Что такое ударная труба

Что такое ударная труба [c.303]

При нашем начальном предположении, что ядро преобразования не зависит от параметров среды и геометрии линейного датчика, предлагается следующая поэтапная регуляризация экспериментальных данных ударноволнового нагружения суспензии глинистого порошка. При нагружениях в ударной трубе таких суспензий отмечено значительное повышение давления и укручение фронта волны давления (например [14]). Проводятся два последовательных эксперимента во-первых, в идеальной среде, нагруженной ступенчатым сигналом, определяется ядро преобразования К(1). Обратная к (2) задача решается относительно К(1). Функция У(1) — экспериментальный замер выходного сигнала и Х(1) — ступенчатая функция входного сигнала считаются известными. В данном случае от (2) переходим к уравнению [c.113]

Развитие методики экспериментов в ударных трубах позволило значительно расширить пределы исследования температурной зависимости констант. Результаты опытов по измерению к Т) обычно выражают в виде экспоненциальной функции (1.10) или степенной функции к — В1Т п > 0). Более тщательные измерения показали, что существует разница в параметрах Е и я, полученных при низких и высоких температурах [200, 201]. Так, Рассел [200] пришел к выводу, что в формуле, описывающей рекомбинацию атомов I и Вг с участием инертных газов при высоких температурах, л 1,5, в то время как при низких температурах экспериментальные данные лучше описываются той же формулой, но с /г = 3. [c.120]

При использовании методов второй группы газ после нагрева ударной волной охлаждается волной разрежения, затем проводится его химический анализ. Для образования интенсивной волны разрежения в торце камеры высокого давления устанавливается большой вакуумный объем, отделенный от камеры второй мембраной. Сначала разрывается первая мембрана, а затем через определенный интервал времени механически устраняется вторая, так что вдоль ударной трубы распространяется сильная волна разрежения. [c.301]

Цепные реакции относятся к классу сложных реакций. Основной чертой цепного механизма является постоянная регенерация промежуточных активных частиц. Если цепные реакции протекают медленно, а концентрации промежуточных активных центров малы и практически постоянны, то анализ кинетики таких реакций существенно упрощается при использовании принципа квазистационарности. Как будет показано ниже, при изучении быстрых цепных реакций в ударных трубах метод квази-стационарных концентраций оказывается часто неприменимым, [c.109]

Реакция водорода с кислородом — классический пример разветвленной цепной реакции, в которой участвуют три активных центра и которая состоит не менее чем из трех элементарных стадий. Реакция может поддерживать самоускоряющийся режим даже в отсутствие какого-либо увеличения констант скоростей вследствие возрастания температуры. Объяснение кинетики таких сложных и быстрых реакций представляет собой очень важную задачу. Метод ударной трубы в сочетании с разнообразными методиками регистрации с высоким временным разрешением позволил достаточно полно и надежно исследовать цепную реакцию водорода с кислородом, протекающую в нестационарных условиях в широком диапазоне изменения начальных условий состава смеси, плотности и температуры. [c.110]

Одним из наиболее существенных параметров, сильно влияющих на скорость цепной реакции, является начальная температура. Изучение реакций водорода с кислородом проведено в ударных трубах для широкого диапазона изменения температур от 1000 до 3000 К. Внутри этого диапазона температур имеется несколько областей, характеризующихся изменением механизма реакции. Такие области присущи и другим цепным процессам. [c.118]

Такая стадийность протекания реакции присуща в той или иной степени не только реакции водорода с кислородом, но и другим быстрым цепным реакциям, изученным в ударных трубах. Наиболее яркой характеристикой этого явления служит измеряемая экспериментально сверхравновесная концентрация какого-либо активного центра или промежуточного продукта. [c.120]

Быстрые реакции, происходящие за время существования стационарного потока за ударной волной, не удается исследовать традиционными методиками с механическими элементами. Кроме очевидных трудностей из-за смешения разных порций реагентов, полученных при отборе проб в ходе реакции для химического анализа, имеются более существенные затруднения, связанные с возможными термохимическими изменениями в такой процедуре. Эффекты охлаждения или разогрева системы можно количественно определить с помощью стационарных уравнений сохранения для ударной волны, но они могут быть так велики, что станет невозможным выравнивание температуры посредством теплопроводности. Поэтому при исследовании быстрых реакций в ударных трубах исходную смесь разбавляют инертным (чаще всего одноатомным) газом, что позволяет изучать реагирующие системы с большим тепловым эффектом. [c.124]

Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом удар< ной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль- ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Эти явления, важные для кинетических исследований, в настоящее время довольно подробно изучены, причем предложены критерии для учета их влияния на экспериментальные результаты [4]. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. Другие аспекты полезного повышения рабочих давлений обсуждались ранее. [c.125]

Горение предварительно перемешанных смесей газов в пламенах является еще одним очень удобным и распространенным. способом изучения быстрых цепных реакций при высоких температурах. Так же как и в ударной трубе, параметры в зоне реакции пламени сильно зависят от химических процессов, опреде ляющих скорость выделения энергии. Ниже будет показано, что при детальном изучении структуры пламени можно получить много ценной кинетической информации. [c.126]

Пространственное или временное начало развития реакции, так же как и относительное или абсолютное определение степени ее протекания, достаточно часто можно установить, изучая спектр излучения, характеризующий данную реагирующую систему. При высоких температурах и соответствующих значениях концентраций, вероятностей переходов и длины оптического пути интенсивность теплового излучения колебательно- и даже электронно-возбужденных частиц может быть велика. Исследуя временную зависимость интенсивности излучения, можно определить температуру или концентрацию излучающих молекул или атомов в каждый момент времени. Тепловое излучение молекул Н2О в инфракрасной области спектра является одним из прямых методов исследования протекания реакции водорода с кислородом в ударных трубах при температурах ниже 3000 К. При температурах выше 2500 К имеются определенные возможности использования электронного спектра излучения радикалов ОН в области 3064 А [43]. [c.143]

С целью увеличения чувствительности и временного разрешения на самых ранних стадиях реакции предложена [62] следующая методика измерений. Исследования проводятся в отраженных ударных волнах. Свечение из области изотермической реакции между торцом ударной трубы и фронтом отраженной волны регистрируется через большое окно в торце ударной трубы. В течение опыта излучение каждого последовательного слоя газа, нагретого ударной волной, обладает одинаковой для всех слоев экспоненциальной константой роста, за исключением переходной зоны очень слабого свечения вблизи фронта ударной волны. Интегральная величина интенсивности по всему объему излучения имеет точно такую же экспоненциальную зависимость нарастания от времени. Влияние возможных эффектов отражения или рассеяния света от более поздних стадий реакции, сопровождающихся мощным свечением, остается вне времени наблюдения, поскольку данный метод позволяет ограничивать исследование именно на самых ранних стадиях экспоненциального ускорения реакции, если применять окна наблюдения и приемник излучения с большой апертурой. Нужно также отметить, что измерения обычно заканчиваются до того, как их смогут исказить поперечные волны сжатия или ускорение фронта отраженной ударной волны из-за теплового эффекта реакции. [c.148]

Такое сильное различие между скоростями бимолекулярных реакций и тримолекулярных реакций рекомбинации (скорость последних много меньше) достигается при полных давлениях до 0,5 атм вблизи температуры 1000 К и при давлениях до 5— 10 атм вблизи температуры 2000 К. Это — крайняя область режима протекания разветвленной цепной реакции, которая обеспечивает существование полуострова воспламенения при низких давлениях и температурах (разд. 2.1.2). Именно этот режим наиболее полно и детально исследовался в экспериментах со смесями Нг—Ог в ударных волнах. Действительно, изучению кинетики реакции водорода с кислородом в этом режиме после периода индукции уделено наиболее серьезное внимание. Мы перечислим и обсудим некоторые простейшие концепции, помогающие обосновать такое различие в скоростях реакций, которое появилось как итог исследований на ударных трубах или как обобщение результатов применения такого разделения в зоне продуктов горения пламен предварительно перемешанных смесей [75]. [c.154]

Методику ударной трубы в какой-то степени можно рассматривать как дополняющую флеш-фотолиз, так как энергия во фронте ударной волны первоначально выделяется в виде кинетической, затем изучается ее превращение в другие формы энергии и ее использование для инициирования химической реакции. Считается, что высокие концентрации активных частиц возникают на длине пути ударной волны, равной диаметру трубы (порядка 5—10 см). Эта методика менее чувствительна для обнаружения свободных радикалов, чем флеш-фотолиз, но зато позволяет проводить эксперименты при строго контролируемых условиях. [c.141]

Н]/ 0 или (—й[0 1сИ) связаны между собой простыми соотношениями. Из уравнения (2.19) видно, что расходование любой из этих промежуточных частиц списывается уравнением второго порядка. Именно такие способы анализа экспериментальных данных использовались в ранних работах на ударных трубах [28]. [c.185]

Многочисленные исследования структуры пламен Нг —Ог (разбавитель) с помощью самых разнообразных экспериментальных методик широко представлены в литературе. В нашу задачу не входит детальное обсуждение этих работ, а заинтересованным читателям можно рекомендовать прекрасные монографии [14—16], уже цитированные ранее. Мы проведем очень сжатое рассмотрение кинетических результатов таких исследований, причем основное внимание уделим сравнению с данными, экспериментов, выполненных на ударных трубах. [c.189]

Несмотря на эти трудности, при изучении структуры богатых пламен получено много важной информации о константах скоростей и в частности для Mi = N2, Нг и Н2О. В табл. 2.3 приведены данные трех детальных исследований реакций рекомбинации в таких смесях [100—102]. Как и в случае экспериментов на ударных трубах, оценка констант и к " осложняется наличием равновесия реакции с) и обычно можно определить только верхние границы этих констант скоростей. [c.192]

Измерения скоростей диссоциации в ударно-нагретых газах позволяют определить скорость рекомбинации атомов при повышенных температурах [210]. Эксперименты на ударных трубах и исследования в струевых разрядных установках при широком изменении температур и третьих частиц дадут возможность установить зависимость кз от этих параметров и обеспечить таким образом необходимый материал для проверки и дальнейшего развития теории тримолекулярных реакций рекомбинации атомов [6а]. К тому же такие данные должны способствовать проверке количественных методов в работах на ударных трубах и в струевых разрядных установках. [c.350]

Одноимпульс1 ую ударную трубу в настоящее время щироко применяют для изучения кинетики быстропротекающих гомогенных реакций. Время протекания реакции в такой ударной трубе определяется длительностью высокотемпературного импульса, который при заданных размерах ударной трубы п фиксированной скорости ударной волны зависит от времени задержки разрыва одной диафрагмы относительно другой. Воспроизводимость параметров ударной волны в экспериментах на ударных трубах в большой степени определяется качеством раскрытия диафрагмы. [c.160]

Известно более 200 экспериментальных работ по определению кп и нет ни одной по определению кЪ- Независимо от используемого метода (флешь-фотолиз [63], статические системы [7, 92—94], ударные трубы [70, 99, 100] и т. д.) основная трудность, которую необходимо преодолеть, состоит в возможно более точном учете вклада реакции 3, поскольку практическп всегда определяется отношение к к . Учет других стадий 16—19 и т. д.) менее важен, поскольку, выбрав соответствующие условия эксперимента (например, вблизи второго предела воспламенения), их влияние можно либо вообще свести к нулю, либо очень сильно ослабить. Так как значения к известны с хорошей точностью, то и точность определения /сц весьма высока ( (30—70)%). Статистическая обработка имеющихся экспериментальных данных [4, 12, 13] приводит к разбросу на уровне (60—90)%, что дает доверительный интервал (40—60)%- Теоретический расчет кп по "(4.10), (4.11) дает очень хорошее согласие с экспериментом. Сводные данные представлены в табл. 5 с рекомендуемым доверительным интервалом <(50—70)" [c.276]

По сравнению с печными трубами подвески находятся в более тяжелых рабочих условиях, гак как они не охлаждаются потоками нефтепродуктов и иагренаются иногда до 1100°С. В топочных газах часто содержатся большие количества сернистого газа, водяных паров, оксида углерода, водорода и других агрессивных агентов, вызывающих коррозию металла подвесок. Так, ударная вязкость стали 20Х23Н13, из которой сделаны подвески, эксплуатировавшиеся в печах АВТ, в течение по-лугода снизилась более чем втрое. [c.75]

Но реальный сигнал, измеряемый датчиком, всегда отягощен погрешностями, возникающими за счет наличия различных волновых процессов в исследуемой среде и приводящими к возникновению различных шумов при распространении в ней ударной волны и передающихся на датчик из-за неидеальности развязки датчиков, индивидуальности каждого датчика, различий в установке, из-за деформаций корпуса и т. д. Хотя статическая погрешность показаний датчика в ударной трубе незначительна, на сигнале, вырабатываемом им, также сказываются индивидуальная особенность, вибрационные ускорения, температура среды, различные временные искажения, мультипликативные и аддитивные шумы [13]. Таким образом, кроме динамических искажений сигнала, поступающего на датчик, существуют еще случайные и систематические искажения при выработке сигнала самим датчиком. Но, обычно, последние невелики на фоне основного сигнала. Вьщеляются лишь так называемые резонансные искажения сигнала, что вполне закономерно, так как система измерения обычно представляет собой комбинацию колебательных систем [14]. Резонансные искажения носят случайный характер и могут не проявляться, если в сигнале нет частот, совпадающих с резонансными частотами измерительной системы (ИС). В процессе измерения ИС вьщает сигнал с суммарной погрешностью. [c.110]

Во многих кинетических методиках часто приходится иметь дело с состоянием реагентов и продуктов вдали от состояния термического равновесия. Реакции в молекулярных пучках, ударной трубе и т. д. могут генерировать продукты в неравновесных состояниях. В таких случаях следует приложить все усилия к тому, чтобы идентифицировать энергетические состояния или распределение энергии в частицах. Это может потребовать составления обширных таблиц с данными по сечению соударений, условиями измерения, внутренней и кииети- [c.340]

Детонация может также инициироваться при прохождении ударной волны по горючей смеси в ударной трубе. Если изменение давления в ударной волне не слишком велико, то в этом случае детонационные волны также распространяются со скоростью Чепмена — Шуге. Недавно путем подбора условий течения воздушного потока в сопле Лаваля были получены стоячие детонационные волны, неподвижные относительно лабораторной системы координат ]. Условия течения подбирались так, что отраженный маховский прямой скачок уплотнения располагался за выходом сопла. Если воздух предварительно подогрет до достаточно высокой температуры и в поток добавлено горючее (водород), то ударная волна поджигает смесь, и последующее горение превращает скачок в стационарную плоскую сильную детонационную волну. Ниже будет рассмотрена структура и скорость распространения детонационных волн, полученных описанными выше методами. [c.193]

Методы К. X. Для изучения кинетики хим р-ций широко используются разнообразные методы хим анализа продуктов и реагентов, физ методы контроля таких характеристик реагирующей системы, как объем, т-ра, плотность, спектроскопич, масс-спектрометрич, электрохим, хроматографич методы Часто в опытах изменяют концентрации реагентов, т-ру, давление, магн поле, вязкость среды, площадь пов-сти реакц сосуда В систему, где протекает р-ция, вводят как в начале опыта, так и по ходу опыта инициаторы радикальные, ингибиторы, катализаторы, промежут или конечные продуггы Для изучения превращения отдельных фрагментов молекулы используют реагенты с изотопными метками, оптически активные реагенты, воздействуют на систему лазерным излучением При изучении цепных и неценных радикальньгх р-ций используют акцепторы своб радикалов и вещества-ловушки своб радикалов (см Спиновых ловушек метод) Р-ции активных (быстро превращающихся) частиц изучают спец кинетич методами (см Адиабатического сжатия метод. Диффузионных пламен метод. Конкурирующих реакций метод. Молекулярных пучков метод. Релаксационные методы, Струевые кинетические методы. Ударных труб метод) [c.381]

В работе [591 в заведомо гомогенных условиях (одноимпульсной ударной трубе при температуре 1480°С) исследовали водорододей-терообмен в смеси СН4 и D4. Найдено, что количество образовавшегося дейтероводорода (HD) было значительно меньше образовавшихся На и Da, что указывает на протекание первичной реакции по схеме СН4 СН1 СНа + На- Такой же вывод можно сделать и из рассмотрения работ [10, 60], проведенных в аналогичных условиях. Так, при температурах 1255—1417° К отношение образовавшихся дейтероводорода и водорода составляло HD/Ha = 0,0025— 0,029 при времени реакции около 1 мсек (следует, однако, отметить, что авторы работ [10, 60] сделали иные на наш взгляд, неправильные выводы). [c.218]

Любая экспериментальная аппаратура для исследовании элементарных процессов с участием активных частиц включает методы их создания и детектирования. Однако способы детектирования и создания активных частиц определяются условиями, в которых проводят исследование элементарных процессов. Выбор этих условий зависит от того, в какой области давлений и температур изучается элементарный процесс, каков тип изучаемого элементарного процесса, на каком уровне микроскопичности нужно получить информацию. В зависимости от этих факторов условия проведения экспериментов оказались столь специфичными, что потребовалось создать определенные подходы, основанные на особой технике. Так, элементарный процесс можно изучать в ударных трубах, скрещенных молекулярных пучках, в струевых условиях, в статическом реакторе с времяразрешенной спектроскопией. Эти подходы стандартизировались и получили название методов исследования элементарных процессов. [c.106]

Можно вьщелить следующие типы мономолекулярных реакций реакции разрыва одинарной связи и образования двух радикалов реакции элиминирования с образованием стабильных молекул реакции изомеризации. В табл. 6.1 представлены примеры и аррениусовские параметры константы скорости для этих типов реакций. Приведенные в табл. 6.1 экспериментальные исследования выполнены в ударных трубах за исключением распада ССЬНСНгС , когда использовали нагрев газовой смеси СО2 лазером. Из этих данных видно, что самые большие предэкспоненциальные множители имеют константы скорости реакций распада по одинарной связи. Обратными таких реакций являются реакции рекомбинации, которые, как правило, безбарьерные. В отличие от реакций рекомбинации обратные реакции элиминирования и изомеризации имеют существенные потенциальные барьеры. [c.138]

Коэффициенты каталитической активности покрытий космических аппаратов Буран и Бор . Экспериментальные результаты по определению каталитических свойств поверхности многоразового силиконизованного теплозащитного покрытия космического аппарата Буран и модели Бор приведены в основном в работах [9, 37-48, 75]. На рис. 2.1 (предоставленным А.Ф. Колесниковым) проведено сравнение эффективных коэффициентов каталитической активности, полученных разными авторами для такого покрытия. Точками и 5 помечены данные [38], точками 2 и 7—данные [41-44], точками 3 — данные [47], точками 6 — данные, полученные в ударной трубе и приведенные в [9]. Точка 8 соответствует данным летного эксперимента на аппарате Буран [48]. [c.35]

В работе [81] для этой цели была применена регистрация изменения поглощения света, проходящего через детонирующую в ударной трубе смесь водорода с кислородом, к которой приметива.лось небольшое количество иода. Освовным результатом этих наблюдений, как отмечают авторы, является то, что полная диссоциация иода наступает без признаков предварительного усиления поглощения света (которое указывало бы на повышение давления без реакции), и что начало свечения от детонации совпадает с фронтом ударной волны в пределах разрешающей способ ности данной методики (2—3 мксек). Таким образом, снова подтверждается, что завершение периода индукции воспламенения происходит уже в процессе сжатия в ударной волне. [c.340]

Оба исследования дали, таким образом, неправдоподобно низкие значения температуры воспламенения в ударной волне (до 120—130°), зна-чительно меньшие по сравнению с температурами воспламенения от сжатия поршнем, например, 546° С для смеси 2Нг+ Ог по опытам Фалька [74], и несравнимым с температурами сжатия, которые должны иметь место в детонационной волне даже при давлении в ударной волне, как в точке Ч.-Ж. При объяснении этих аномально заниженных температур воспламенения в ударной волне Штейнберг и Каскан [128] предположили, что в непосредственной близости от диафрагмы, где плоская ударная волна заведомо отсутствует и где условия осложнены отражениями ударных волн от боковых стенок трубы и друг о друга, нельзя применять и соответствующих плоской волне расчетных формул. Для элиминирования этих осложняющих и неподдающихся учету факторов авторы постави.ли опыты по воспламенению в ударной трубе так, чтобы диафрагма была отделена от секции с воспламеняемой смесью буферным столбом газа — смесью горючего с азотом. При помощи заслонки две секции трубы сообщались непосредственно перед разрывом диафрагмы. Основные измерения относились к воспламенению при отражении ударной волны от торца трубы, закрытого прозрачной пластиной. Необходимая для расчета состояния газа в прямой и отраженной ударной волне скорость распространения ударной волны непосредственно измерялась по сигналам фотоумножителей, регистрирующих моменты прохождения ударной волны мимо окон по отклонению луча шлирен-методом. [c.343]

Коснемся еще исследований колебательной релаксации при высоких температурах (в ударной трубе) в смесях СО—N3, СО—0 , СО—Вз ы СО—Нз, сильно разбавленных аргоном, осуществленных в работе [1435]. Эти исследования показали, что в начале релаксационного процесса обе компоненты смеси релаксируют каждая со свойственной ей скоростью, отвечающей процессу Т—V далее скорость релаксации компоненты с меньшим временем релаксации уменьшается при одновременном уско рении релаксации второй компоненты и при приближении к равновесию обе компоненты релаксируют с одинакой скоростью. Такое поведение смеси объясняется вступлением в игру процесса V—V по мере повышения концентрации колебательно-возбужденных молекул. Измеренные вероятности этого процесса оказались равными (4—7) 10" ( O -fNз = СО 4- [c.186]

Диссоциация галогенидов щелочных металлов представляет очень интересную группу реакций в настоящее время их можно исследовать с помощью ударных волн. Для этого готовят взвеси галогенидов, состоящие из мельчайших кристаллов (с 1мкм). Затем взвесь вводят в ударную трубу, частицы нагреваются ударной волной, испаряются и диссоциируют. При этом регистрируют как диссоциирующие молекулы, так и продукты реакции (атомы и ионы). Существуют два возможных пути реакции [c.33]

По сравнению с реагирующим потоком в ударной трубе пламена, стабилизированные на горелках, обладают очень важным преимуществом стационарности реакции. Ламинарный, плоский и одномерный поток, получаемый на плоской горелке, чрезвычайно удобен для кинетических измерений по всей длине зоны горения. Исследования, проведенные на плоских горелках на разных расстояниях от ее среза, показали, что обычная структура таких пламен может быть разделена по меньшей мере на три зоны зону предварительного подогрева газовой смеси, собственно зону реакции и зону сгоревших газов. Последние две зоны представляют наибольший интерес для кннетиков. Одномерный характер потока на расстоянии в несколько сантиметров от горелки, профиль температуры и скорости очень легко лоддаются проверке по сравнению с параметрами потока за волной в ударных трубах. [c.126]

Для нахождения распределения плотности за фронтом ударной волны по изменению показателя преломления среды обычно применяется интерферометр Маха — Цендера с импульсным источником света с малым временем высвечивания. Мгновенное распределение плотности в области, примыкающей к фронту ударной волны, получается при фотографировании смещения интерференционных полос через параллельные оптические стекла в боковых стенках прямоугольной секции ударной трубы. Интер-ферограммы охватывают расстояние в несколько сантиметров как вдоль, так и поперек ударной трубы. На них регистрируется профиль ударной волны, и, кроме того, они четко показывают наличие или отсутствие каких-либо газодинамических возмущений в потоке за волной, что невозможно зарегистрировать обыч- [c.140]

Интерферограммы в очень щироком диапазоне изменения состава топливно-кислородных смесей с инертным разбавителем получены в ударных волнах Уайтом и сотр. [13, 54—56]. В сравнительно разбавленных смесях интерферометрнческие измерения успешно выполнены на обычной ударной трубе постоянного сечения. Главная цель работ этих авторов — исследование структуры зоны реакции в детонационной волне, поэтому основные эксперименты проведены со слабо разбавленными или вообще неразбавленными смесями. В этих смесях плоские ударные волны с интенсивностью, необходимой для кинетических исследований, неустойчивы. Для преодоления этой трудности в ударную трубу помещался клин, образующий прямоугольное сопло сходящейся-расходящейся конфигурации, которое обеспечивало сначала сильное ускорение, а потом сильное замедление фронта детонационной волны [13, 54]. Как показали интерферо-метрические исследования, цилиндрически расширяющаяся ударная волна на выходе- из сопла имеет ламинарную структуру реакционной зоны, и поэтому удалось получить кинетические данные для таких относительно слабо разбавленных смесей. [c.141]

В условиях более высбких давлений, типичных для вгорого, или верхнего, предела, тримолекулярная реакция рекомбинации (f) эффективно удаляет атомы водорода и конкурирует со стадией (а) тогда выражение для g имеет простой вид g-= /[М][Ог]. Таким образом, если при предельной температуре известно значение ка, то значение й/[М] оценивается на основании равенства ф — 0. Варьируя состав смеси и определяя соответствующие предельные параметры, получим систему алгебраических уравнений, решение которой позволяет найти значения Пользуясь значением /%а = 6 10 см /(моль-с) при f= 813K [что сравнимо со значением 8,7-10° см /(моль-с), полученным экстраполяцьей аррениусовского уравнения (рнс. 2.8) для опытов на ударных трубах] и измеряя параметры второго предела, [c.194]

Двухдиафрагменная ударная труба, центральный отсек которой заполнялся детонирующей смесью водорода с кислородом, недавно была установлена Коутесом и Гейдоном [19], которые показали, что такая установка подходит для получения однородных ударных волн со скоростями до чисел Маха, равных 12. Однако для изучения многих наиболее интересных химических и физических процессов вполне достаточен температурный диапазон, достигаемый в обычной ударной трубе. Заметим, что времена сохранения стационарных условий в ударном сжатом газе очень малы и лежат в пределах от десятитысячных долей секунды до нескольких миллисекунд, но так как и химические, и физические процессы при таких высоких температурах проходят очень быстро, то ограничения, связанные с малой длительностью опыта, менее серьезны, чем это может показаться на первый взгляд. [c.145]