную характеристику электронного энергетического спектра [c.263]