Параметры энергетических спектров аномалий

Подставляя в равенства (4.106)-(4.109) выражения для энергетических спектров аномалий Qp, и Q , раскрывая интегралы, можно определить функции f и ф, характеризующие степень усиления в результате фильтрации полезной локальной аномалии по сравнению с мешающей региональной аномалией и погрешностями наблюдений. Далее, анализируя совместно функции F и ф, выбирают параметры С, д , или вычислительных схем, такие, которые обеспечили бы максимальное значение произведения Ftp. Полученные таким образом вычислительные схемы и будут оптимальными для обнаружения полезных аномалий в суммарном наблюденном поле. Вычислительные схемы для энергетических спектров аномалий Qp- Ол и Q , изменяющихся по закону квадратической экспоненты, получены и исследованы в работе [40]. На практике достаточно ограничиться двумя-тремя членами вычислительной схемы, а в качестве ее радиусов можно принять некоторые заранее заданные расстояния, отвечающие условиям съемки (не обязательно отстоящие друг от друга на равные интервалы). Следует только помнить, что максимальное значение разности +1 должно быть меньше или равно величине Ах = п/ш,,, где о>г - граничная частота спектра ожидаемой аномалии. [c.182]

Методику выбора параметров вычислительных схем можно показать на следующем примере. Примем, что количество членов вычислительной схемы равно двум. Тогда параметрами вычислительной схемы будут величины Со, С,, Хд и х,. Далее примем, что Хо = О, х, = г , = 2г и = 0,2г (г - радиус корреляции аномалии). При этих заданных значениях постоянных определим оптимальное значение отношения п = ,/ q. На рис. 30 приведены полученные для закона изменения энергетических спектров аномалий по формуле квадратичной экс- [c.182]

Графики типичных энергетических спектров для рассмотренных случаев приведены на рис. 36. На рис. 36, а и б кривые с параметром = О (кривые /) относятся к энергетическому спектру аномалии от одного центрального тела (бесконечная горизонтальная материальная линия при й, = 1 км), остальные кривые относятся к аномалиям от двух таких же тел при А, = / 2 = 1 км, смещенных соответственно на расстояния = 5 и 10 км. При этом в случае а рассмотрены аномалии силы тяжести, в случае б - значения их первой горизонтальной или вертикальной производной. Рис. 36, в соответствует энергетическим спектрам аномалий от двух тел, залегающих под началом координат на разных глубинах (А, = 1 км, А2 Ю км)-При этом кривая II соответствует аномалиям первой производной силы тяжести от двух бесконечных горизонтальных материальных линий, кривая I - тем же аномалиям от бесконечных материальных горизонтальной линий и полуплоскости. [c.205]

Форма аномальных тел имеет важное значение при анализе и интерпретации данных гравитационных и магнитных аномалий. Вопросы определения формы тел специально в литературе не рассматривались, только в отдельных статьях при решении других задач попутно указывались отдельные признаки, позволяющие выявить форму тел. Приведем несколько разных способов, разработанных специально для нахождения формы тел, они же позволяют определять и некоторые другие их параметры. Все эти способы основаны на применении более устойчивых значений нормированных автокорреляционных функций и нормированных энергетических спектров аномалий, определяемых равенствами [c.293]

В трехмерной задаче последнее соотношение (8.26) опробовано на модельном примере аномалий Z и У , рассчитанных для шара при следующих параметрах глубина залегания 1 км, масса шара М = 4,7410 г, плотность а = 1,5 г/см (объем шара d будет равен 3,1610 см , а радиус 0,42 км), намагниченность 1/ = 100 нТл, а = 60°, Р = 60° и у = 135°. При этих параметрах энергетический спектр гравитационной аномалии первой вертикальной производной от силы тяжести [c.394]

Одной из существенных проблем разделения суммарных гравитационных и магнитных аномалий является построение оптимальных операторов, обеспечивающих обнаружение и наилучшее выделение той части суммарного поля, которая связана с интересующим нас геологическим объектом. Такие операторы можно построить только с применением основных энергетических характеристик аномалий - энергетических спектров и автокорреляционных функций. Это следует из того, что на практике при решении указанных задач об интересующей нас части аномалии (полезный сигнал) и об оставшейся ее части (помехи) известны лишь некоторые статистические параметры. [c.120]

Одним из важных параметров гравитационных и магнитных аномалий является радиус корреляции, зависящий от ширины аномалий и характеризующий их коррелируемость. В последнее время этот параметр широко применяется при решении различных задач гравиразведки и магниторазведки -при разделении полей, районировании территорий, определении формы и глубины залегания источников и др. Наиболее полно вопросы определения радиуса корреляции рассмотрены и разработаны в работе [38]. Результаты этой работы позволяют определить рассматриваемый параметр как по данным аномалий, так и в частотной области по данным их энергетических спектров. Поэтому приведем только конечные формулы. [c.269]

Изменение топологии ферми-поверхности приводит, как ясно из предыдущего, к неаналитичности в зависимости химического потенциала от внешнего параметра (в данном случае от давления). Резкое изменение химического потенциала может наблюдаться в зависимости химического потенциала (а значит, и всех термодинамических величин) от магнитного поля, причем то обстоятельство, что аномалии в зависимости от магнитного поля могут происходить в достижимых полях, конечно, связано с существованием тонкой структуры электронного энергетического спектра ( 19). [c.131]

Указанную особенность имеет не только произведение параметров Рг, но и произведения других параметров, в какой-то степени связанных с шириной аномалий и с щириной спектров, например, значений абсцисс точки нуля автокорреляционной функции То и точки максимума (рис. 66) энергетических спектров знакопеременных аномалий Значения парамет- [c.301]

В процессе обработки по данным рис. 71 получены следующие результаты. Вычисленные значения параметров г и Р равны соответственно 32 км и 0,048 км . Произведение Рг = = 1,54 говорит о том, что к данным автокорреляционной функции и энергетическому спектру можно применить способы, рассчитанные для знакоположительных аномалий. Для определения формы аномального тела найдены значения Хд/Тоб, которые показаны кружочками на рис. 71, г, сплошная линия соответствует аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. Отсюда видно, что за аномальное тело можно [c.313]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология