Пуазейля течение

Законам Ньютона и Пуазейля не подчиняются коллоидные системы с удлиненными частицами и частицами, способными деформироваться, а также структурированные коллоидные системы. Причина аномалии вязкого течения коллоидных систем с вытянутыми, палочкообразными частицами заключается в том, что по мере увеличения напряжения сдвига, обусловливающего течение, такие частицы ориентируются своей длинной осью в направлении потока, в результате чего понижается гидродинамическое сопротивление и этим самым убыстряется движение жидкости. Ориентацию вытянутых частиц в направлении потока легко доказать, измеряя двойное лучепреломление в золе при все возрастающем градиенте скорости. [c.327]

Течение растворов через поры ультрафильтрационных мембран подчиняется закону Пуазейля, поэтому проницаемость обратно пропорциональна динамической вязкости. [c.202]

Расход газа через пневматическую трубку [33—35] при большой величине отношения l/d и ламинарном режиме течения пропорционален перепаду давлений АР = Р — Р . Расход определяется формулой Пуазейля [c.279]

Гидравлические аналоговые модели. Среди них широко распространены щелевые лотки между двумя плоскостями (в узкой щели) вязкое течение Пуазейля моделирует фильтрационный поток. На щелевых лотках можно смоделировать вытеснение жидкостей с различными вязкостями и плотностями. [c.378]

Но потерн давления в ламинарном течении определяются законом Хагена—Пуазейля [c.83]

При давлении ниже Р = 2а г max) os 0 мембрана непроницаема. При Р начинается течение через самые крупные поры. С ростом давления открываются все более и более мелкие поры и наконец при Р — = (2ст/гтт) OS 0 становятся проницаемыми самые малые из них. При дальнейшем увеличении давления Go растет пропорционально Р по закону Пуазейля. Кривая расход — давление для мембран обычно имеет S-образную форму, наибольший наклон которой соответствует области с наибольшей плотностью пор. [c.98]

В работах [22, 13Г] для выяснения природы ньютоновского поведения жидкостей при течении в капиллярах были исследованы соединения, образующие Н-связи и не образующие их. Выяснено, что при течении жидкостей, образующих Н-связи, в стеклянных и кварцевых капиллярах наблюдается отклонение от закона Пуазейля при низких значениях градиентов напора. Было высказано предположение, что наблюдаемое отклонение связано со свойством полярных жидкостей образовывать молекулярные 68 [c.68]

Ламинарное течение (Re<2400). Если число Рейнольдса меньше, чем примерно 2400, то течение является ламинарным, причем любые возмущения в нем затухают. В этом режиме уравиения Навье — Стокса (62J — (65) нз 2.2.1 можно существенно упростить их решение приводит к закону Хагена — Пуазейля. [c.120]

При ламинарном течении (Re < 2320) воды в трубах охладителей, коэффициент сопротивления трения определяется по формуле Пуазейля [c.259]

В литературе можно встретить также обозначение для динамической вязкости - Из (Пуаз - по имени французского ученого Пуазейля, сформулировавшего закон ламинарного течения жидкости в капиллярных трубках) или его сотую часть - сПз. 1 Пз = 0,1 Па-с 1 мПа-с = 1 сПз. [c.247]

В выведенном Пуазейлем (1840) уравнении для ньютоновских жидкостей (см. табл. IV. 1) предполагается ламинарное течение по всему капилляру. Рейнольдс (1883) показал, что отклонения, которые проявляются при высоких скоростях течения, вызваны изменением характера течения от ламинарного до турбулентного. Переход наблюдается, когда число Рейнольдса превышает 2000 [c.205]

При Р = О величины Р и связаны линейно и будет справедливо уравнение Пуазейля. Если Сцг = О, течение определяется уравнением (1У.45). Обработка по Вильямсону дает удовлетворительные результаты только тогда, когда линейный и криволинейный участки кривой Р(. — хорошо различаются. [c.226]

Уравнения Ньютона или Пуазейля количественно описывают течение жидкости, но ничего не говорят о сущности явления. Весьма важно для понимания процесса течения жидкости разобраться в его молекулярном механизме. [c.324]

Кинематические характеристики известных плоских сдвиговых течений и течения Пуазейля не зависят от числа Рейнольдса. Для исследования других течений этого типа [8] используются уравнения, определяющие составляющие вектора скорости и, V по осям декартовых координат X, у к вихрь ш. Эти уравнения имеют вид [c.191]

Легко видеть, что решение (3.20) определяет плоское течение Пуазейля, вектор скорости которого при j > О составляет с положительным направлением оси х угол -С2 - тг/2. Напомним, что давление, не входящее в уравнения (3.1)-(3.4), в течении Пуазейля меняется линейно в направлении вектора скорости и зависит от Л. [c.193]

Для теоретического обоснования предлагаемой физической модели процесса температурного разделения газа в канале и его струйной структуры следует рассмотреть устойчивость цилиндрического течения. В теории гидродинамической устойчивости выделяют два основных типа неустойчивости, которые достаточно полно представлены продольным течением Пуазейля и азимутальным течением Куэтта. При исследовании устойчивости течения в цилиндрических каналах считается, что достаточно рассмотреть устойчивость относительно каждой отдельной винтовой гармоники смещения [c.40]

Из уравнения (2.20) следует, что добавление малого вращения приводит к неустойчивости течения Пуазейля при < О, а область устойчивости появляется вновь только при достижении достаточно быстрого вращения, когда выражение в уравнении (2.20) становится положительным. [c.41]

Зависимость Хс от Ке для слоя характеризуется плавным переходом от ламинарной формы течения к турбулентной. Это объясняется тем, что в слое нарушение стабильной формы ламинарного течения начинается при очень малых значениях критерия Ке. Сужение, расширение каналов и их искривление приводят к отклонению от закона Дарси-Пуазейля уже при Не 4. [c.60]

Если вдоль капилляра с жидкостью существует градиент давления йР/й1 (/ — расстояние от конца капилляра), то в капилляре возникает течение, скорость которого, согласно закону Пуазейля, максимальна по оси капилляра и уменьшается по параболическому закону при приближении к его стенке, где она обращается в нуль. На расстоянии хс,г от оси капилляра радиусом г скорость равна [c.140]

Наконец, характерной особенностью многих золей является неподчинение их зависимостям, выражаемым уравнениями Ньютона и Пуазейля. Для обычных жидкостей объем жидкости, протекшей через капилляр в единицу времени, прямо пропорционален разности давлений р на концах капилляра. Точно так же для обычных жидкостей наблюдается прямая зависимость между углом поворота внутреннего цилиндра и скоростью вращения наружного цилиндра в ротационном приборе типа вискозиметра Ф. Н. Шведова. Для многих же золей, эмульсий и растворов высокомолекулярных веществ такая зависимость отсутствует, а вычисленная по соответствующему уравнению вязкость имеет переменное значение и является функцией градиента скорости. Иными словами, вязкость многих дисперсных систем не является инвариантной характеристикой системы, а зависит от условий ее определения, например от скорости течения жидкости в вискозиметре, от типа и размеров прибора. [c.327]

Однако если бы течение в трубке в указанном примере Кен-нарда происходило по закону Пуазейля (как для сплошной среды), то для снижения давления в колбе вдвое понадобилось бы не 3 минуты, а 2 часа. [c.174]

Основным элементом вискозиметра является капилляр 3. Профиль скоростей течения ньютоновской жидкости в капилляре представляет собой параболу (рис. VII.29), а бингамовской жидкости (идеально пластичной)—усеченную параболу (на рис. VII.29 пунктирная линия). В соответствии с этим объемная скорость течения v = V t в случае ньютоновской жидкости определяется формулой Пуазейля [c.220]

Ламинарное течение жидкости по трубкам описывается известным уравнением Пуазейля [c.324]

Уравнение Ньютона, а следовательно, и уравнение Паузейля соблюдаются, если жидкость движется ламинарно, т. е. в виде слоев, имеющих различную скорость и не смешивающихся друг с другом. Такой режим наблюдается лишь при сравнительно малых скоростях течения. При больших скоростях ламинарный характер течения переходит в турбулентный, характеризующийся возникновением в движущейся жидкости завихрений. Если применять к такому течению уравнения Ньютона Пуазейля, то коэффициент вязкости теряет свой обычный смысл, так как его значение при турбулентном течении зависит не только от природы жидкости, но становится функцией скорости движения жидкости. Очевидно, в этом случае можно говорить лишь об эффективной или кажущейся вязкости, понимая под ней условную величину, вычисленную для данной скорости течения по уравнениям Ньютона или Пуазейля. [c.324]

Полученное для этого случая Пуазейлем решение соответствует ламинарному (струйному) течению жидкости с параболическим профилем скоростей и пропорциональностью средней скорости потока й градиенту давления — dpjdx = АрЦ, т. е. потере напора на единицу длины трубы [c.24]

Приведенные результаты находятся в согласии с данными Пуазейля по установлению законов течения жидкостей, в тонких стеклянных капиллярах. Пуазейль указывал на то, что выведенное им соотношение соблюдалось только в том случае, если длина капилляра достигала известного минимального значения. Если длина капилляра была меньше этой величины, то ламинарный поток не устанавливался и наблюдались большие отклонения от установленного закона. Аналогично нашим данным, в опытах Пуазейля отношение длины к сечению, при котором устанавливался стационарный ламинарный поток жидкости, также возрастало с увеличением сечения. [c.66]

Пуазейля течение Ламинарное течение ж-ти через тонкие цилиндрич. трубки. Хар-ризуется параболич. распределением линейной скорости по радиусу трубки. [c.175]

Напряжение вязкого трения на стенке круглой трубы при ламинарном течении газа согласно закону Хагена— Пуазейл(1, следующему из уравнения (0), можно представить в виде [c.71]

О. Соотношения, связывающие объемный расход с перепадом давления. Ниже показано применение рассмотренных выше моделей для решения конкретных инженерных задач, таких, как расчет массового расхода при течении в круглой трубе или плоском канале. В каждом из этих случаев единственным свойством неныото-новской жидкости, влияющим на расход, является вязкость, зависящая от скорости сдвига. По этой причине для решения подобных задач вполне достаточно использовать модель обобщенной ньютоновской жидкости. Следует отметить, что для стационарного течения в трубе все дифференциальные и интегральные модели, рассмотренные выше, в которых вязкость оказывается постоянной, подчиняются закону Пуазейля [c.172]

Единицы измерения всех величин, входящих в выражение (3.11), указаны в приложении 1]. Это уравнение, известное как уравнение Гагена — Пуазейля для ламинарного течения в трубе, можно преобразовать к виду, показывающему, что объемный расход потока пропорционален градиенту давления и четвертой степени вну-греннего диаметра канала и обратно пропорционален коэффициенту вязкости. [c.45]

При измерении коэффициента трения в трубопроводах выяснилось, что он зависит от числа Рейнольдса, а в области турбулентного течения еще и от шероховатости поверхности. В области ламинарного течения коэффициент трения обратно пропорционален числу Рейнольдса, что согласуется с соотношением Гагена — Пуазейля (З.П). Поэтому для каналов круглого сечения он определяется по ( юрмуле [c.50]

Остановимся на основных элементарных механизмах иереиоса. Гидродинамический режим переноса газа в капиллярах наблюдается при условии, когда диаметр каиилляра ё значительно гареаы-шает длину свободного пробега молекул X, т. е. (1 к. В этом случае молекулы сталкиваются друг с другом значительно чаще, чем с поверхностью капилляра, что является условием сплошности среды. Таким образом, перемещение газа в капилляре можно рассматривать как вязкое течение, подчиняющееся закону Стокса и уравнению Гагена — Пуазейля. Объемный гидродинамический поток газа в капилляре выражается соотношением IV. 92). Чтобы получить массовый поток, надо умножить объемный поток на плотность газа. Аналогично течению жидкости выражается и поток газа через пористое тело (IV. 94). [c.234]

Эт.) соотношение выражает вязкое течение со скольжением. Если Х< г, то соотношение переходит в уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 92). При, условии г наблюдается промежуточный режим, когда необходимо учитывать скольжение (IV. 9 8). Если же к г, то соотношение (IV. 98 переходит в закон Кнудсена. [c.235]

Измерение с помощью капиллярного вискозиметра сводится к определению времени вытекания жидкости через капилляр с известными геометрическими параметрами. При стационарном ламинарном течении жидкости вязкост1> рассчитывают по уравнению Пуазейля (получающемуся путем интегрирования уравнения Ньютона) [c.189]

Оствальд (1925) и де Вель (1925) независимо друг от друга модифи-цпровали уравнение Пуазейля с тем, чтобы распространить его применимость на пластическое течение. Оба пришли к одному результату [c.224]

Течение, подчиняющееся закону Пуазейля в горизонтальных и вертикальных круглых трубках, впоследствии изучали (Гольдсмит и Масон, 1962) путем рассмотрения по оси Z поля движения с помощью подвижного микроскопа. В дополнение к жидким сферам диаметром 75—300 мкм применены полистирольные шарики с диаметром 450 — 600 мкм и высоковязкими маслами в качестве непрерывной среды. Угловое вращение в большей части трубок находилось в соответствии с теорией Джеффри (1922), но период вращения вблизи стенок трубки [c.260]

При 1,98 > f > О структура линий тока соответствует структуре, изображенной на рис. 4.7 при f = 1. Монолитное вихревое образование в меридиональной плоскости ограничено осью г = О и дугой, ра которых V = 0. Дуга пересекает ось по нормали. Это вихревое образование имеет вид разрушения витфя [18-27], но более простой пример будет приведен ниже при рассмотрении решения (3.59) с Ь = 0. По мере уменьшения величины f в рассматриваемом примере происходит деформация линий тока, они преимущественно растягиваются в направлении оси х. Почти отвесные части дуги ф = О уходят на -оо и оо. При f —> О все течение стремится к течению Пуазейля [31] с прилипанием на прямой г = y/L/(2M) = 2,52. На рис. 4.7 стрелки показывают направление течения и создают достаточно полное представление о потоках в целом. [c.210]

До сих нор удалось получить точные решения этих уравнений лишь в некоторых простейших случаях, например для течения вязкой жидкости по прямой трубе — задача Пуазейля для течения между двумя параллельными плоскими стенками, пз которых одна неподвижна, а другая движется,— задача Куэтта для течения вблизи критической точки — задача Хименца — Хоуарта и др. [c.69]

Бесструктурные системы, именуемые также нормальными или ньютоновскими, ПОДЧИНЯЮТСЯ законэм Ньютона, Пуазейля, Эйнштейна при ламинарном режиме течения. К бесструктурным системам относятся чистые жидкости, истинные растворы, а также разбавленные дисперсные системы (эмульсии, суспензии, золи), частицы которых свободны и почти не взаимодействую друг с другом. [c.80]

Т1Щ0= 1,002-Па-с при 293 К и 8,902-10- Па-с при 298 К). Некоторые коллоидные системы (золи и суспензии с асимметричными частицами, эмульсии и др.) и растворы ВМВ не подчиняются уравнениям Ньютона и Пуазейля. Их называют аномально вязкими или неньютоновскими (рис. 24.2, кривая 2). На участке АВ течение отсутствует вследствие упругого сопротивления образовавшейся в растворах ВМВ структуры и система ведет себя как твердое тело. Когда давление станет больше ре, структура разрушается и система начинает течь на участке ВС. Разрушение структуры прогрессирует, эффективная вязкость падает с ростом давления и в точке С достигает постоянного минимального значения, соответствующего наиболее полному разрушению структуры и оптимальной деформации ВМВ. По наклону линейного участка СО находят наименьшую пластическую вязкость исследуемой системы [c.224]

Уравнение Дарси, так же как и уравнение Пуазейля, спра ведливо для ламинарного течения жидкости. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология