Рейнольдса аналогия при течении в трубах

Аналогия Рейнольдса для течения в трубах. Сопоставим теперь выражения для трения и тепло-и массообмена, а также введем понятия фактор трения, фактор теплообмена и фактор массообмена (табл. 3-2). [c.89]

Уравнение (12.22а) представляет собой математическое выражение та1 называемой аналогии Рейнольдса между процессами переноса количества двп-жения и тепла. Согласно уравнению (12.22а), отношение потока энергии, переносимого турбулентной жидкостью или газом в направлении движения, к потоку энергии, передаваемому от движущейся среды к твердой стенке, равно отношению аналогичных потоков количества движения. Заменим величину ( ) в уравнении (12.22а) величиной < Vz) , имея в виду, что в случае тт булентных течений в трубах такая замена может вносить относительную ошибку, не превышающую 5%. Кроме того, введем в рассмотрение коэффициент теплоотдачи а [c.356]

В расчетах, производимых с использованием корреляции (13.36), число Рейнольдса следует определять как ПС/ц,. Подстрочный индекс / здесь и в соотношении (13.37) означает, что соответствующая величина должна быть взята при так называемой пленочной температуре , равной Ть -Ь Го)/2, где Ть и Го — средние значения объемной и станочной температур, найденные по соответствующим им значениям температур в начале и в конце трубы. Величина Ср, стоящая в знаменателе правой части уравнения (13.37), отвечает температзфе Ть- Если физические свойства потока постоянны по длине трубы, графики, представленные на рис. 13-4, изображают зависимость величины /н от числа Рейнольдса. Совершенно очевидно, что аналогия (13.36) неприменима к течениям, для которых Ке 10 ООО. Эта аналогия полностью перестает быть справедливой в случав полностью развитой турбулентности в трубах с шеро сова-тыми стенками, поскольку шероховатость значительно сильнее сказывается на коэффициенте трения /, чем на величине /я- [c.377]

ТЕПЛООБМЕН ПРИ ТУРБУЛЕНТНОМ ТЕЧЕНИИ В ТРУБАХ 10.1. Аналогия Рейнольдса [c.264]

Докажем, что аналогия Рейнольдса приближенно справедлива при турбулентном течении в трубе. Рассмотрим область течения х > и х > Выше было доказано (см. 8.2), что здесь напряжение трения линейно изменяется по радиусу трубы [c.264]

Идея об аналогии процессов переноса импульса и теплоты была высказана О. Рейнольдсом в 1874 г. при изучении им турбулентного течения жидкости в трубах. Аналогия Рейнольдса была рассмотрена выше (см. 6.4). В. Нуссельт (1916 г.) распространил аналогию Рейнольдса на процессы массообмена. [c.393]

В качестве примера рассмотрим установившееся течение идеального газа по горизонтальной трубе постоянного диаметра и с изотермической стенкой. Используя аналогию Рейнольдса (гл. 9), Нильсен [25] связал отношение температур торможения т [c.431]

При проекти )овании иногда пользуются теоретическим уравнением Рейнольдса, хорошо подтверждаемым опытными данными. Уравнение Рейнольдса построено на аналогии между теплопередачей и потерей напора при течении в трубах и имеет вид [c.193]

Теплоотдачу при конденсации пара, когда течение йленки конденсата в основном определяется динамическим воздействием со стороны парового потока, т. е. в условиях высоких скоростей пара и турбулентного режима течения конденсата на большей части длины трубы (за исключением начального участка), исследовали Бойко и Кружилин [36]. В результате теоретического исследования, основанного на аналогии Рейнольдса (аналогии между теплообменом и сопротивлением трения) авторы предложили полуэмпириче-скую формулу для расчета среднего коэффициента теплоотдачи [c.144]

Графики, изображенные на рис. 13-4, имеют некоторое сходство с графиками для коэффициентов трения, представленными на рис. 6-1, хотя физический смысл величин, отложенных по осям ординат указанных графиков, существенно различен. В области сильно развитой турбулентности (Re , > 10 ООО) ордината, пропорциональная коэффициенту теплоотдачи, изменяется с изменением числа Рейнольдса примерно так же, как величина //2 для гладких труб. На это впервые обратил внимание Колборн [8], который предложил следующую эмпирическую аналогию для течений в гладких длинных трубах при Rej > 10 ООО [c.376]

Эти выражения первоначально были найдены для движущихся сред с постоянными физическими свойствами. Формулу (13.50) вывел Блазиус [22], соотношение же (13.49) в случае постоянных физических свойств непосредственно вытекает из результатов, полученных Польгаузеном [23]. В большинстве практических приложений, однако, формулы (13.49) и (13.50) применяют для описания систем с переменными свойствами, относя эти свойства [см. формулу (13.50)] к температуре Т . Такое описание оказывается вполне удовлетворительным в случае газов [24]. При числах Прандтля Рг > 0,6 аналогия (13.49) выполняется с точностью 2%, однако при Рг 0,6 наблюдаемые отклонения от указанной аналогии весьма велики. В режиме сильно развитой турбулентности соотношение (13.49) удовлетворяется с достаточной степенью точности, если величину /до описывать эмпирической зависимостью, представленной на рис. 13-11. Переход между ламинарным и турбулентным режимами течения отражается на графике зависимости /я от Ке примерно таким же образом, как при течении в трубе (см. рис. 13-4), но границы переходной области при обтекании пластины установить значительно труднее. Для гладких плоских пластин с острыми краями, обтекаемых изотермическим потоком, переход обычно начинается в интервале чисел Рейнольдса Ке = Vo ,PfX lf от 100-10 до 300-10 полная турбулизация потока в этом слзп1ае происходит при значениях Ке в интервале 150 000—450 ООО. [c.386]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология