Спектр энергетический

Молекулярная система не может иметь непрерывный спектр энергетических состояний, а может занимать только определенные (дискретные) квантованные энергетические уровни. В частности, колебательную энергию молекулы, являющейся простым гармоническим осциллятором, описывают в квантовой механике уравнением [c.164]

Спектр энергетических потерь электронов при торможении и поглощении их веществом можно считать непрерывным и ха- [c.217]

В случае гелия непосредственное спектральное наблюдение света, испускаемого при возбуждений за счет электронного удара, осложняется тем, что соответствующие линии лежат в дальней ультрафиолетовой области. Однако если сравнить линии, наблюдавшиеся Лайманом в дальней.ультрафиолетовой области серии гелия, с линиями, возникающими при электронном ударе, то найдем, что наблюдаемые разности потенциалов точно соответствуют разнице энергий, рассчитанных по длинам волн. Это поясняется рис. 26. На нем указаны энергетические уровни, соответствующие напряжениям возбуждения и спектрам. Энергетические уровни обозначены на рисунке соответствующими квантовыми числами по теории Бора — Зоммерфельда. На рисунке не выдержан масштаб, так как иначе основной уровень пришлось бы расположить слишком далеко. Кроме того, на рисунке не приведены энергетические уровни с кван- [c.138]

Подобно атомам ядра обладают дискретными спектрами энергетических состояний. Ядро, приведенное из основного состояния в возбужденное, за время порядка 10 - 10 с самопроизвольно возвращается в состояние с минимальной энергией (основное состояние) с изучением 7-квантов. Разность между энергетическими уровнями ядра составляет 0,1-1 МэВ. [c.42]

Представление о существовании на поверхности металла очень широкого спектра энергетически различных адсорбционных центров требует физического обоснования, хотя небольшое число разных типов адсорбционных центров на твердой поверхности имеется всегда (например, ребра, грани, дефекты решетки). Эти центры обусловливают так называемую биографическую неоднородность поверхности. Иногда этих центров может оказаться достаточным для объяснения наблюдаемой экспериментально логарифмической изотермы адсорбции. Действительно, как было показано при помощи расчетов на ЭВМ, суммирование всего пяти изотерм Лэнгмюра с различными параметрами приводит к изотерме, мало отличающейся от логарифмической. Одновременно были предприняты попытки объяснить экспериментально наблюдаемую логарифмическую изотерму адсорбции на основе модели поверхностного электронного газа. [c.77]

Между энергетическими зонами имеются запрещенные зоны, где электрон находиться не может. При большом числе связанных атомов различить отдельные энергетические подуровни в зоне невозможно. В связи с этим считают, что они образуют непрерывный спектр энергетических уровней, хотя эта непрерывность складывается из отдельных бесконечно близко лежащих дискретных энергетических состояний. [c.130]

Электромагнитный спектр показан на рис. 34.3. При прохождении электромагнитного излучения через вещество при определенных длинах волн наблюдается поглощение. Поглощение электромагнитного излучения приводит к возбуждению молекулы и переходу ее в более высокое энергетическое состояние. Частота поглощаемого излучения V связана с разностью энергий верхнего и нижнего энергетических состояний. В атомных спектрах энергетические переходы связаны с изменением электронного состояния. [c.742]

Эти значения важны для количественного анализа спектров энергетических потерь в результате ионизации внутренних уровней, так как [c.329]

Среди применяющихся сейчас экспериментальных методов исследования вещества большое место занимают методы, ос-> нованные на взаимодействии его с электромагнитным излуче нием. Взаимодействие излучения с веществом приводит к разным. эффектам так, исследуя поглощение излучения, можнб получить сведения как о от роении" атомов и молекул, так и об их спектре энергетических уровней, а анализ рассеянного излучения приводит к определению пространственного рас положения атомов и молекул в веществе. [c.3]

Спектры первого порядка. Если система имеет больше одного набора эквивалентных магнитных частиц, то спектр магнитного резонанса становится более интересным. В этом случае с каждым набором связано его собственное характеристическое значение резонансной частоты со. Кроме того, имеются константы взаимодействия, характеризующие взаимодействия между наборами, а также другие константы, характеризующие взаимодействия внутри наборов. Константы взаимодействия между наборами заметно проявляются в частотах переходов, но в системах из частиц со спинами 1/2 взаимодействия внутри наборов по-прежнему не влияют на вид спектров. Энергетические уровни подобных систем можно вычислить при помощи гамильтониана (17.19) и базиса спин-произведений. Однако обычно при проведении детального анализа спектра величины (О и /, / желательно определить из эксперимента. В этом случае задача решается подобно тому, как это делается в задачах анализа колебательного спектра молекул. Сначала выбирают предположительные значения со, и 1ц, а затем их постепенно уточняют, сравнивая вычисленный спектр с наблюдаемым экспериментально, пока не будет достигнуто удовлетворительное согласие. В спектре магнитного резонанса обычно содержится больше экспериментальных данных, чем имеется подлежащих определению неизвестных, поэтому удается получить единственное решение. [c.363]

Теперь смело можно утверждать, что взаимодействие дискретной и непрерывной форм вещества, приводящее к постепенному, монотонному изменению энергии химической связи, создает условия — целый спектр энергетических характеристик — для выбора наиболее выгодных путей преодоления энергетических барьеров. [c.116]

Если спин / = 1 2 /г и больше, e Qq и т) определяются по частотам квадрупольных спектров. Энергетические уровни для различ- [c.12]

Второе фундаментальное отличие определяется разным энергетическим спектром электронов. Для металлов существует непрерывный спектр энергетических состояний как для электронов, связанных в определенных узлах кристаллической решетки, так и для делокализованных (электронный газ). Статистическое распределение по энергиям записывают, используя представление об уровне Ферми (Ег) —уровне электрохимического потенциала электронов, который в металле равен максимальной потенциальной энергии электронов при Т = 0. Вероятность нахождения электрона на уровне Ферми равна 0,5. [c.65]

Магнитное квантовое число. При помещении атома во внешнее магнитное или электрическое поле происходит расщепление спектральных линий — возникновение новых близлежащих линий. Это означает, что при данных п и / может быть несколько состояний электрона с одинаковой энергией. Такие состояния называются вырожденными. Вырождение исчезает при воздействии на электрон внешнего магнитного поля, что и приводит к появлению новых линий в спектре. Энергетические изменения при действии магнитного поля объясняются различием в характере расположения электронных облаков друг относительно друга (см. рис. 3), а следовательно, и различными дозволенными углами поворота каждого из них в магнитном поле. [c.17]

Изучение неупругого рассеяния и спектра энергетических потерь на быстрых электронах. В предшествующих разделах была рассмотрена информация, которую можно получить при изучении рассеяния пучка быстрых электронов на молекулах. В этих экспериментах регистрировалась полная интенсивность рассеянных электронов, причем в большинстве обсуждавшихся при- [c.260]

Неупругое рассеяние электронов и изучение спектра энергетических потерь уже давно привлекают к себе внимание исследователей (см. [212, 213]). Были разработаны соответствующие экспериментальные методики и получен богатый экспериментальный материал. В большинстве этих исследований изучались дифференциальные и полные сечения неупругого рассеяния (в том числе отвечающие отдельным энергетическим переходам), их зависимость от энергии (а для дифференциальных сечений и от угла рассеяния), а также тормозные способности веществ по отношению к электронам и тому подобные характеристики. Важной задачей многих исследований этого типа являлась также экспериментальная проверка различных вариантов теории рассеяния и выяснение природы процесса столкновений микрочастиц. Объектами этих исследований часто служили не слишком сложные атомы (Н, Не), а энергия налетающих электронов в большинстве работ не превышала 1 кЭв. [c.262]

Таким образом, на основании имеющихся на сегодняшний день работ можно сделать вывод, что изучение неупругого рассеяния и спектра энергетических потерь на быстрых электронах находится на стадии конструирования аппаратуры, разработки теории и выяснения возможностей получения разнообразных молекулярных характеристик. [c.266]

Температурная зависимость люминесценции в свете рассматриваемой модели интерпретируется следующим образом. Спектральный состав излучения зависит от характера распределения уровней загрязнения в запрещённой области спектра. Энергетически они лежат не на одинаковой высоте над верхней границей верхней заполненной полосы, а распределены статистически около некоторого среднего положения. При повышении температуры увеличивается вероятность рекомбинации с дыркой и скорость освобождения для наиболее высоких уровней кривая спектрального состава расширяется со сдвигом в сторону более длинных волн. [c.287]

Рис. 58. Спектр энергетических уровней А1 . Слева даны все наблюдавшиеся уровни вплоть до 4 Мэе приведены также измеренные значения спинов и четностей. Справа эти уровни классифицированы по состояниям вращательной полосы, обусловленной различными внутренними состояниями. (Из работы [14].)

В отличие от рентгеновских эмиссионных спектров (и подобно рентгеновским спектрам поглощения) спектры энергетических потерь электронов не являются линейчатыми, что связано с существованием у атома пороговой энергии ( края поглощения ), необходимой для выбивания электронов с его внутренних уровней, и непрерывностью спектра кинетических энергий выбитых электронов (типичный вид спектра приведен на рис. 7.8). Таким образом, аналитический сигнал каждого элемента является широким и несимметричным, что делает невозможным аппроксимацию спектра комбинацией фоновой линии и широко использу- [c.264]

Рис. 7.8. Спектр энергетических потерь электронов (фольга ВК при переходе от плазмонной области к области характеристических сигналов элементов масштаб спектра изменен)

Каждому положительному значению полной энергии Е (сумма кинетической и потенциальной энергии) соответствует определенная волновая функция, удовлетворяющая всем граничным условиям. В этом случае имеет место непрерывный спектр энергетических уровней. Соответствующие состояния изображаются на диаграмме е (г) (фиг. 19) прямыми с. [c.65]

Полезным оказывается представление о локализованных на отдельных атомах или группах атомов орбиталей (в пределах группы может быть и делокализованных). Влияние заместителя учитывается в этой схеме как взаимодействие локализованных орбиталей. Принимается, что если две локализованные орбитали имеют сравнимые энергии и совпадающую симметрию, то их взаимодействие сводится к расщеплению линии в спектре (энергетическое расположение орбиталей и их симметрия определяются геометрией молекулы). Так как исходные АО заполнены, то будут заполнены также как связывающая, так и разрыхляющая МО и суммарный эффект-несвязывающий. Подобное расщепление может быть следствием I) спин-орбитального взаимодействия,-2) взаимодействия через пространство, 3) через химические связи или 4) обусловлено симметрией молекулы . Явление взаимодействия общее и относится ко всем типам орбиталей. [c.475]

Пространственное распределение разноименных электрических зарядов и дипольный момент пептидной связи, равный 3.5 Д, определяют постоянный дипольный момент и высокую поляризуемость пептида. Благодаря этим приобретенным свойствам дипептиды имеют более широкий спектр энергетических состояний, чем индивидуальные аминокислоты, что, однако, компенсируется уменьшением пространственных степеней свободы системы. Каждая из простых молекул имеет в растворе 6 степеней свободы движения 3 вращательные и 3 поступательные. Две не взаимодействующие друг с другом аминокислоты имеют 12 степеней свободы при их объединении в один дипептид число степеней свободы уменьшается до 6. С точки зрения статистической термодинамики, это равнозначно увеличению порядка в системе и соответствующему уменьшению энтропии. [c.28]

Обнаружено , что основной максимум спектра энергетических потерь при дифракции электронов (в диапазоне 20-50 эВ) в напыленных углеродных пленках, полученных разными методами, лежит в области 23 эВ, что несколько ниже, чем для аморфного углерода и значительно ниже, чем для графита и алмаза (27 и 34 эВ соответственно). Автор считает, что положение этого максимума является характеристическим параметром структуры таких пленок. В некоторых образцах наблюдались слабые пики в диапазоне 7-33 эВ. Отмечено, что при отжиге и выдержке пленок происходит изменение их структуры (точнее спектра энергетических потерь). Для карбина, а точнее для сложной совокупности цепных, кольцевых, алмазных и других фрагментов, также обнаружен пик 23 эВ. Однако его рассматривали как ложный, обусловленный наличием примесного кислорода. Для всех изученных типов углерода (графит, плазменная сажа, карбин, алмаз) наблюдалась широкая полоса в районе 17 эВ. В спектре карбина присутствовали две подполосы (16 и 17 эВ), напоминающие аналогичные подполосы алмаза. [c.32]

АЭМ —наиболее важный метод наноанализа материалов. Он сочетает (рис. 10.2-11) просвечивающую (ПЭМ), отражательную электронную микроскопию (ОЭМ), дифракцию электронов (дифракцию прошедших быстрых электронов) для структурного анализа и элементный анализ при помощи рентгеновской эмиссионной спектроскопии и спектров энергетических потерь электронов (СПЭПЭ, спектроскопия характеристических потерь энергии прошедших электронов). [c.337]

Подводя итог сказанному в настоящехМ разделе, можно констатировать, что экспериментальные результаты изучения распределения заряда и энергетики атомов и молекул являются пока сравнительно скромными и больщие потенциальные возможности электронографического метода в этом направлении исчерпаны не в полной мере. Это объясняется в основном недостаточной пока для этих целей точностью измерения интенсивностей и углов рассеяния даже при использовании для регистрации сцинтилляционных счетчиков. Дополнительные заманчивые перспективы изучения этих характеристик открываются при исследовании неупругого рассеяния и спектра энергетических потерь быстрых электронов (см. раздел 11.6). [c.254]

Пеупругое рассеяние может быть изучено экспериментально, если между рассеивающим образцом и детектором поместить анализатор скоростей электронов с достаточной разрешающей способностью. Применение энергетического анализатора позволяет произвести раздельное изучение упругого и неупругого рассеяния, а также охарактеризовать интенсивность иеупруго рассеянных электронов как функцию двух переменных — энергетических потерь электронов в рассеивающем объекте п угла рассеяния (или изменения импульса налетающего электрона). Эти данные дают возможность изучить полный спектр энергетических потерь электронов прп разных углах рассеяния, связанный прежде всего с возбуждением электронных состояний молекул (а при высоком разрещении анализатора — с колебательными н даже вращательными состояниями), а также определить угловую зависимость полного неупругого рассеяния НЛП его отдельных компонентов, отвечающих определенным энергетическим переходам. Эти данные позволяют не только находить энергии отдельных электронных (пли других) состояний и дополнять данные оптической н фотоэлектронной спектроскопии, но и получать в полном объеме ту богатую экспериментальную информацию относительно электронных энергий и распределения за- [c.261]

Поскольку в настоящей статье нас интересуют преимущественно сведения о свойствах молекул, которые могут быть получены из экспериментов по электронному рассеянию, мы опустим все работы упомянутого типа и ограничимся рассмотрением небольшого числа исследований, посвященных изучению неупругого рассеяния и спектра энергетических потерь высокоэнергетических электронов (с энергией 25 кЭв и выше), выполненных специалистами в области газовой электронографии. При-. менение электронов высоких энергий для этих целей обладает целым рядом достоинств. С точки зрения экспериментальной техники и методики — это доступ--ность высокоинтенсивных моноэнергетических источни- [c.262]

В течение последующего десятилетия исследователи в области газовой электронографии не проявляли заметной активности в теоретическом или экспериментальном изучении неупругого рассеяния быстрых электронов молекулами и спектров энергетических потерь. Только в начале 70-х годов появляются работы Бонэма и его группы, свидетельствующие о возрождении интереса к [c.263]

В первоначальных работах этой группы ставилась ограниченная задача разработки теории, связывающей комптоновские профили электронного рассеяния со спектром энергетических потерь [129, 216—218] п ее экспериментальной проверки для высокоэпергетпческих электронов и малых [219] и больших [220, 221] углов рассеяния. Была разработана аппаратура и измерены модифицированные комптоновские полосы электронного рассеяния для Не, Ые, Аг и Нг [220] в области энергий 35—45 кЭв и углов рассеяния 25—45° с интервалом в 10°. [c.264]

В работе [222] с целью экспериментальной проверки теории изучен полный спектр энергетических потерь для атома Не при углах рассеяния 1 1,5 2 3 4 5 7 и 10° при энергии налетающих электронов 25 кЭв. Найденные величины поперечных сечений упругого н неупругого рассеяния находятся в полном соответствии с теоретическимп расчетами, причем установлена область неприменимости приближения Борна и теории столкновений двух микрочастиц. Измеренные при 5, 7 и 10° величины комптоновских профилей согласуются с данными других авторов, полученными методами рассеяния рентгеновских и улучей. Кроме того, изучены некоторые энергетические переходы и угловые зависимости интенсивностей, соответствующих этим переходам, в различных областях спектра потерь. [c.265]

Кроме изложенных выше исследований Бонэма и его группы в недавно появившейся работе [224] сообщается о разработке конструкции нового электронографа с задерживающим фильтром и регистрацией рассеянного излучения при помощи сцинтилляционных счетчиков для измерения спектров энергетических потерь и угловой зависимости упруго и неупруго рассеянных электронов. Получены предварительные данные для молекул СС14 и СйНб. [c.266]

Частоты колебаний были оценены Петти и Мораном в 1970 году [145] по спектру энергетических потерь атомов Ые, рассеянных на Нз . Полученные авторами [145] частоты колебаний приводятся в табл. 3.7. [c.40]

Как и метод ТСКП, анализ протяженной тонкой структуры рентгеновского спектра поглощения требует облучения исследуемого образца полихроматическим излучением, что является причиной (как и в случае метода ТСКП) преимущественного использования для получения рентгеновских спектров поглощения синхротронного излучения. В то же время информация, аналогичная получаемой из этих спектров, может быть извлечена (с небольшими изменениями в методах обработки экспериментальных данных) и из спектров энергетических потерь электронов. [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология