Движение фронта конвекции

В следующем параграфе будет рассмотрено формирование структур при движении фронта конвекции. И хотя такой процесс часто также называют механизмом отбора , мы увидим, что он может порождать структуры с разными окончательными волновыми числами в различных случаях. Более того, даже если рассматривать только случаи вариационной динамики, волновое число структуры, сформировавшейся позади фронта, может отличаться от волновых чисел, реализуемых другими механизмами . Интерпретация этим фактам будет дана в п. 6.5.6. В частности, выяснится, что процесс релаксации валов, принципиально важный для отбора единственного предпочтительного волнового числа, в некоторых случаях выпадает из рассмотрения только лишь вследствие некоторых особенностей математической постановки задачи. [c.158]

Движение фронта конвекции. Движение фронта конвекции, отделяющего сформированную валиковую структуру от области, где жидкость неподвижна, рассматривают как один из механизмов отбора , [c.158]

Движение фронта конвекции, сопровождаемое релаксацией валов. Перейдем теперь к тем исследованиям, в которых выявляется релаксация валов позади фронта. [c.163]

Скорость распространения пламени можно оценить и по результатам киносъемки пламени, перемещающегося в трубках. Однако, как говорилось, газ в трубке при этом приходит в движение, фронт пламени из-за действия свободной конвекции искривляется, кроме того, возникают колебания фронта пламени. Все это затрудняет расчет нормальной скорости пламени. [c.130]

Начальные условия II типа имеют совсем иной вид и соответствуют внесению одного лишь температурного возмущения (рис. 46, o 47, а) такой структуры, что в самом начале эволюции оно генерирует набор ж-валов заданной ширины, занимающий некоторую область конечной протяженности по ж (рис. 46,5 47,6). В дальнейшем, одновременно с движением двух фронтов конвекции, происходит перестройка (релаксация) уже возникших валов. И оказалось, что волновые числа этих валов, какими бы они ни были в начальный момент, стремятся приблизиться к тому самому расчетному f p, которое было получено в численных экспериментах с начальными условиями I типа. Рис. 46, в, и 47, в, иллюстрируют такую перестройку валов. Важная черта этого [c.166]

Сушествует минимум частоты вращения кристалла, при котором возникает вынужденная конвекция. Переход от свободной конвекции к принудительной вызывает изменение конвекционного потока от стенок тигля к кристаллу на обратный поток подъем расплава с более высокой температурой в центральном столбе жидкости к межфазной границе кристалл — расплав и последующее движение охлажденного расплава к стенкам тигля [42]. Повышение температуры в центральной части фронта кристаллизации ведет к подплавлению конуса кристалла с изменением фронта кристаллизации от выпуклой к плоской или вогнутой в соответствии с изменением положения изотерм. [c.210]

Условия сохранения постоянства размеров сечения вытягиваемого профилированного кристалла существенно зависят от тепловых условий. Поэтому другая важная задача, которую необходимо решать при разработке научных основ способа Степанова, — учет теплоотвода вблизи фронта кристаллизации. Здесь наряду с теплопроводностью, излучением и конвекцией необходимо учитывать тепло, как переносимое при движении изделия, так и выделяющееся при кристаллизации. [c.4]

Люке с соавторами [269, 270] изучали движение фронта конвекции в полости с жесткими стенками и аспектным отношением Г = 25 в рамках двумерной задачи путем решения уравнений Буссинеска конечноразностным методом. В расчетах принималось, что Р = 1. Для инициации исследуемого процесса задавался кратковременный нагрев вертикальной стенки. Расчеты выполнялись для диапазона приведенных чисел Рэлея 0,01 < е < 0,2. Волновое число структуры за фронтом, как было найдено, возрастает с и хорошо согласуется с волновым числом тах = с(1 + 0,245б ), при котором, согласно линейной теории, максимален инкремент нарастания возмущения, наложенного на неподвижное состояние [31]. Полученные значения скорости фронта близки к предсказанным в [262, 263]. [c.163]

Анализ имеющихся данных позволил представить возможную схему движения конвективных потоков в ином виде. При выращивании монокристаллов методом ГНК на установках типа СГВК, Протон , Сапфир ширина зоны плавления составляет около Чз длины лодочки. В соответствии с этим конвекция в расплаве на различных стадиях прохождения лодочки через зону плавления, вероятно, имеет характер, подобный изображенному иа рис. 63. Температура у дна лодочки, очевидно, ниже, чем у поверхности, за счет теплоотвода через корыто и волокушу (соответственно фронты плавления и кристаллизации немного наклонены, [c.175]

В начале процесса выращивания кристалла на поверхности расплава наблюдаются конвекционные потоки, направленные от стенок тигля к центральной части, где образуется круглая зона диаметром около 1,0 см с нисходящим потоком расплава (см. рис. 81). Такой тип движения расплава соответствует свободной, т. е. тепловой конвекции. На данной стадии выращивания кристаллов устойчивой формой фронта кристаллизации является выпуклая (коническая). При достижении некоторого критического уровня расплава в тигле характер конвекции резко изменяется. В подкристальной части возникает восходящее движение расплава, характерное для вынужденной конвекции. Свободная конвекция сохраняется по периферии тигля. По мере дальнейшего выращивания кристалла вынужденная конвекция постепенно вытесняет свободную конвекцию до полного исчезновения следов последней. При появлении вынужденной конвекции происходит резкое изменение фронта кристаллизации с выпуклой на менее выпуклую (рис. 82,а) или плоскую (см. рис. 81). При этом про-212 [c.212]

Они применяются при достижении асимптотического режима переноса, когда оправдано осреднение концентрации вещества по мощности пласта или в пределах выделяемых квазигомогенных его элементов. Как правило, такие предпосылки создаются при формировании ореолов растекания (разд. 9.3.2), так что контролирующим процессом является конвекция вдоль линий тока V /- Для того, чтобы определить пространственное положение концентрационного фронта поршневого вытеснения в момент р, необходимо предварительно построить гидродинамическую сетку движения и рассчитать скорость фильтрации вдоль характерных линий тока. Тогда длины пробега меченных частиц вдоль выделенной линии тока находятся посредством суммирования элементарных интервалов путиЛ/у=у,. ДГу/л [c.510]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология