Коэффициент электронной теплоемкости

V. КОЭФФИЦИЕНТ ЭЛЕКТРОННОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ [c.189]

Измерения теплоемкости в области очень низких температур представляют особый интерес в связи с определением коэффициента электронной теплоемкости у и дебаевской температуры 0д. Знать величины у очень важно при интерпретации электронной структуры соединений, химической связи в них и факторов, ответственных за сверхпроводимость обычно на высокотемпературные термодинамические свойства электронная теплоемкость оказывает слабое влияние. Дебаевская температура иногда также используется для оценок энтальпий и энтропий при 298,15 К. Ошибки в [c.103]

Характеристическая температура Дебая вв и коэффициент электронной теплоемкости V для некоторых элементов [31] [c.231]

Зависимость критической температуры перехода в сверхпроводящее состояние от электронной плотности представлена на рис. 1.16. Для многих фаз типа а на основании калориметрических измерений определены характеристические температуры Дебая 0, электронная теплоемкость в состоянии сверхпроводимости Qs и температурный коэффициент электронной теплоемкости у, по которым оказалось возможным приближенно оценить плотность электронных состояний на поверхности Ферми. На основании магнитных измерений определены также значения мольной магнитной восприимчивости этих фаз (табл. 1.8). [c.25]

Данные о коэффициентах электронной теплоемкости у карбидов и нитридов уже приводились в табл. 29 (гл. 4). Были проведены исследования зависимостей у от состава, дефектности и типа кристаллической структуры. Поскольку у пропорционален плотности электронных состояний на уровне Ферми, то его исследования в совокупности с измерениями магнитной восприимчивости, коэффициента Холла и других параметров помогают понять особенности электронной структуры карбидов и нитридов. Именно эти измерения послужили основой при формулировании модели жесткой полосы для электронной зонной структуры тугоплавких карбидов и нитридов, а также предположения о том, что изменения свойств их можно объяснить смещением уровня Ферми при заполнении полос в соответствии с квэ или каким-то иным параметром. [c.189]

На рис. 97 показаны характерные особенности изменения величин V карбидов и нитридов в зависимости от номера группы металла [22]. В сравнении с большинством переходных металлов и сплавов карбиды и нитриды обладают очень малыми значениями коэффициента электронной теплоемкости, что указывает на низкую плотность в них электронных состояний на уровне Ферми. В связи с этим некоторые авторы [23,24] предложили модель, согласно которой в переходных металлах имеются две -подобные подполосы с высокой плотностью состояний и при образовании карбидов и нитридов они расщепляются так, что в интервале энергий между ними возникает полоса проводимости с низкой плотностью состояний. Эта концепция согласуется с результатами измерений коэффициента Холла и магнитной восприимчивости. [c.189]

Рис. 98. Изменение коэффициента электронной теплоемкости (у) с составом для различных карбидов и нитридов (данные табл. 29. гл. 4).

Из анализа литературных данных следует, что ряд свойств системы Pd—Rh —парамагнитная восприимчивость, коэффициент электронной теплоемкости и плотность состояний на уровне Ферми — изменяются по кривой с максимумом в обла сти 4—5 ат. % Rh. В то же время такие характеристики системы, как удельное электросопротивление, сопротивление разрыву, удлинение имеют максимальное значение в области составов сплавов вблизи 30—35% Rh. [c.97]

Температуры Дебая 0, температурные коэффициенты электронной теплоемкости у, значения электронной теплоемкости в состоянии сверхпроводимости s для некоторых х-фаз приведены в табл. 1.14. [c.35]

Изучению каталитической активности компактных сплавов Рд—КЬ по отношению к реакции выделения водорода посвящена работа Хора [8]. Измерения проводились с а-КЬ—Рд—Н и р-КЬ—Рд—Н. Скорость реакции для обеих систем имеет максимум в области 5 ат. % КЬ, причем на р-КЬ—Рд—Н ката.-лизаторе скорость реакции выше, чем на а-КЬ—Рд—И. Сопоставляя полученные результаты с данными по зависимости магнитной босприимчивости и коэффициента электронной теплоемкости сплавов Рд—НЬ от состава сплава, автор делает предположение, что скорость реакции на КЬ—Рд—Н-катодах является функцией плотности состояний энергии на уровне Ферми. Для сплавов, содержащих больше 30 ат. % КЬ, не наблюдается разницы Б скорости процесса для систем а-НЬ—Рд—И и р-КЬ—Рд—Н. Поэтому представляется, что растворимость водорода имеет предел вблизи состава сплава, содержащего 30 ат. % ЕЬ. [c.95]

Магнитная восприимчивост . и коэффициент электронной теплоемкости, полученные Вудвортом, Хором и Престоном [10], [c.95]

Полученная зависимость — количество растворенного водорода на участке а — Р-перехода — состав сплава — аналогична изменению коэффициента электронной теплоемкости и магнитной восприимчивости, энергии Ферми и плотности состояний на уровне Ферми с составом сплава. Все эти величины имеют манснмум в области 4—5 ат. % КЬ. Б этой же области наблю-т [c.102]