Коэффициент давления электронов

При плавлении электрическое сопротивление калия возрастает в 1,45 раза. Температурный коэффициент электрического сопротивления калия при 273 К а=5,81 10- К . С увеличением давления удельное электрическое сопротивление твердого калия значительно уменьшается. При 298 К и давлении 1177 МПа удельное электрическое сопротивление калия составляет 27,5 % от того значения, которое наблюдается при 0,098 МПа. В термопаре калий — платина при температуре горячего спая 173,16К развивается т э д. с. = + 0,780 мВ, а при температуре горячего спая 373,16 =—0,83 мВ. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. е=—15,6 мкВ/К. Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии атах = 0,75 и соответствует ускоряющему напряжению первичных электронов Ер=0,2 кэВ. Постоянная Холла калня при комнатной температуре равна —4,2-10" м /Кл. Магнитная восприимчивость калия х=+0,53-10- при 293 К. [c.44]

Электрические и магнитные. Удельное электрическое сопротивление бария при 78 К р=0,16 мкОм-м, при 298 К р=0,60 мкОм-м. Удельная электрическая проводимость при 78 К а=6,25 МСм/м, при 298 К а= = 1,67 МСм/м. Температурный коэффициент электрического сопротивления при 298 К 0 = 3,6-10-3 К . Изменение удельного электросопротивления при плавлении рпл/ртв= 1,62. Температура перехода в сверхпроводящее состояние Гс=1,ЗК при давлении 5 ГПа, 3,05 К при давлении 8,5—8.8 ГПа и 5,2 К при давлении 14 ГПа. Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии бария атах=0,83 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,400 кэВ. Магнитная восприимчивость бария при 293 К Х= -1-0,15-10 . [c.117]

Для молекул величина х- 0 . Таким образом, р 0,1 р . Зависимость р от давления должна быть линейной. Значения коэффициентов рекомбинации электронов, найденные экспериментально, имеют тот же порядок величины, но их зависимости от давления, энергии и температуры еще недостаточно изучены. [c.175]

Если давление газа в разрядной трубке с самостоятельным тлеющим разрядом уменьшать, то число ионизирующих столкновений на единицу длины для электронов, эмиттированных из катода, будет уменьшаться. Следовательно, уменьшится плотность ионов в разряде. Это, в свою очередь, приведет к уменьшению числа ионов, падающих на катод. Недостаток ионов будет компенсироваться увеличением падения напряжения на катодном темном пространстве (так как это вызовет увеличение коэффициента вторичной электронной эмиссии). [c.412]

На рис. 143 представлены результаты некоторых измерений зависимости скорости дрейфа электронов от напряженности приложенного поля Е и давления Р [29—33]. Влияние температуры на скорость дрейфа электронов [34] характеризуют данные табл. 65. Взаимосвязь скорости дрейфа W и коэффициента диффузии электронов К характеризуют следующие данные [35] . [c.155]

Как видно из (13.11), наиболее резкой особенностью обладает термический коэффициент давления д 1дТ. Учитывая, что при низких температурах основную роль играет электронная часть термического коэффициента давления, имеем для плавной части [c.128]

Так как метод анализа по абсолютным коэффициентам чувствительности требует точного измерения давления в напускной системе, высокой стабильности работы электронных блоков прибора, то для уменьшения ошибок используется относительный метод. [c.265]

В электронных АВМ в качестве зависимых переменных используются напряжения (машинные переменные), тогда как в исследуемом объекте это могут быть концентрации, давления, температуры и т. п. Поэтому необходимо ввести масштабные коэффициенты, связанные с переходом от физических к машин-ным переменным. [c.329]

В табл. 5-5 приведены данные об изменении коэффициентов линейного термического расширения природного графита двух месторождений после их нагрева при 2500 С. Наблюдаемое резкое увеличение анизотропии линейного термического расширения и его абсолютных значений в направлении, параллельном давлению прессования, не определяется только удалением зольных примесей. Электронно-микроскопические исследования тер- [c.246]

Согласно измерениям скорости восстановления кислорода при различных парциальных давлениях О2, порядок реакции по О2 равен единице. Это означает, что в медленной стадии участвуют молекулы, а не атомы кислорода и что поверхностная концентрация (02)адс мала. На ртутном электроде в области pH 2—8 порядок реакции по ионам Н+ равен нулю. Зависимость между потенциалом и логарифмом плотности тока линейна с коэффициентом наклона 2,3-2 ЯТ/Р. В присутствии сильно адсорбирующихся анионов СГ, Вг и Г волна восстановления кислорода смещается в отрицательную сторону. Эти данные можно объяснить, если принять, что медленной стадией является присоединение первого электрона к молекуле О2 [c.356]

Меченые атомы. В химическом отношении изотопы одного и того же элемента почти тождественны. Ответственность за химические свойства несет структура внешних электронных оболочек, а она у изотопов одинакова. Из этого следует постоянство изотопного состава природных элементов, а значит, и постоянство атомных масс элементов. Однако при более точных исследованиях поведения изотопов выяснилось, что различие в изотопных массах все же, хотя и в небольшой степени, сказывается на свойствах (например, на коэффициентах диффузии, константах скорости реакции, давлении пара, плотности и т. п.). Эти небольшие различия — изотопные эффекты — используются в разнообразных методах разделения изотопов. Изотопные эффекты сильнее проявляются у легких элементов, чем у средних и тяжелых. [c.412]

Рентгеновские измерения дают чрезвычайно важную информацию о поведении веществ под давлением. Определение констант кристаллической решетки позволяет судить о структуре сжатого вещества, устанавливать количество фазовых переходов и решать, какой переход имел место фазовый или переход электрона внутри атома . Кроме того, по данным, полученным при рентгеновских измерениях, мол<но рассчитать сжимаемость вещества и коэффициент. термического расширения. При этом исключается внесение ошибок, обусловленных пористостью материала, и необходимость введения поправок на деформацию сосуда высокого давления. [c.388]

Преимущество регистрации отношений интенсивностей пиков состоит в том, что изменения ряда факторов, пропорционально влияющих на все пики (интенсивность электронного пучка, давление в источнике, коэффициент усиления умножителя), не влияют на отношение пиков. При помощи системы выделения ников умножителем удобно регистрировать даже обычный масс-спектр для этого выделяется максимальный пик и по очереди каждый из остальных регистрируется отношение двух сигналов. [c.258]

Температурный коэффициент линейного расширения рутения при 323 К а=9,9М0- К . Удельная электронная теплоемкость Ср "= [3 мДж/(моль-К )]7, молярная энтропия 5 =28,5 Дж/(моль-К) Давление пара р рутения и температура, при которой это давление ст м ц-ливается [c.494]

Поддержание сильноионизованной плазмы с достаточной плотностью связано со значительным энерговкладом, что приводит к техническим трудностям поддержания разряда. Попытки уменьшения энерговклада путём снижения давления не приводят к успеху, так как по мере приближения к бес-столкновительному режиму обычный разряд становится неустойчив [33]. Для поддержания и ускорения такой сильноионизованной плазмы в [34] был предложен пучково-плазменный разряд, в котором плазма в скрещённых полях создаётся независимым способом с помощью электронного пучка. Электронный пучок, проходивший по оси разрядной камеры, приводил при определённых условиях к практически полной ионизации газа. Разряд устойчиво поддерживался в диапазоне давлений вплоть до нескольких единиц на 10 Тор. Коэффициент разделения изотопов неона достигал о = 1,28 [34]. [c.335]

Это уравнение показывает, что отношение ионного тока к электронному пропорционально давлению с коэффициентом пропорциональности К, зависящим только от конструкции и потенциалов на электродах манометра. [c.176]

В табл. 1 сравниваются вероятные ошибки отсчетов высот пиков ири разных значениях регистрирз емого ионного тока и скорости развертки 2300 ников в секунду в интервале масс от 10 до 100. Вероятная ошибка в количестве собираемых ионов умножается на величину [6/(6—1)] /= (б — коэффициент вторичной эмиссии), которая учитывает имеющие место статистические изменения в коэффициенте усиления электронного умножителя [2]. Оценка но приведенной выше чувствительности ири величине 6=2,5 показывает, что парциальное давление аргона около 10 мм рт. ст. может быть измерено с вероятной ошибкой 20%. При таком давлении за каждый период развертки на коллектор попадают 120 ионов с массой 40. [c.268]

Серебро — диамагнитный металл. Его удельная магнитная восприим-ивость отрицательна и составляет при комнатной температуре х = = —0,181-10 . С изменением температуры магнитная восприимчивость практически не изменяется. В жидком состоянии магнитная восприимчивость серебра ничтожно мала при холодной обработке давлением снижается. Работа выхода электронов ср = 4,3 эВ Коэффициент вторичной электронной эмиссии Сттах=1,5 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,800 кэВ [c.74]

Сродство атома гелия к электрону очень мало и составляет 0,08 эВ. Сродство к протону 1,8 эВ. Энергия диссоциации молекулярного иона Не равна 2,24 эВ, подвижность иона Не в газовом разряде максимальна при 200 К и равна 0,0022 м7(В-с) подвижность иона Не+ монотонно падает с температурой максимальное значение порядка 0,0014 м7(В-с) при 50 К. Коэффициент ион-электронной рекомбннацнн в гелии при давлении 133,3 Па и температуре электронов 0,03 эВ равен [c.528]

Сродством к электрону не обладает. Сродство к протону 2,2 эВ. Подвижность иона Ме] в газовом разряде максимальна при 200 К и равна 7,5-10" м /(В-с) подвижность ноиа Ме+ в этих же условиях снижается с повышением температуры от значений порядка 5,7 10 м7(В-с) при 50 К. Коэффициент ион-электронной ришмбинацни в неоне при давлении 2—4 кПа и температуре электронов 0,03 эВ составляет 2 10 Эффективное поперечное сечение захвата тепловых нейтронов для естественного неона равно (32 9) 10- м экспериментально определенное сечение рассеяния для максвелловского спектра нейтронов равно 2,38-10-28 м2. [c.533]

Ср — теплоемкость при постоянном давлении Сг — теплоемкость при постоянном объеме Ср — теплоемкость при температуре Т С — средняя теплоемкость О — коэффициент диффузии В — энергия диссоциации Ео — сродство к электрону 1 — энергия связей данного вида Еп — энергия остальных связей Ес — энергия связи Ежял — энергия индукционного взаимодействия дясп — энергия дисперсного взаимодействия ор — энергия ориентационного взаимодействия — фугитивиость [c.4]

Электротехника, радиотехника и электроника. Редкоземельные металлы находят применение как газопоглотители (геттеры) в вакуумной технике и как эмиттеры. Их соединения весьма перспективны для изготовления катодов в электронных приборах. Используются также в счетно-решающих машинах, телевизионной и авиационной технике и радиотехнике. Особенно перспективны в этом отношении бориды и гексабориды РЗЭ [12]. Марганцевые соединения РЗЭ типа МпЬпОд — хорошие сегнетоэлектрики. Окись неодима применяется в электронных приборах в качестве диэлектрика с малым коэффициентом линейного расширения. Хороший диэлектрик СеОа в смеси с ТЮа- Смесь СеОа со 5гО используется в радиокерамических материалах. Широкое применение нашли соединения РЗЭ как активаторы или как основа для люминофоров в люминесцентных лампах и ртутных лампах высокого давления [19]. Составная часть люминофоров, применяющихся в лампах для освещения,— диспрозий [20]. [c.88]

При низком вакууме углерод испаряется в атмосфере аргона при давлении около 1 Па. Атомы углерода претерпевают многократные соударения и рассеиваются во всех направлениях. Этот метод полезен для получения прочных пленок углерода и для нанесения покрытий на образцы ео сложным рельефом поверхности перед анализом 1В режимах рентгеновского микроанализа, катодолюминесценции и отраженных электронов. Однако в общем случае полезность этого способа для образцов, предназначенных для анализа в РЭМ, сомнительна, в частности, потому, что коэффициент вторичной эмиссии для углерода очень мал. Несомненно, что много1 ратное рассеяние и поверхностная диффузия углерода позволяют с большей эффективностью наносить покрытие на шероховатые образцы, и по этой причине этот метод целесообразно применять в тех случаях, когда нельзя наносить покрытие катодным распылением. [c.197]

ПФО — самозатухающий теплостойкий и механически прочный аморфный полимер с молекулярной массой 30 ООО — 700 ООО, сохраняющий жесткость при температуре до 170°С. Благодаря сравнительно низкому коэффициенту термического расширения и очень малому водопоглощению изделия из ПФО обладают высокой стабильностью размеров. ПФО стоек к воздействию разбавленных кислот и щелочей, растворим в хлорированных и ароматических углеводородах. Перерабатывается в изделия обычными для тер-.мопластов методами литьем под давлением, экструзией и т. д, Из ПФО изготовляют хирургические инструменты, детали для электронного оборудования, изделий электротехнической и автомобильной промышленности, а также химического машиностроения. [c.149]

Если рассматривать пе прямоугольную потенциальнута яму, а параболическую, т. е. воспользоваться моделью электрона-гар-моннческого осциллятора, то легко показать, как ЭКВ снижают активационный барьер (рис. 6.11). Расширение параболы под действием добавочной силы давления означает уменьшение коэффициента упругости для осциллятора. Точка пересечения со второй параболой, отвечающей конечному состоянию ФСК, перемещается и ее ордината, представляющая собой энергию активации, понижается. Можно показать, что для значительного [c.195]

Другая причина дискриминации по массам в приборе с квадрупольным анализатором связана с установкой вторичяого электронного умножителя Первый динод умножителя должен быть хорошо защищен от фотонов и воз бужденных нейтральных частиц образующихся главным образом в ионном источнике при больших давлениях газа и проходящих через фильтр Для этого умножитель смещают в сторону от оси фильтра а ионы направтяют на него высокнм потенциалом первого динода При таком размещении электронного умножителя фоновый сигнал может уменьшиться в 10 раз но одновременно уменьшается коэффициент усиления для ионов с большими массами В слу чае магнитных секторных приборов эти эффекты отсутствуют так как источ ник ионов и детектор не располагаются на прямой линии [c.17]

Проблемы, возникающие при анализе свободных радикалов, обычно те же, что и при анализе любых смесей соединений. Пик, соответствующий массе R[, образующейся из молекулы RiRz, может быть определен путем дополнительного определения масс-спектра чистого RyRz, и вычитание этой величины из общей высоты пика с массой Ri даст высоту пика ионов R , образующихся из свободных радикалов / i. Обычно при анализе смесей снимают предварительно спектры индивидуальных компонентов при известном давлении для получения количественных характеристик. Проведение калибровки чистыми радикалами невозможно, и вместо этого проводят значительно более сложную калибровку, описанную Лоссингом и Тикпером [1261[. Для получения коэффициентов чувствительности метильных радикалов известное количество диметилртути, смешанное с газом-носителем, пропускали через печь и разлагали с образованием метана, этана и метильных радикалов. Парциальное давление метана и этана определяют обычными методами анализа, а парциальное давление метильных радикалов определяют, исходя из 100%-ного углеродного баланса. При энергии электронов 50 эв отношение чувствительностей метильного радикала и метана составляет 0,47 0,07. [c.452]

Вакуум в камере Спектрометра в зависимости от типа прибора составляет от 10т До 10 Па (обычно 10 —10 Па). Необ-. ходимо померкнуть,, что при, исследовании адсорбции на чистых поверхностях мёталлов или при изучении поверхностных электронных состояний необходим вакуум около 10 Па,.поскольку в противном случае поверхность будет загрязнена остаточными газами/Оценки показывают [12], что при вакууме 10 Па молекулы Оа при коэффициенте прилипания к тверд й поверхности, равном 1, покрывают поверхность мономолекулярным. . слоем за 50 мин.. Поскольку это время обратно пропорциональ -но давлению, то при вакууме 10 Па мономолекулярный слой образуется уже за 5 мин что сопоставимо со временем записи спектра. - [c.13]

На основании измерений коэффициентов самодиффузии катионов и равновесного давления кислорода как функций состава железо-кобальтовой и железо-никелевой шпинели, удалось установить степень электронного разупорядочения в ферритах СоРег04 и ШРегО [137] (табл. 18). [c.119]

Измерения показали, что зависимость г от п рь/ро) близка к линейной (рис. 7.4.5). Коэффициент пропорциональности к в зависимости S = к п рь/ро) при низких начальных давлениях (Кг и Хе, р = (1-3) 10 Тор) примерно равен /Jl (зависимость 2, рис. 7.4.5). Однако в основном к > /Jl. С увеличением начального давления р до 1 Тор, величина 1п(рь/ро) в криптоне и ксеноне уменьшается в 10-20 раз, величина же — всего в 2-3 раза. На рис. 7.4.6 представлена зависимость коэффициента обогащения в криптоне от начального давления р. Следует учитывать, что из-за наличия балластных объёмов средняя плотность частиц в разряде всегда ниже той, которая соответствует начальному давлению р (вследствие нагрева газа в разряде и влияния электронного давления). Так при р = 1 Тор (рис. 7.4.6) величины р и ро равны, соответственно, 1,9 и 1,7 Тор. При указанном выше соотношении рабочего и балластных объёмов такое распределение газа означает, что в области разряда находится не более 20% от его первоначального количества. Для сравнения на рисунке показаны штрихом значения е, которые должны были наблюдаться, если бы разделение соответствовало бародиффузии в неионизованном газе г = (1/д) 1п(р /ро). Видно, что разделительный эффект не следует бародиффузионной формуле. В данных экспериментах, как и в работе [4], величина эффекта по существу определялась рассеиваемой в плазме мощностью W. В то же время трудно полностью связывать наблюдаемое разделение изотопов и с термодиффузией, поскольку максимальные значения екг и гхе (3,5%) получены в условиях, когда практически отсутствует вклад от термодиффузии. Оценка этих условий имеется в работе [И]. [c.342]

В самом деле, получение коэффициента диффузии в работе [79] для мембран с < =0,1 м,м в 3-10 раз меньшего по сравнению с коэффициентом диффузии для толстых мембран 0,9 мм), может быть связано с образованием в тонком приповерхностном слое момбран (толщиной 0,9 мм) микро-и макролунок, заполненных молекулярным (газообразным) водородом под большим давлением. Прохождение водорода через эти лунки в более глубоко лежащие слои металла затруднено, так как лунки являются ловушками водорода, поступающего с поляризуемой поверхности водород в виде протонов по достижении внутренней поверхности лунки приобретает электрон, превращаясь в атом, атомы молизуются на границе метал —газ (в лунке). Ю. А. Нехендзи [86], моделируя этот процесс путем электролитического наводороживания полого герметически закрытого стального цилиндра с толщиной стенки 3 мм, получил давление молекулярного водорода во внутренней полости цилиндра, равное 30 МПа (300 атм). Выход водорода из коллекторов возможен только после его диссоциации на атомы. Для этого необходимо, чтобы давление и температура были такими, что количество диссоциированного водорода было выше равновесной концентрации водорода, растворенного в кристаллической решетке стали. Соседние объемы металла, окружающие коллектор, в результате его роста подвергаются деформации сжатия. Эти области деформированного металла и становятся единственными путями диффузии водорода в глубь металла. [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология