Формы аномальные

Форма аномальных тел имеет важное значение при анализе и интерпретации данных гравитационных и магнитных аномалий. Вопросы определения формы тел специально в литературе не рассматривались, только в отдельных статьях при решении других задач попутно указывались отдельные признаки, позволяющие выявить форму тел. Приведем несколько разных способов, разработанных специально для нахождения формы тел, они же позволяют определять и некоторые другие их параметры. Все эти способы основаны на применении более устойчивых значений нормированных автокорреляционных функций и нормированных энергетических спектров аномалий, определяемых равенствами [c.293]

Рассчитайте форму аномального эффекта Зеемана, возникающего в том случае, если к атому, в котором воздействию подвергается переход приложено магнитное поле 4,0 Т (40 кГс). [c.507]

Остановимся на характерных чертах кривой изменения поглощения в пределах максимума, представленной на рис. 53, б. Что касается областей I и III, то здесь можно отметить сходство с кривой на рис. 53, а. Существенно также, что как в этих областях, так и в целом, несмотря на наличие симметричного отражения, максимум сохраняет свою асимметричную форму. Аномальное поглощение в области I и аномальное проникновение волнового поля в области III можно связать с анализом фазовых соотношений между проходящей и дифрагированной волнами в кристалле (см. рис. 52). Там было указано, что в области I благодаря совпадению фаз максимумы полного волнового поля лежат на атомных плоскостях, а в области III, ввиду сдвига фаз на я, максимумы лежат между атомными плоскостями. [c.193]

В процессе физико-химических исследований было изучено много аспектов эффекта Фарадея [7—И]. Его открытие явилось важным доказательством электромагнитной природы света. С 1900 по 1920 г. основное внимание было направлено на изучение формы аномальной дисперсии MOB, так как различные приложения классической электронной теории приводили к разной частотной зависимости MOB. Вскоре после появления волновой механики анализ спектров высокого разрешения молекул простых газов был дополнен спектрами магнитного вращения (СМВ), в которых измерялась общая интенсивность света, пропущенного через скрещенные поляризаторы, между которыми помещен образец, находящийся внутри соленоида. В тот же период изучение температурной зависимости MOB кристаллических солей парамагнитных ионов при очень низких температурах позволило найти их магнитную восприимчивость, а из нее извлечь информацию о взаимодействии ионов с кристаллической решеткой [11]. Не так давно после успешных исследований естественной оптической активности и кругового дихроизма, в результате которых были получены ценные сведения о структуре ряда соединений [3—5], с целью получения той же информации вновь стали изучать MOB и МКД в полосах поглощения [12—33]. Значительный теоретический и практический интерес представляет также эффект Фарадея в ферритах [24], в полупроводниках [25, 26] и его применение для модуляции света [27—29]. [c.399]

Казалось бы, что на основании формы температурной аномалии теплоемкости или коэффициента теплового расширения переходы легко классифицировать. Однако положение осложняется тем, что имеется много аномальных изменений теплоемкости, близких по виду к Я-точ-кам, в которых теплоемкость постепенно возрастает до довольно острого максимума, но не претерпевает разрыва ни в одной точке [111]. Такие переходы классифицируют как размытые фазовые переходы первого рода, в которых степень кооперативности меньше, чем в гипотетических фазовых переходах первого рода. В связи с этим классификация переходов на основании формы аномального изменения теплоемкости не является однозначной. Это положение вполне подтверждается эмпирической классификацией переходов, встречающихся в органических соединениях [112]. [c.90]

К характерным формам аномального поля в районе газового источника относятся беспорядочно расположенные провальные воронки и ямы, часто с отвесными краями. Размер таких провальных ям обычно 1 —1,5 м, в поперечнике, реже 2 м. Общая форма ям в плане — овальная или круглая, но края сильно изрезанные. Глубина ям — более 1 м, в некоторых ямах не удалось даже увидеть дно. Ямы имеют форму воронок в разрезе, воронки напоминают иногда карстовые поноры. Соседние ямы разделены перемычками, под некоторыми из них образовались поддонные ниши, гроты и пещеры. Эти карстовые образования сформировали целую систему гротов, сообщающихся между собой. [c.217]

Из формулы (3.65) видно, что если определить параметры аномальных тел по значениям энергетических характеристик случайных аномалий, то получаемая при этом форма тела будет соответствовать форме аномальных источников, влияние которых главным образом формирует суммарную аномалию, а глубина залегания и масса тела будут некоторыми средними из значений глубин залеганий и масс составляющих аномальных источников, т.е. определяемые параметры будут как бы параметрами некоторого среднего тела, залегающего на некоторой средней глубине, со значением средней массы источников, под влиянием которых образована данная случайная гравитационная или магнитная аномалия. [c.110]

Приведенные соотношения можно использовать при определении глубины залегания, массы и формы аномальных тел по кривой энергетического спектра. [c.214]

Сравнивая рис. 64, а и 64, в друг с другом, видим, что кривые с параметрами меньше 3 имеют почти одинаковую форму, но на рис. 64, а они расположены ниже кривой с параметром l/h = О, тогда как на рис. 64, в они расположены выше. Кривые, параметры которых выше 3, соответствующие разным телам (рис. 64, а и 64, в), резко отличаются друг от друга по своей форме. Этот факт позволяет по форме кривых определять форму аномального источника. Если же параметры кривых меньше 3, то нужно смотреть, как они расположены -выше кривых с параметрами О или ниже. [c.298]

Следующий способ определения формы аномальных тел годится только для случая знакопеременных гравитационных и магнитных аномалий. Он основан на использовании произведения радиуса корреляции г на ширину энергетического спектра аномалий Р. [c.298]

Таким образом, в данной работе рассмотрены способы, позволяющие определить форму аномального тела. Они основаны на применении горизонтальных координат точек кривых автокорреляционных функций и энергетических спектров. [c.304]

Для ванадия, как и для других металлов с объемноцентрированной кубической решеткой, характерен переход из пластичного в хрупкое состояние. Однако для ванадия это явление выражается не в виде резкого перехода, а лишь в форме аномального снижения пластичности. Это иллюстрируется данными по сопротивлению удару и кривой злектросопротивления ванадия. [c.580]

Неврозы. Мы не ставим своей целью проанализировать все исследования на близнецах и приемных детях, в которых изучались невротические или иные формы аномального поведения [2003 2066 2081 2083 2153 2187 2199 2204]. Для нас интересны те из них, в которых близнецов, проявляющих невротическое поведение, параллельно обследуют с помощью психологических и психоаналитических тестов [2068а]. В отношении невротических симптомов конкордантность среди М3 близнецов была выше, чем среди ДЗ. Важно отметить, что развитие аномального поведения и особенно специфической симптоматики неврозов зависело от ситуации в семье, которая могла быть соверщенно различной даже для М3 блюнецов. [c.89]

В процессе обработки по данным рис. 71 получены следующие результаты. Вычисленные значения параметров г и Р равны соответственно 32 км и 0,048 км . Произведение Рг = = 1,54 говорит о том, что к данным автокорреляционной функции и энергетическому спектру можно применить способы, рассчитанные для знакоположительных аномалий. Для определения формы аномального тела найдены значения Хд/Тоб, которые показаны кружочками на рис. 71, г, сплошная линия соответствует аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. Отсюда видно, что за аномальное тело можно [c.313]

После нахождения параметров К, ] /Сс, / ,/0а, / /Са необходимо определить по данным элементов гравитационного и магнитного полей форму аномального тела. Это легче всего сделать по значениям функций а = Хцз/х оз, (3 = = Со,5/ о,5 (см. рис. 63), у, = Рг, (см. рис. 65) и Уз = СО ,То (см. рис. 67), и лго (см. рис. 81), С = Г /То б, С, = [c.400]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология