Подвижность температурная зависимость

Для водных и органических растворителей на температурную зависимость электропроводности влияют вязкость, диэлектрическая проницаемость, степень диссоциации и подвижности ионов. Для водных растворов степень диссоциации для большинства электролитов уменьшается с ростом температуры, уменьшается вязкость растворов и возрастает подвижность ионов. Для органических растворителей температурный коэффициент электропроводности положителен. Изме- [c.281]

В общем случае температурная зависимость подвижности носителей заряда в полупроводниках определяется тремя механизмами рассеяния носителей рассеянием на тепловых колебаниях атомов решетки, на ионизованных примесях и на дефектах. [c.130]

Чаще всего при исследовании строения, структуры и молекулярного движения полимеров, находящихся в твердо.. агрегатном состоянии, применяются методы ядерного магнитного резонанса двух видов импульсный и щироких линий. С помощью первого метода определяются времена спин-решеточной и спин-спиновой релаксации, а второй позволяет получать значения ширины резонансной линии и ее второго момента. По проявляющимся на температурных зависимостях этих величин аномалиям можно судить об изменении подвижности отдельных атомных групп и более крупных фрагментов полимерных цепей, а следовательно, и об особенностях строения полимеров. [c.231]

Таким образом, в том интервале температур, где концентрация основных носителей постоянна, температурная зависимость о совпадает с температурной зависимостью подвижности. Отсюда следует, что при понижении температуры удельная проводимость примесных полупроводников возрастает. Так, например, удельная проводимость германия л-типа увеличивается в 5—7 раз при переходе температуры от 300 до 80° К. [c.135]

Электропроводность проводников 1-го рода (металлов) падает с повышением температуры, так как усиление колебаний положительно заряженных ионов металлической решетки затрудняет движение электронов. Рост подвижности ионов при повышении температуры (см. табл. IV.2) приводит к обратной температурной зависимости электропроводности растворов электролитов. Наблюдаемая зависимость подвижности от температуры в основном связана с изменением вязкости раствора при повышении температуры вязкость падает и в соответствии с формулой (1V.48) Я растет. Если бы радиус находящегося в растворе иона не зависел от температуры, то исходя из формулы (IV.48) следовало бы ожидать выполнения правила Вальдена—Писаржевского [c.76]

При одном и том же содержании углеродных атомов в молекуле наиболее высокой температурой плавления обладают нормальные алканы, где дисперсионному взаимодействию подвергаются все углеродные атомы соседних молекул. С разветвлением структуры молекул такая возможность вследствие их иной ориентации понижается, что объясняет более низкую температуру кристаллизации. В твердом состоянии молекула алкана расположена упорядоченно, образуя кристаллы различной структуры, преимущественно большие агрегаты достаточно гибких кристаллов. Процесс кристаллизации складывается из двух стадий стадия образования центров кристаллизации (или зародышей) и стадия роста этих центров. Вторая стадия кристаллизации — многоступенчатый процесс, который по различным причинам (например, вследствие возникновения механических напряжений) может останавливаться на любой промежуточной стадии. Монокристаллы образуются только в особых условиях. Обе стадии кристаллизации сильно зависят от температуры. Понижение температуры благоприятствует образованию зародышей кристаллизации, но в то же время уменьшает молекулярную подвижность, а вместе с ней и скорость роста кристаллов. Поэтому температурная зависимость скорости кристаллизации проходит через максимум. Большинство алканов имеет несколько аллотропических модификаций, кристаллизуясь в гексагональной, триклинной, моноклинной и орторомбической формах. Некоторые [c.190]

Моноклиническая сера плавится при 119,3°С, а ромбическая — при 112,8°С, образуя легкоподвижную жидкость желтого цвета. При 160°С, однако, жидкость начинает темнеть, ее вязкость повышается, и при 200 С сера становится темно-коричневой и вязкой, как смола. Это объясняется разрушением кольцевых молекул 8в и образованием молекул в виде длинных цепей 8 из нескольких сотен тысяч атомов. Дальнейшее нагревание (выше 250°С) ведет к разрыву цепей, и жидкость снова становится более подвижной. На рис. 172 показана температурная зависимость концентрации (вес.%) различных видов молекул серы в ее расплаве. [c.350]

Методы релаксационной спектрометрии позволяют получать сведения о ряде конкретных характеристик элементов структуры полимеров. Так, по времени релаксации (их численным значениям при данной температуре) судят о подвижности тех или иных элементов структуры, а из температурной зависимости т и зависимости т от напряжения получают данные об энергии активации релаксационных процессов Га, о величине предэкспоненциального коэффициента В в формуле (1.23), а через него — о размерах релаксаторов. [c.61]

Температурная зависимость. энергии активации сегментальной подвижности выражается кривой 1 (рис. П.З), которая соответствует уравнению (см., например, [6, с. 23]) [c.84]

Рис П.З. Температурная зависимость энергии активации сегментальной подвижности полимера [c.84]

На температурной зависимости интенсивности РТЛ могут возникнуть один или несколько максимумов, что указывает на наличие одного или нескольких типов ловушек в данном облученном веществе. Для неорганических веществ эти максимумы в общем случае не связаны с их молекулярной подвижностью. Характерной особенностью РТЛ органических веществ, в первую очередь полимеров, является то, что максимумы свечения на кривой РТЛ находятся в тех интервалах температур, где имеют место различные кинетические и структурные переходы, обусловленные размораживанием подвижности отдельных звеньев и сегментов макромолекул, а также молекулярным движением в некристаллических и кристаллических областях полимера. Интенсивность РТЛ существенно увеличивается, когда возникает подвижность отдельных частей макромолекул. При этом характер температурной зависимости интенсивности РТЛ связан с особенностями структуры полимеров и термомеханической предыстории образцов [9.1]. Для некристаллических полимеров на графиках зависимости интенсивности I излучения от температуры появляются максимумы в областях кинетических переходов. В случае кристаллических полимеров соответствующие максимумы на кривых 1 = 1(Т) появляются в областях кинетических и фазовых переходов, а также и полиморфных превращений. [c.235]

Теплоемкость Ср частично-кристаллических полимеров вплоть до их Тал изменяется мало. Небольшой изгиб температурной зависимости Ср ПП вблизи 283 К связан с переходом его аморфной части из стеклообразного в высокоэластическое состояние. Выше температуры 385 К рост теплоемкости частично-кристаллических полимеров начинает постепенно ускоряться, что связано с началом плавления кристаллических образований, приводящим к увеличению подвижности на границах аморфных и кристаллических областей. Большее значение удельной теплоемкости ПП по сравнению с ПЭНД связано с дополнительным вкладом, обусловленным вращением метильной группы. Повышенному значению теплоемкости ПП в широком интервале температур способствуют также заторможенное вращение групп С—СНз, два дополнительных скелетных деформационных колебания и три дополнительных углерод-водородных деформационных колебания. [c.270]

А з > 2 кТ. Поэтому температурная зависимость величины в должна быть гораздо больше температурной зависимости подвижностей э и д. Из сказанного понятно, что температурная зависимость удельной проводимости собственного полупроводника практически совпадает с температурной зависимостью концентрации носителей заряда. С этой точки зрения величину (и + и ) можно считать примерно постоянной. Тогда, заменяя 2( ,Л э (Цэ+ д) нз Оо приходим к следующей формуле [c.132]

Таким образом, температурная зависимость подвижности в любом интервале температур может быть представлена в виде суммы двух слагаемых [c.131]

Характерной особенностью полупроводников является резкое возрастание электрической проводимости с увеличением температуры. Эта особенность служит более существенным признаком полупроводимости, чем сама величина электрической проводимости. Увеличение электрической проводимости полупроводников при нагревании определяется температурной зависимостью концентрации носителей тока и их подвижности. При этом основное влияние оказывает рост концентрации носителей. Данная зависимость подчиняется тому же экспоненциальному закону, что и уве- [c.315]

Как показывает эксперимент, у некоторых полупроводников действительно наблюдается ход зависимости подвижности от температуры, предсказываемой формулой (453). В качестве примера на рис. 103 даны температурные зависимости подвижности электронов и дырок в антимониде индия. Но, как следует из данных эксперимента [10], у большинства полупроводников показатель степени х тем- [c.251]

Таким образом, мы познакомились с двумя видами поверхно стной подвижности, с прыгающими и скользящими молекулами Существуют еще и танцующие молекулы, волнообразно движу щиеся вдоль поверхности. Этот третий вид движения обнаружи вается при изучении энтропии адсорбции За = (дР/дТ)у, находи мой из температурной зависимости Ра. С другой стороны, для двухмерного газа может быть вычислена методами квантовой статистики. Сравнение измеренных и вычисленных значений показывает, что они совпадают во многих случаях, но в некоторых заметно различаются. Например, при адсорбции ксенона на ртути, измеренная оказалась выше вычисленной на 7 э. е. Отсюда следует, что атомы Хе обладают не двумя, а тремя степенями поступательного движения, приподнимаясь над поверхностью на высшие колебательные уровни. Сочетание таких подъемов с тангенциальными прыжками приводит к волнообразному движению. [c.135]

Многообразие явлений, происходящих в электролитических ячейках, позволяет создавать приборы, не имею- ющие себе аналогов. Например, при использовании вме- сто растворов расплавов солей твердых электролитов возможно создание приборов, пригодных для работы при высоких температурах (до 1000°С). К недостаткам таких устройств относится инерционность, связанная с малой подвижностью ионов, большая температурная зависимость характеристик, достигающая 2,5%/°С. [c.502]

Процесс стеклования обусловлен изменением сегментальной подвижности цепей в неупорядоченной части полимера. Следующее из принципа температурно-временной зависимости уравнение Вильямса — Лаидела — Ферри [38, с. 251] относится к процессу а-релаксации и учитывает температурную зависимость энергии активации (см. гл. П и V). Процессу а-релаксации соответствует самый высокий максимум потерь (см. рис. 1.19). [c.63]

Рассеяние на дефектах. В области низких температур в рассеянии носителей заряда могут играть роль также и точечные дефекты решетки. Расчет для стандартной зоны [6] дает т — Т . т. е. такой же результат, как и в случае рассеяния на акустических фононах (446). Следовательно, и температурная зависимость подвижности и Т) будет определяться законом Т Ь. [c.251]

Рис. 103. Температурная зависимость подвижности электронов и дырок для 1п ЗЬ

На температурной зависимости токов ТСД для натриевых цеолитов обнаруживаются максимумы в области низких температур (см., например, рис. 16.5). Направление токов соответствует разрушению гетерозаряда. Ряд факторов говорит в пользу того, что максимумы связаны со смещением ионов натрия, являющихся самым подвижным элементом структуры. Максимумы в изученной области температур (90—260 К) присутствуют на зависимостях для образцов, содержащих катионы Na+ (NaA, NaX, NaY, aNaA). Зависимость для дегидратированного оксида алюминия, не содержащего таких ионов, максимумов не имеет. Они не наблюдаются и при нагревании образца, поляризованного при 90 К, когда катионы заморожены . [c.259]

Было обнаружено, что термическая активация носителей на пороге подвижности является основным механизмом проводимости в диапазоне температур от 370 до 170К. Наблюдаемое отклонение от активационного поведения температурной зависимости проводимости может бьггь объяснено зависимостью подвижности носителей от температуры. Перенос заряда по локализованным состояниям подтвержден независимостью проводимости от частоты в этом температурном диапазоне. [c.157]

Для детального изучения механизма релаксационных явлений протекающих в полимерных системах, применяют разные диэлектрические методы, относящиеся к методам релаксационной спектрометрии . Для частот V 10 Гц прямые измерения диэлектрических потерь связаны с большими экспериментальными трудностями. При изучении молекулярной подвижности в полимерах диэлектрическим методом в частотном диапазоне 10 —10 Гц применяют метод постоянного тока. С этой целью используют данные по температурным зависимостям термодеполяризацианных токов I, функции деполяризации 11) и других параметров, зависящих от сквозного тока. [c.254]

Особенно широкое распространение при исследовании процессов молекулярной релаксации получила радиотермолюминесцеи-ция. Учитывая, что размораживание подвижности фрагментов, состоящих из различного числа атомных групп, приводит к резкому изменению температурной зависимости интенсивности свечения (появлению максимума), радиотермолюминесценцию можно рассматривать как один из методов релаксационной спектрометрии. При этом различные параметры максимума на температурной зависимости интенсивности радиотермолюминесценции (температура его появления, высота, ширина и ограничиваемая им площадь) позволяют получать информацию об особенностях механизма молекулярной подвижности в конкретных условиях. [c.253]

Деформационные свойства, в том числе механические потёри, являются проявлением релаксационных свойств полимеров. Влияние механических потерь на процесс разрушения поставило более широкую проблему о взаимосвязи релаксационных свойств (деформационных) и процессов разрушения в полимерах. Эта важная проблема находится в стадии развития как в теоретическом [10 11.20], так и в экспериментальном плане [11.21 11.22]. Так, замечено, что прочность испытывает на температурной зависимости скачкообразные изменения при температурах у- и -релаксационных переходов, когда изменяется молекулярная подвижность в цепях полимера. В стеклообразном состоянии существует ряд характерных температур (релаксационных переходов), в которых долговечность претерпевает изменение. Для исследования природы деформация и разрушения полимера в стеклообразном состоянии изучались ползучесть, долговечность, разрывное напряжение и ширина линии ЯМР в широком температурном интервале. Установлены следующие принципиальные положения. [c.317]

Величины А, А, В и В в (У1П.28) — (У1П.31) зависят от температуры, вязкости и диэлектрической проницаемости среды, природы и типа электролита. Значение Хо возрастает с увеличением температуры. Температурные зависимости Яс растворов сильных н слабых электролитов проходят через точку максимума, так как накладываются два явления с ростом температуры yмeньшaeт F вязкость раствора и возрастает подвижность ионов, но одновременно падает диэлектрическая проницаемость и увеличиваются силы взаимодействия между ионами, плотность ионной атмосферы и силы, тормозящие движение ионов. В растворе слабого электролита может уменьшаться степень диссоциации. [c.94]

Приведены уравнения, описывающие в приближении двухзонной модели температурную зависимость эффективного заряда ионов металлов или компонентов однофазных сплавов, мигрирующих в процессе электропереноса, а также уравнения для температурной зависимости электропроводности. Рассмотрены случаи постоянства и изменения с температурой отношения подвижностей носителей тока обоих сортов. Изложены некоторые экспериментальные методики изучения параметров электропереноса и некоторые данные экспериментов и расчетов. Кратко-описаны уравнения, позволяющие распространить исследования на двухфазные сплавы. Библиогр. 8. [c.231]

Существует довольно много способов определения Тс. Их можно приблизительно разделить на две группы. Первая группа включает методы, связанные с определением свойств полимера, температурная зависимость которых различна в эластическом и стеклообразном сосюянии. Вторая группа включает методы непосредственного определения изменения подвижности сегментов с температурой. В момент расстеклования образца (перехода в высокоэластическое состояние) наблюдается резкий рост молекулярной подвижности. Рассмотрим первую группу методов определения Тс. [c.144]

Для германия и кремния в основном действуют первые два механизма рассеяния, которые приводят к различным температурным зависимостям подвижности. Третий механизм рассеяния тоже имеет место, но его влияние в совершенных по структуре 1 истал-лах полупроводников заметно меньше, чем в металлах. [c.130]

Вблизи атомов растворенного вещества в результате различия объемов атомов этого вещества и растворителя или различия электронной плотности возникают значительные области повышенной подвижности растворителя. На диффузионную подвижность особенно влияю р наследственные дефекты и, следовательно, структура металла. Границы зерен, трубки дислокаций являются путями повышенной подвижности. Таким образом, металл пронизан подобными путями. Существенно, что границы зерен соединены друг с другом и образуют в металле как бы сеть путей повышенной подвижности. Энергии активации диффузии по таким путям, естественно, заметно меньше, чем в объеме зерна. Однако в предэкспоиенциаль-ный фактор Оо входит лишь определенная доля сечения этих путей от всего сечения металла. Поэтому и Е, и Оо в областях повышенной подвижности меньше. Так как в этих областях Е имеет меньшую величину, то вклад в общий поток диффузии по ускоренным путям будет более значительным при низких температурах, когда скорость диффузии в середине зерна мала. Вследствие этого при достаточно высоких температурах суммарный процесс диффузии определяется диффузией по объему зерен, а при низких — по границам зерен. Это проявляется на температурной зависимости коэффициента диффузии. При больших значениях 1/Т (область низких температур) угол наклона прямой линии в координатах [c.204]

АЯ бр - 140 к Дж/моль теплопроводность 0,025 Вт/(см-К) ширина запрещенной зоны 0,35 эВ коэф. термоэдс — ЗООмВ/К подвижность электронов 600 см ДВ-с). Для В12Тез а = 0,438 нм, с = 3,04 нм т. пл. 586 °С плотн. 7,859 г/см ур-ние температурной зависимости давления пара над твердым в-вом 1 р(гПа)= 11,175 — [c.380]

ДжДмоль-К) ДЯ 43,9 кДж/моль, ДЯ , 212 кДж/моль, ДЯ". - 143,1 кДж/молъ, ДС р - 139,7 кДж/моль 82,8 Дж оль К) ур-ние температурной зависимости давления пара (в Па) gp = - 11090/Г+ 12,0 (989-1325 К) температурный коэф. линейного расширения 10 К . К.с.-полупроводник при 300 К ширина запрещенной зоны 1,74 эВ, эффективная масса электронов проводимости т, = 0,13то, дырок Шр = 0,45шо (Шц масса своб. электрона), подвижность электронов 580 см /(В с). [c.282]

К = 2,6 мкм), 3,45 (/. = 2-10 мкм) отражат. способность 0,3 ( > 1,5 мкм). К -полупроводник ширина запрещенной зоны 1,21 эВ при т-ре ок. О К и 1,09 эВ при 300 К концентрация носителей тока в К. с собственной проводимостью 1,5- 10 м (300 К) температурная зависимость подвижности электронов и дырок [м/(В с)] определяется соотв. выражениями (л = 4,0- (300 400 К) и [c.508]

Па-с (155°С) до 93,3 Па-с (187°С) у 56,67 мН/м (150 С). Прн 187°С расплав темно-коричневого цвета, практически нетекуч. При нагр. выше 187 °С цепи разрываются, укорачиваются, жидкость вновь стаьювится подвижной, напр. т1 при 355°С 0,432 Па-с, при 444 С 0,083 Па-с ур-гогя температурной зависимости плотности = 1,9035 — [c.320]