Рейнольдса теплового напряжения

Выявлено, что при незначительных изменениях чисел Рейнольдса (1,6%) критерий теплового напряжения также меняется незначительно (1,7%), несмотря на резкое изменение критерия Эйлера (до 500%). Следовательно, критерий Эйлера не оказывает влияния на интенсивность тепломассообмена, поэтому может быть исключен из критериальной обработки. [c.114]

Используя экспериментальные значения критериев теплового напряжения и соответствующие значения критериев Рейнольдса, для построения зависимости (фиг. 44) определено числовое значение показателя степени т = 1,25. [c.114]

Используя экспериментальные значения критериев теплового напряжения и соответствующие значения критериев Рейнольдса, [c.147]

В аналогии Рейнольдса постулируется равенство коэффициентов молярного переноса импульса и теплоты в любой точке потока и считается, что при характерном для турбулентных потоков интенсивном перемешивании среды влияние процессов молекулярного переноса пренебрежимо мало. Если обозначить через плотность поперечного потока массы между слоями жидкости, имеющими скорости виг и гиа, температуры Т, и Гг, то, пренебрегая молекулярной вязкостью и теплопроводностью, касательное напряжение и плотность теплового потока между рассматриваемыми слоями можно представить как [c.162]

Наконец, некоторыми исследователями были проведены оценки тепловой неустойчивости в вынужденных вязких течениях простой структуры для случая неустойчивой стратификации, обусловленной различными температурными режимами на границах. Классическими примерами подобного рода являются развитые плоскопараллельные течения — Куэтта, Пуазейля, а также течение с комбинацией обоих указанных эффектов, т. е. воздействия касательного напряжения и градиента давления. Главная проблема, возникающая при этом, состоит в том, чтобы выяснить, будет ли первый режим неустойчивости гидродинамическим или тепловым. Тепловая неустойчивость течения Куэтта, которое является гидродинамически устойчивым относительно малых возмущений, исследовалась в работах [21, 28, 36]. Течение Пуазейля оказывается подверженным воздействию тепловой неустойчивости при достаточно малых числах Рейнольдса [27]. В отношении тепловой неустойчивости был исследован также целый ряд других развитых течений, как, например, течение в пограничном слое для задачи Блазиуса. Анализ двумерных пограничных слоев вблизи критической точки был выполнен Ченом и др. [16]. [c.230]

Отсюда и и / можно толковать как осредненные во времени величины. Два параметра и имеют такую же размерность, как и кинематическая вязкость V, и называются коэффициентами турбулентной вязкости и переноса тепла. Следует помнить, что эти параметры являются сложными функциями расстояния от стенки, критерия Рейнольдса и других переменных. Аналогия Рейнольдса требует, чтобы коэффициенты турбулентного переноса количества движения (г ) и тепла (е ) были равны. Это легко видеть, если разделить уравнение для турбулентного теплового потока на уравнение напряжения трения при турбулентном режиме. Результат будет такой [c.277]

Критерий Рейнольдса от давления зависит слабо. Влияние подпорных сопел на вольтамперные характеристики плазмотрона можно видеть на рис. 2. Кривые построены для различных диаметров электродов при постоянном расходе воздуха 0 = 40 г/сек. Оказывается, что в электродах с =40 мм напряжение возрастает ири уменьшении диаметра подпорного сопла во всем исследованном диапазоне токов. В электродах с э=10 мм, наоборот, напряжение снижается. Это можно объяснить тем, что в электродах с с о=40 мм температура дугового столба и числа Рейнольдса сравнительно малы. В то же время дуга расположена далеко от стенок. Поэтому увеличение лучистой и конвективной составляющих теплового потока к стенкам с ростом давления сказывается слабее, чем возрастание диэлектрической прочности изолирующего слоя газа. Кроме того, повышение давления приводит к уменьшению степени ионизации и к соответствующему снижению электропроводности плазмы [2]. Это такл е способствует возрастанию напряжения. [c.61]

Для оценки параметров турбулентных течений путем решения системы уравнений Рейнольдса, необходимо принять гипотезу замыкания для кажущихся турбулентных напряжений и тепловых потоков. Одной из наиболее употребляемых моделей турбулентности, замыкающих систему уравнений Рейнольдса, является [К-8 -модель [c.349]

Уравнения (4.11, 4.13 - 4.16) не могут быть решены в том виде, как они записаны. Это связано с тем, что напряжения Рейнольдса и тепловые потоки Рейнольдса следует считать новыми неизвестными. Необходимо принять гипотезу замыкания для кажущихся турбулентных напряжений и тепловых потоков. [c.354]

Число Рейнольдса Кег= а О Полезная емкость аппарата Va в Тепловое иапряжб- нне а Критерий теплового напряжения = qD Глубина погруже- ЙКЯ горелки Нам Парамет- рический симплекс h D / ft,0,25 j i [c.117]

Расчетные вольт-амперные характеристики дуг самоустанавливающейся длины слабо зависят от числа Рейнольдса, так как шунтирование происходит в сечении, близком к сечению .= 1, и влияние конвективных тепловых потерь невелико. Характеристики подогревателей с межэлектродной вставкой существенно зависят от числа Рейнольдса. Об этом свидетельствуют расчетные зависимости напряженности продольного электрического поля Е, избыточного теплосодержания и избыточной энтальпии на оси Айт от длины разрядного канала подогревателя аргона, вычисленные при значении г = 400а, 7 = 0,5-10 м, С=10 3 кг1сек и представленные на рис. 6. При учете конвективных тепловых потерь величины -Он А/г с увеличением длины капала очень быстро приближаются к некоторому постоянному значению, т. е. при больших х° почти все тепло, выделяющееся при протекании электрического тока, отводится в стенки канала. Учет тепловых потерь приводит к повышению папряженности Е, которое особенно заметно для большой длины межэлектродной вставки. [c.117]