Рейнольдс, уравнение

Кривая течения для турбулентного потока (см. рис. П-44) имеет резкий перелом. Точки перелома будут разными при различных диаметрах труб. Существует два способа определения размеров трубопровода. По первому способу подсчитывают обобщенное число Рейнольдса [уравнение (П-110)], из рис. П-25 находят коэффициент трения, а затем по з равнению (П-52) определяют падение давления ". По второму способу находят турбулентную вязкость , используя падение давления в турбулентной области (рис. П-44) и зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса (рис. П-25). Это делается следующим образом по значениям >Др/4 и О определяют коэффициент трения f из уравнения (П-52), по значению f получают соответствующую величину Re (рис. П-25) и, исходя из того, что Re=Dup/ lx, подсчитывают значение турбулентной вязкости Ат, которое затем можно применить при расчете труб других диаметров. Используемое при этом способе значение падения давления должно определяться с погрешностью до 25% Теоретический анализ турбулентного течения неньюТоновских жидкостей можно найти в литературе [c.158]

При движении жидкостей в кольцевом канале диаметр трубы О, входящий в число Рейнольдса [уравнение (9.1)], следует заменить на Ое. Таким образом, для кольцевого канала [c.306]

Область промежуточных чисел Рейнольдса. Для течений, характеризующихся промежуточными значениями числа Рейнольдса, обычно возможны только экспериментальные исследования, позволяющие установить некоторые эмпирические соотношения. В настоящее время в связи с бурным развитием вычислительной техники существует тенденция ко все большей замене экспериментов численными расчетами. Основные усилия направлены на решение так называемых усредненных по Рейнольдсу уравнений Навье — Стокса (см. 2.2.1) с использованием более или менее детальных моделей турбулентности. Конечной целью является численное решение полных временных уравнений Навье — Стокса, включая прямое численное моделирование крупномасштабных турбулентных вихрей. При этом модельное описание остается необходимым только для мелких вихрей, размер которых меньше шага разностной сетки. Предполагая, что существующие тенденции развития вычислительной техники сохранятся и в будущем, можно заключить, что к 1990 г. станут реальными расчеты течений с учетом турбулентных вихрей на сетке, состоящей из 10 —10 узлов [12]. [c.136]

Для малых значениях критерия Рейнольдса уравнение (4.42) при граничных и начальных условиях 180 [c.180]

В переходной области (при Re от 5 до 2- 10 ) для газов (Рг = = 0,70 ч-0,78) знаменатель уравнения (8-101) колеблется в узких пределах— от 0,770 до 0,805. Принимая в среднем 0,79 и учитывая, что критерий Стантона равен отношению критерия Нуссельта к произведению критериев Прандтля и Рейнольдса [уравнение (8-18)], получим [c.418]

Значение Nuг,, ат определяется из уравнения (2), Миг,(игь— из уравнения (8). Соотношение (17) рекомендуется использовать в следующем диапазоне чисел Рейнольдса и Прандтля 1<Нег<10 0,6<Рг<10 . В области очень малых чисел Рейнольдса уравненне (2) (Не/<1) использовать нельзя, так как толщина пограничного слоя не так мала по сравнению с размером тела. В этой области течения Стокса рекомендуется использовать следующее уравнение [c.244]

На рис. П-1 кривая мощности не проведена в области, где Re = 1, поэтому константу С можно определить при Re = 5. При этом значении Рейнольдса уравнение (П,5) имеет вид [c.35]

Согласно аналогии Рейнольдса [уравнение (Х,42)], прп ец/ == Г критерий St = A/8. Таким образом, можно считать, что множитель (Рг ) в уравнении (Х,43) имеет смысл поправки, учитывающей отсутствие полного подобия в распределении концентраций и скоростей. [c.405]

Рейнольдса уравнениями (21) и (22), обнаружено медленное изменение константы орбиты С. Для дисков С стремится к нулю, для стержней — к бесконечности (рис. 8). Поэтому в конце концов диски и стержни будут вращаться вокруг осей, соответственно параллельных и перпендикулярных своим осям симметрии. Можно заметить, что эти движения соответствуют максимуму вязкой диссипации энергии. [c.129]

Re — критерий Рейнольдса [уравнение (26)] [c.327]

Отдельный случай обусловлен диффузионным горением одиночной частицы при малом числе Рейнольдса. Уравнение (5.167) будет иметь вид Nu = 2, а уравнения для y(t) и i(y) будут те же, что (5.173) и (5.174), если т в уравнении (5.173) заменить на [c.443]

Re —число Рейнольдса [уравнение (26)]. [c.66]

Rem — магнитное число Рейнольдса [уравнение (35)]. [c.66]

Не — число Рейнольдса (—), уравнение (82). [c.209]

Критерий Рейнольдса (уравнение 11.7) является основным параметром, определяющим гидродинамические свойства потока жидкости. Однако наряду с ним необходимо учитывать и другие параметры, зависящие от структуры слоя, формы и укладки его элементов. [c.29]

Для больших значений числа Рейнольдса уравнение (8.23) может быть представлено в безразмерном виде [c.240]

Согласно аналогии Рейнольдса [уравнение (X, 42)], при 1 критерий 51 = [c.427]

Здесь и и w — пульсации соответственно продольной и вертикальной компонент скорости р — плотность жидкости — iu w y — средний поток продольной компоненты импульса через единичную горизонтальную площадку, т. е. напряжение сдвига, создаваемое турбулентностью т — действующее напряжение трения, по условию постоянное. В уравнении (11.8) мы пренебрегли вкладом вязких напряжений по сравнению со вкладом турбулентных напряжений Рейнольдса. Уравнение баланса турбулентной энергии для потока с поперечным сдвигом записывается в том же пренебрежении вкладом вязких напряжений в виде [69] [c.184]

При малых числах Рейнольдса уравнение (4) сводится к уравнению Блейка [10] — Кармана [И] — Козени [12] для ламинарного течения, а при больших — к уравнению Барке — Пламмера [8] для турбулентного течения. [c.153]

Коэффициент трения Фэннинга характеризует сопротивление течению у стенки трубы. Он связан с числом Рейнольдса уравнением, которое впервые предложил фон Карман, [c.198]

Шарообразные капли с внутренней циркуляцией. Крониг и Бринкиспользовав линии тока Адамара, подобные показанным на рис. 99, но с центром циркуляции, совпадающим с центром большого круга сферы, решили уравнение диффузии для сферы при отсутствии сопротивления массопередаче в сплошной фазе. Строго это решение применимо лишь при Ре<1, однако Спеллс наблюдал линии тока Адамара и при больших значениях критерия Рейнольдса. Уравнение Кронига — Бринка имеет вид [c.211]

Массоотдачу как в неподвижном, так и в псевдоожиженном слоях изучал Бредшоу [13]. Производились экспериментальные замеры скорости испарения влаги со слоев пористых шариков или таблеток. Данные для неподвижных слоев хорошо согласуются с данными Хобсона и Тодоса и других исследователей, показанными на рис. 36. 4. Эти данные охватывают для неподвижных слоев столь низкие числа Рейнольдса, как Rep = 400, а для псевдоожиженных слоев Rep = 12 ООО. Коэффициенты массоотдачи как для неподвижного, так и для псевдоожиженного слоев описываются для всего интервала чисел Рейнольдса уравнением [c.530]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология