Рейнольдса аналогия

Фактом, что аналогия Рейнольдса недействительна для ламинарного потока, Прандтль воспользовался для объяснения наблюдавшихся отклонений, так как известно, что непосредственно у стенки пограничный слой всегда движется ламинарно в противоположность турбулентному ядру потока. Аналогия Рейнольдса в пограничном слое недействительна она требует дополнения в тех случаях, когда значение критерия Прандтля отличается от 1 (а при потоке компонента Рг равен критерию Шмидта , так как коэффициенты ведущего основного потока в пограничном слое содержат кинематическую вязкость V, коэффициент температуропроводности а и коэффициент [c.97]

Учитывая, что в гидродинамическом, тепловом и диффузионном пограничных слоях в действительности отсутствует полное подобие в распределении скоростей, температур и концентраций, Кольборн внес в формулы (5.8) и (5.9), выражающие аналогию Рейнольдса, поправку в виде функции критерия Прандтля (Рг" ) [c.154]

Имеется обширная литература по применению ЭГДА для решения задач подземной гидравлики [87]. Применение метода ЭГДА для исследования потоков жидкости (газа) в условиях химической аппаратуры, шахтных и доменных печей имеет специфические ограничения, связанные с нарушением электрогидравлической аналогии для течений с большими значениями критерия Рейнольдса. [c.72]

Таким образом, аналогия Рейнольдса принимает вид [c.96]

Аналогию Рейнольдса можно применить и к потоку компонента. Исходя из уравнения [c.96]

Если аналогия Рейнольдса справедлива, то, зная коэффициент для одного потока, можно рассчитать коэффициенты для остальных двух. [c.97]

Возникает вопрос, можно ли доказать справедливость аналогии Рейнольдса экспериментально или, точнее, при каких условиях эти простые зависимости могут быть доказаны с помощью измерений [c.97]

Опыт показывает, что аналогия Рейнольдса справедлива только в ограниченной области. Уравнение (7-59) выполняется лишь тогда, когда при высоких скоростях имеет место высокая турбулентность потока. В этом случае [c.97]

На практике это условие выполняется в случае турбулентного потока любого из газов, так как для них значение Рг близко к 1. Для жидкостей аналогия Рейнольдса действительна только в исключительных случаях (когда поток турбулентен и значение Рг близко к 1). Для ламинарных потоков газов и жидкостей аналогия Рейнольдса недействительна. [c.97]

Приведенные выше результаты Прандтль развил дальше. Он исследовал аналогию Рейнольдса и нашел количественную зависимость также для случая Рг 1 [15]. Изложим ход его рассуждений с тем, чтобы более наглядно показать зависимости между ранее рассмотренными понятиями. [c.97]

Для Рг = 1 будет / (Ке, Рг) = 1, и поэтому действительна простая аналогия Рейнольдса [c.98]

Многие исследователи искали зависимости, которые должны были привести к совпадению аналогии Рейнольдса с опытными данными. Все предложенные функции носят общий характер, и точность их повышается только за счет усложнения, что понижает практическую ценность таких зависимостей. [c.99]

Существенным шагом вперед было введение Кольборном [18] безразмерных факторов (модулей), с помощью которых простая аналогия Рейнольдса может быть распространена на область значений Рг > 1 или Рг = 8с > 1. Таким образом получают инженерные расчетные уравнения, причем вычисленные по ним результаты хорошо совпадают с опытными данными. Кольборн пользовался двумя безразмерными факторами для теплоотдачи [c.99]

Факторы Д и дают возможность представить аналогию Рейнольдса для всех трех рассматриваемых нами потоков [c.99]

При испарении жидкости с твердой поверхности в поток турбулентно движущегося газа [61 показатель степени т при числе Рейнольдса составляет порядка 0,8, что находится в согласии с опытными данными по теплоотдаче от газа к поверхности твердой стенки. Это также находится в соответствии с ранее рассмотренной аналогией между теплообменом, массообменом и трением в однофазных газовых потоках. [c.202]

Для вычисления коэффициентов тепло- и массоотдачи по опытным данным о трении пользуются аналогией Рейнольдса, которая для условий внутренней задачи записывается в следующем виде для теплообмена [142] [c.152]

Коэффициент сопротивления трения во многом аналогичен числу Стентона. Действительно, известную аналогию Рейнольдса между теплообменом и трением можно выразить равенством [c.19]

По теории Рейнольдса ф=1, Ф=1. По аналогии Кармана функции ф и Ф имеют вид [c.564]

Воспользовавшись аналогией числа Рейнольдса с поправкой на число Прандтля в виде простого сомножителя, получим [c.159]

Интенсивность циркуляции теплоносителя зависит от мощности, затрачиваемой на перемешивание. Как было отмечено выше [формула (28)], в данном случае удобно применять аналог числа Рейнольдса [c.125]

При выводе аналогии Рейнольдса не принималось во внимание существование турбулентного пограничного слоя, в котором величинами D и v пренебрегать нельзя. В связи с этим были разработаны уточненные зависимости между Р и т р (аналогии Прандтля, Тэйлора, Кармана и др.) . [c.405]

Согласно аналогии Рейнольдса [уравнение (Х,42)], прп ец/ == Г критерий St = A/8. Таким образом, можно считать, что множитель (Рг ) в уравнении (Х,43) имеет смысл поправки, учитывающей отсутствие полного подобия в распределении концентраций и скоростей. [c.405]

Теплоотдачу при конденсации пара, когда течение йленки конденсата в основном определяется динамическим воздействием со стороны парового потока, т. е. в условиях высоких скоростей пара и турбулентного режима течения конденсата на большей части длины трубы (за исключением начального участка), исследовали Бойко и Кружилин [36]. В результате теоретического исследования, основанного на аналогии Рейнольдса (аналогии между теплообменом и сопротивлением трения) авторы предложили полуэмпириче-скую формулу для расчета среднего коэффициента теплоотдачи [c.144]

Многочисленные экспериментальные исследования и, в частности, опыты Дж. Фэнчера, Дж. Льюиса и К. Бернса, Линдквиста, Г. Ф. Требина, Н. М. Жаворонкова, М. Э. Аэрова и других были направлены на построение универсальной зависимости (по аналогии с трубной гидравликой) коэффициента гидравлического сопротивления Х от числа Рейнольдса. Однако вследствие различной структуры и состава пористых сред получить такую универсальную зависимость не удается. [c.19]

Аналогии в химической технологии остаются постоянной дискуссионной темой. В литературных работах [20] следует обратить внимание на использование теории Мартинелли [21], содержащ,ую описание внутреннего турбулентного ядра поюка и развивающую аналогию Рейнольдса. Каждый автор принимал, что коэффициент проводимости турбулентного потока Н во всех трех случаях (для компонента, теплоты, импульса) имеет одинаковое значение. Никакой разницы в обозначениях Н для этих потоков тоже не делалось. По Мартинелли, значение Н для разных потоков неодинаково, и между ними существует линейная зависимость. Так, для потоков теплоты и импульса существует связь [c.100]

Выше уже отмечалось, что слой твердых частиц размером менее -—100 мкм часто расширяется однородно в ограниченном интервале скоростей до возникновения пузырей. Такое поведенне ограничено очень узким интервалом размеров частиц, примерно до 40 мкм (несколько меньше для некоторых неорганических солей ), так как для более мелких частиц отношение поверхностных сил к массовым становится настолько большим, что порошок вообще нельзя перевести в псевдоожиженное состояние. Некоторое, хотя и ограниченное, расширение непрерывной фазы сильно влияет на характер движения твердых частиц. Можно принять, что оно соответствует (в жидкостной аналогии) увеличению числа Рейнольдса на один порядок. Силы, эквивалентные вязкостным в непрерывной фазе, по-видимому, проявляются слабо, скорее под действием деформированного пузыря возникают эффекты, подобные слабым вихрям. [c.156]

Как известно, простейшая форма связи теплоотдачи и гидравлического сопротивления, данная в аналогии О. Рейнольдса, выполняется только при соблюдении подобия полей температуры и скорости, когда описываюшие их уравнения движения и энергии одинаковы. Эти условия выполняются при турбулентном теплообмене в плоском пограничном слое без градиента давления при равенстве единице молекулярного и турбулентного чисел Прандтля, когда распределение продольной составляющей скорости и профиля температуры в потоке описываются идентичными уравнениями. Отклонение от этих условий (наличие градиента давления или отличие числа Рг от 1) приводит к нарушению аналогии Рейнольдса. Тем более эта аналогия не выполняется для сетчато-поточных каналов сложной формы, определяющих трехмерную структуру потока. [c.358]

Этот процесс продолжается до тех пор, пока для вновь образовавшихся вихрей диссипируемая ими энергия не будет примерно равна их кинетической энергии. Подобные вихри постепенно затухают, расходуя всю свою энергию на преодоление вязкого трения, т. е. превращая ее в тепло. Размер такого минимального гипотетического вихря назы-. вается внутренним масштабом турбулентности и обозначается Если турбулентный вихрь представить как некоторое локализфванное за счет его движения образование жидкости сферической формы, а масштаб вихря принять за диаметр этого шарика , то для вихря масштаба X можно ввести понятие числа Рейнольдса по аналогии с этим числом для движущейся сферы [c.177]

Оцерючным показателем режима движения жидкости в поровом канале, по аналогии с движением в трубах, являегся число Рейнольдса [c.38]

К = ВегГг = —критерий инерционно-вязкостный (аналог критерия Рейнольдса) по газовой фазе [c.7]

J. Соотношение между коэффициентами переноса теплоты, массы и импульса. Ниже р, 1ссмотрена аналогия Рейнольдса, о которой упоминалось выше. [c.22]

Проводя аналогию между процессами теплопередачи и диффузии, приходится отметить, что в теплопередаче гидродинамическое подобие потоков полностью характеризуется критерием Рейнольдса только при вынужденном движении с хорошо развитой турбулентностью ири отсутствип такого движ ения, а также в потоках ламинарных и переходных режимов перенос тепла за счет естеств( Нпой конвенции характеризуется критерием Грасгофа. Аналогичный по смыслу критерий введен и для диффузионных процессов [c.34]

В соответствии с (IV,27) зависимость lg Кр от lg DJSш) можно представить графически серией пр ямых, каждая из которых соответствует определенному значению критерия Рейнольдса [15]. Зависимость тангенса угла наклона этих прямых от lg Ке также является линейной. По аналогии с проведенным Раштоном анализом выражения для показателя степени у критерия Фруда (см. гл. II) найдем, что тангенс угла наклона, прямой, выражающей зависимость у от lg Ке, равен —1/р, а отрезок, отсекаемый этой прямой на оси ординат при Ке = 1, равен ау/ у. Таким образом, выражение для показателя степени у у безразмерного симплекса в уравнении (IV,26) можно записать в виде [c.78]

Зависимость (Х,42) представляет собой окончательное выражение аналогии Рейнольдса, позволяюо1ей заменять определение р измерением значения A и наоборот. Однако трудность практического использования аналогии заключается в недостаточной изученности величин Кд и V,.. [c.405]

Абсорбция газов (1966) -- [ c.113 , c.114 ]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике (1987) -- [ c.36 , c.57 ]

Основные процессы и аппараты Изд10 (2004) -- [ c.405 , c.406 ]

Гидромеханические процессы химической технологии Издание 3 (1982) -- [ c.18 , c.19 ]

Диффузия и теплопередача в химической кинетике Издание 2 (1967) -- [ c.36 , c.57 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.427 , c.428 ]

Абсорбция газов (1976) -- [ c.88 ]

Основы теории горения (1959) -- [ c.85 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология