Уравнения сохранения массы для двухфазных систем

Далее в разд. 8.2 выведены основные динамические уравнения для простейшего проточного двухфазного (парожидкостного) пространства при использовании двух фундаментальных физических законов — сохранения массы и сохранения энергии. Применение полученных в этом разделе результатов изложено в разд. 8.3 на примере краткого анализа динамики барабанных паровых котлов с естественной циркуляцией. Разд. 8.4 посвящен выводу упрощенной системы обыкновенных дифференциальных уравнений динамики уровня пароводяной смеси в пространствах без перегревателя и с подсоединенным перегревателем. [c.280]

При расчете течений с неравновесными физико-химическими превращениями необходимо вдоль линий тока или траекторий частиц численно интегрировать уравнения, описывающие исследуемый неравновесный релаксационный процесс, например, уравнения (1.21), (1.34), (1.96). Кинетические, или релаксационные уравнения, описывающие этот процесс, вблизи равновесия являются, как правило, уравнениями с малым параметром при старшей производной, что усложняет их численное интегрирование. К числу таких релаксационных уравнений относятся уравнения сохранения массы химическо компоненты, уравнения для определения колебательной энергии, уравнения для определения скоростей и температур частиц в двухфазных потоках, уравнеР1ия переноса излучения и т. д. Особенность неравновесных течений в соплах состоит в том, что они начинаются из состояния покоя, где система близка к термодинамическому равновесию. В тех же областях, где система близка к равновесию и время релаксации, а, следовательно, и длина релаксационной зоны малы, возникают значительные трудности с выбором шага интегрирования. При использовании для численного интегрирования явных разностных схем типа метода Эйлера или Рунге-Кутта шаг интегрирования для проведения устойчивого счета должен быть настолько мал, что расчет становится практически невозможным даже при использовании современных вычислительных машин. [c.61]

Во второй зоне гидродинамическая ситуация отличается от первой зоны отсутствием поступления дисперсного материала по высоте фонтана и свободной боковой гранипей фонтана, соответствующей границе двухфазной турбулентной струи. При этом принималось, что массовые потоки газа и дисперсного материала остаются постоянными по всей высоте фонтана. Система дифференциальных уравнений сохранения импульса и массы частиц и потока газа для зоны 2, соответственно, имеют вид [c.349]