Кригер

Соотношение между напряжением сдвига т и скоростью сдвига у для неньютоновских жидкостей обычно определяют в соосноцилиндрических вискозиметрах. Кригер и Марон [И] предложили [c.189]

Кригер и Марон [И] вывели уравнение для скорости сдвига в вискозиметре с вращающимся наружным цилиндром [c.190]

Уравнение Кригера — Циглера [c.437]

Рис. 3.28. Спектры ультрафиолетового поглощения (ио Г уберу, Юингу и Кригеру [28]

Кригер [17] для расчета вязкости газов с полярными молекулами применял уравнение потенциальной энергии, отличающееся от уравнения Леннарда — Джонса (1-29) тем, что в нем учитывалась зависимость вязкости от дипольного момента молекул. Кригер получил формулу, с помощью которой можно определять вязкость полярных газов с достаточной точностью. [c.232]

Во всех ранее обсужденных теориях, относящихся к процессу флокуляции — дефлокуляции, свойства потока рассмотрены в зависимости от образования связей и явлений разрушения или агрегации. Кригер и Догерти (1959) основывали свою интерпретацию на допущении, что в результате концентрационных флуктуаций, вызванных броуновским движением, в какой-то промежуток времени некоторые капли будут разделены расстоянием, меньшнм чем диаметр одной капли. Связи между каплями не устанавливаются. Вместо этого [c.238]

Рпс. 12.14. Модифицирован- Рис. 12.15. Зависимость коэффициента ло-ные функции Бесселя ну- Сового сопротивления от числа при полевого и первого порядка перечном обтекании цилиндра сплошная линия — теория, кружочки — опыты Штальдера, Гудвпна п Кригера [c.168]

На рис. 12.15 изображена рассчитанная по формуле (117) зависимость коэффициента лобового сонротивления цилиндра от числа 5 = С/ст при свободно-молекулярном его обтекании гелием. Для сравнения на этом графике приведены также экспериментальные точки, полученные Штальдером, Гудвином и Кригером ) в аэродинамической трубе. [c.169]

В литературе описан ряд упрощенных установок для проведения серийных измерений . Обычно они предназначены для определения только немногих точек на изотерме адсорбции в области интервала давлений, используемой в теории БЭТ (от р/ро = 0,05 до р1ро = 0,30). Одна из первых таких установок описана Кригером [12]. В этой установке газовая бюретка и манометр представляют единую систему. Можно получить пять точек на изотерме из одной порции введенного газа, если мениски ртути в бюретке подводить к стандартным меткам и для каждого положения измерять соответствующее давление. На рис. 167 изображена схема одной из модификаций установок Кригера [13] с типичной калиброванной жидкостной бюреткой, одновременно служащей левым коленом ртутного Н-образного манометра. Эта установка обладает тем преимуществом, что при ее применении отпадает необходимость устанавливать положения мениска ртути в левом колене манометра на заранее определенных уровнях. [c.357]

Фундаментальная количественная теория устойчивости заряженных коллоидных частиц, так называемая теория ДЛВО, была развита независимо советской [35 ] и датской [3 ] школами. В этих исследованиях предполагалось, что коллоидная устойчивость достигается тогда, когда возникающий при сближении заряженных частиц потенциал отталкивания превышает потенциал присущего частицам притяжения. Электростатическая стабилизация лиофобных коллоидных дисперсий в неводных средах уже обсуждалась в терминах теории ДЛВО ранее [5]. В последние годы при использовании истощающего диализа были получены водные дисперсии коллоидных частиц полимера, практически свободные от примесей электролита [1, 36] и поэтому содержащие только на поверхности частиц ионы и противоионы. Эти латексы высокоустойчивы при всех доступных концентрациях. Действительно, Кригер [37 ] показал, что между значительно удаленными друг от друга частицами в дисперсиях низких концентраций могут возникать дальнодействующие силы отталкивания, значительно превышающие кТ. Ввиду того, что рассматриваемые водные системы являются устойчивыми, вероятно, вследствие простого кулонов-ского отталкивания, возникает вопрос, почему тот же механизм не может привести к стабилизации полимерных дисперсий в органических жидкостях. Однако причина этого положения вещей устанавливается просто. [c.28]

Кригер с сотр. показали, что разжижение при сдвиге происходит с дисперсиями частиц сшитого полистирола (диаметр частиц 0,15—0,43 мкм, коэффициент Эйнштейна 2,64—2,68) в воде 112], бензиловом спирте и л/-крезоле [13]. Вегстаф и Уотерс [14] нашли, что в различных интервалах скоростей сдвига может происходить как разжижение, так и загущение дисперсий полиметилметакрилата в бензине (диаметр частиц 0,04—2 мкм, коэффициент Эйнштейна 2,54—5,0 в зависимости от размера частиц). В этом случае с учетом влияния стабилизирующего барьера получен коэффициент Эйнштейна 2,56, указывающий, что фактически частицы являются сферическими (см. рис. VI. 1). [c.267]

Объяснение наблюдавшегося разжижения при сдвиге для близких к идеальной по устойчивости дисперсий жестких сфер предложено Кригером и Догерти [15]. Известно, что временное образование дублетов, обусловленное сочетанием броуновского дви-же ния и сил сдвига, может вызывать большее рассеяние энергии, чем в случае индивидуальных частиц [4—6]. Поэтому было высказано предположение, что число образующихся дублетов снижается с увеличением скорости сдвига, уменьшая тем самым напряжение сдвига. Показано [12, 16], что, если напряжение сдвига скорректировать на фактор а кТ (где а — радиус частицы), то может быть достигнута суперпозиция кривых в координатах приведенная вязкость — приведенное напряжение сдвига для различных дисперсионных сред и размеров частиц. [c.269]

Иоши и Саксена [16] использовали уравнение (VII-22), заменив в нем сомножитель на вычисленный по уравнению Стоккмайера, видоизмененному Кригером [17], для расчета вязкости газов с полярными молекулами. Во многих случаях было получено хорошее совпадение вычисленных значений с экспериментальными. Однако применявшийся ими метод очень сложен. Несколько позже Саттон [18] предложил другой метод расчета вязкости газов с полярными молекулами. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология