Поле температурное возмущений

Перенос тепла в дисперсных системах происходит в основном не через пятна контактов твердых частиц, а через прослойки газа между частицами и в качестве дискретных элементов выступают не молекулы вещества, а макрочастицы. Поскольку скорость распространения температурных возмущений по газовой фазе обычно примерно на два порядка больше, чем по слою в целом, развитие температурного поля по газу обгоняет развитие температурного поля по частицам. [c.185]

Физическая постановка задачи. Даны однородные тела с коэффициентом теплопроводности к, удельной теплоемкостью с и плотностью р в форме неограниченной пластины (стенки) толщиной 2Я, цилиндра или шара радиуса Я, имеющие равномерную по всему телу начальную температуру То и подвергающиеся внешнему тепловому воздействию, в результате которого устанавливается равномерное по всей поверхности нестационарное изменение температуры по закону функции ф(0- Необходимо найти поле температуры внутри тела. В некоторых случаях тело получает дополнительные температурные возмущения под действием внутренних источников теплоты с локальным распределением мощности qv(i, О- [c.48]

Формула (3,132) позволяет исследовать ряд частных задач при конкретных видах входных функций температурного возмущения ф(Ро) qv i, Fo) == г (Fo). При этом Поля температуры для пластины, цилиндра и шара находятся одной объединенной формулой. Некоторые из них рассмотрим ниже. [c.96]

Пусть операторно-следственная зависимость температуры 7 ( , Ро) от комплекса входных функций температурного возмущения ф1(Ро), ф2(Ро) и ( , Ро) для пластины (т=0), сплошного или полого цилиндра (т=1), шара или сферической оболочки (т=2) записывается как приближенное решение общей краевой задачи нестационарной теплопроводности [c.201]

Разработанный метод позволяет найти стационарные и нестационарные температурные поля в потоках жидкометаллических теплоносителей в трубах и каналах при переменных коэффициентах турбулентности и различных входных функциях внешнего и внутреннего температурного возмущения системы. Теоретические исследования таких задач имеют важное значение в современной теплофизике ядерных реакторов [102]. При эт ом теория аналитической аппроксимации переменных коэффициентов турбулентного потока, развиваемая [c.324]

Пусть компонентами обобщенного вектора Ф являются функции внешнего и внутреннего температурного возмущения, а компонентами вектора д — теплофизические параметры системы (жидкости и стенки трубы). Тогда приближенное поле температуры в потоке жидкости, найденное по разработанному методу, запишется через некоторый функциональный оператор Я в виде [c.368]

Предложенное представление полей температурных напряжений при произвольных входных температурных возмущениях позволяет разработать простой аналитический метод решения обратных задач термоупругих напряжений, связанных с вопросами управления внешним [c.373]

Будем аппроксимировать поля скорости и температурного возмущения, относящиеся к течению несжимаемой жидкости, суммами [c.60]

Итак, полученные новые уравнения (255) и (256) позволяют связать поле температуры с полем скоростей. Остается только подставить в правые части этих уравнений соответствующие выражения для функций температурного возмущения найдя их на основании (232). Разумеется, при этом придется воспользоваться формулами преобразования координат (декартовых в полярные г, г ). Обозначив для краткости все выражение в круглых скобках [c.637]

Точность реализации оптимального режима зависит от внутренних свойств контактного аппарата и характера внешних возмущений, неизбежных на производстве. Внутренние свойства реактора определяются параметрической чувствительностью температурных и концентрационных полей в слое катализатора к внешним воздействиям, устойчивостью стационарных режимов, запасом устойчивости, интенсивностью изменения активности катализатора во времени, наличием различного рода пространственных неоднородностей, динамическими характеристиками и т. п. [c.15]

А. Одномерные системы. Разложение в ряд решений для температурного поля. Нестационарные распределения температуры всегда можно рассматривать как следствия возмущения первоначально стационарного распределения. В общем случае возмущение происходит из-за изменения состояния окружающей среды в определенный момент времени (/= , ). Для удобства примем = 0. Тогда температурное распределение будет полностью определенным для любого времени >0, если известно первоначальное распределение [c.217]

Для п )оцессов с переносом протона наибольшее число результатов получено релаксационными и электрохимическими методами. Последние были широко использованы также для изучения реакций диссоциации комплексных соединений. Суть релаксационных методов состоит в том, что реакцию, скорость которой необходимо изучить, доводят до состояния равновесия, а затем нарушают равновесие за счет какого-либо внешнего параметра, например температуры (метод температурного скачка), давления (метод скачка давления) или наложения сильного электрического поля (метод электрического импульса). Если изменение этих параметров произвести очень резко, то можно при помощи соответствующей аппаратуры следить за тем, как система в течение определенного времени приходит в новое состояние равновесия. Время релаксации системы зависит от скоростей прямой и обратной реакций. Релаксационные методы позволяют изучать реакции с временами полупревращения от 10 з до 1 с. Накладываемое на равновесную систему возмущение может быть однократным или периодическим (ультразвуковые и высокочастотные методы). Отклонение системы от состояния равновесия оказывается небольшим. Так, в методе температурного скачка температуру повышают всего на 2—10 за с за счет раз- [c.90]

Неравновесный процесс происходит с конечной скоростью, обусловленной конечной разностью в давлениях и температурах между системой и внешней средой или большой неравномерностью температурных, концентрационных и иных полей внутри системы. В этом случае исключение внешних воздействий не приводит к прекраш,ению процесса. Первоначальное возмущение, например нагревание, само собой распространяется в глубь системы до тех пор, пока не наступит состоя ние равновесия, например, пока не выравняется температура. Следо вательно, неравновесный процесс является односторонним Работа, совершаемая системой в этом процессе, меньше, чем в равновес ном, так как часть энергии тратится на преодоление различного рода сопротивлений и превращается в бесполезную теплоту. Количество [c.69]

Скорость роста и интенсивность захвата примеси, равномерно поступающей в раствор при растворении шихты, изменяются периодически либо вследствие изменения градиентов концентрации в камере кристаллизации, связанных с неоднородностью температурного поля конвекционных потоков, либо вследствие внешних возмущений. [c.46]

Основное направление научных работ — исследование сверхбыстрых химических реакций разработанными им методами химической релаксационной спектрометрии. С помощью метода температурного скачка исследовал кинетику реакций ионов водорода и гидроксила с кислотно-основными индикаторами в водном растворе. Для изучения быстрых реакций в растворах слабых электролитов предложил метод наложения сильного электрического поля, увеличивающего степень диссоциации электролита. Благодаря применению созданных им методов, использующих периодическое возмущение системы, получены данные об образовании ионных пар и десольватации ионов в водных растворах электролитов, о реакциях переноса протона, о кинетике ассоциации карбоновых кислот в результате образования водородных связей и др. Изучал ферментативный катализ, механизм передачи информации и другие вопросы молекулярной биологии. [c.589]

Совершенно ясно, что наши результаты не согласуются с современными теориями обмена энергией между газовыми молекулами и поверхностью твердого тела. Все эти теории разработаны для случая малых различий температур между газом и твердым вешеством, так что действие соударения следовало бы толковать как возмущение дебаевского спектра твердого вещества [13—15]. В наших экспериментах температурное различие необычно велико и молекулы значительное время пребывают в поле поверхностных сил. Поэтому механизм энергетического обмена следовало бы обсуждать с точки зрения фононной диффузии в различные виды колебаний газовой молекулы. Когда вид колебания, приводящий к десорбции, достаточно сильно возбуждается (очевидно, в равновесии с другими видам колебаний), то происходит десорбция. [c.334]

Максимальная толщина стенки, отделяющей спаи термопар от слоя жидкости, не превышает 0,5 мм. Термоэлектроды термопар проложены в узких боковых каналах медных стержней, плотно входящих в отверстия и прижимающих спаи к стенкам. Такой способ установки термопар уменьшает возмущение температурного поля в месте измерения температур. [c.26]

Опыты показывают, что вдали от мест нагрева изотермы температурного поля принимают форму прямых линий, перпендикулярных к боковым поверхностям выступающей части пуансона, а любое местное возмущение температурного поля, вызванное изменением мощности нагревателя, не распространяется на удаленные точки поля. [c.11]

Отсюда видно, что местные тепловые возмущения оказывают сильное влияние только на местное изменение температурного поля. В данном случае причиной искажения поля является крепежное приспособление, которое как бы задерживает разогрев пресс- [c.12]

Для того чтобы обойти эти трудности, предложим один из возможных вариантов экспериментально-теоретического метода исследования сопряженного теплообмена, суть которого состоит в следующем. Предположим, что при конкретном заданном тепловом возмущении ф(Х) экспериментально найдено изменение температуры Ф1(Х) на внутренней поверхности трубы. Если температурный режим во входе в трубу непрерывен, то перераспределение температуры в потоке жидкости будет обусловлено только неравномерностью температуры ф1( ) на внутренней поверхности трубы. Таким образом, при заданном распределении температуры на внутренней поверхности трубы поле температуры в потоке жидкости находится как решение обобщенной задачи Гретца — Нуссельта при переменных граничных условиях первого рода в виде [c.371]

Если предположить, что профиль скоростей возмущен изменяющимся температурным полем, то уравнение переноса следует решать совместно с динамическим уравнением для этого течения, а именно [c.38]

Использование линейных градиентных законов при описании процессов переноса теплоты и массы приводит к парадоксу бесконечной скорости распространения возмущений концентрационных и температурных полей. Из градиентных законов Фурье [c.7]

Термочувствительные жидкокристаллические покрытия находят все более широкое применение для панорамной визуализации температурных полей не только в трубных, но и в летных испытаниях. Тонкий слой покрытия на поверхности модели практически не вносит возмущений в пограничный слой, а высокая чувствительность ЖК позволяет фиксировать малые градиенты температур. В аэродинамических испытаниях жидкие кристаллы подвергаются воздействию не только температурных изменений, но и механического сдвига, на который они также реагируют. Поэтому для измерения полей температур более предпочтительны кристаллы, закапсулированные в полимер. [c.45]

Другое важное влияние на долгопериодные движения оказывает инфракрасное излучение, которое способствует сохранению температурного поля в радиационном равновесии и тем самым устраняет возмущение. Удобное приближение для этого процесса в терминах ньютоновского коэффициента охлаждения а получается заменой члена oT /ot в уравнении для возмущения температуры Г на [c.369]

До настоящего времени никому еш,е не удалось проделать аналогичный вывод непосредственно для составляющих и и V. Поэтому ограничимся лишь исследованием скоростей в возмущенном муссонном поле, исходя из заданного температурного поля, меняющегося во времени по закону, найденному Шулейкиным, в соответствии с формулой (232). [c.636]

Простейшая модель такого рода, описывающая двумерную (валиковую) конвекцию тремя переменными, известна как модель Лоренца. Две из этих переменных — амплитуда поля скоростей, соответствующего системе валов, и амплитуда поля температурного возмущения с тем же пространственным периодом. Третья переменная — амплитуда гармоники температуры, которая является второй в разложении вертикальной зависимости и нулевой в разложении горизонтальной зависимости. Она описывает, таким образом, однородное по горизонтали температурное возмущение, ответственное за возникновение температурных пофаничных слоев вблизи горизонтальных границ слоя. Численное исследопапис этой системы позволило Лоренцу [132] впервые обнаружить странный аттрактор в ее фазовом пространстве и явление динамического хаоса и открыть тем самым новую эпоху в исследовании динамических систем. Аналогичные системы, содержащие большее число амплитудных переменных — например, систему, рассмотренную в [13]] — иногда называют обобщеииьши моделями Лоренца. [c.81]

Проведены обширные экспериментальное и теоретическое исследования естественноконвективного пограничного слоя, возникающего вблизи плоской вертикальной поверхности при постоянном тепловом потоке на ней [5]. В экспериментах (при проведении их для определения температурного поля применялся интерферометр Маха — Цандера) исследовались как поглощающие, так и непоглощающие среды, а именно аммиак, аргон и воздух. Результаты анализа с помощью метода возмущений в общем соответствуют экспериментальным данным. Наличие реа- [c.487]

Рассмотрим процесс испарения при сушке в аппаратах, ц которых имеет место одновременно и испарение, и. конденсация пара. Испарение при сушке (выделение паров влаги, содержащейся в твердом теле,, омываемом потоком нагретых газов) существенно отличается от процессов испарения со свободной поверхности при большой скорости движения жидкости. Если для кипения в условиях вынужденного движения характерна конкуренция двух сильных эффектов (парообразования и движения), то испарение при сушке надо рассматривать как результат двух малоинтенсйвных процессов. Тепловое напряжение при сушке, как правило, весьма незначительно. Вместе с тем, и возмущение, вносимое выделяющимся паром, может лишь слабо повлиять на характер взаимодействия тела с потоком. По существу это влияние сводится к изменению условий в непосредственной близости от поверхности. Выделяющийся пар, проходя через пограничный слой, вызывает изменение температурного и скоростного поля. В связи с этим, изменяется и характер-процесса испарения и, стало быть, сушки вообще. [c.178]

Поскольку температурное уширение не может объяснить ширину несвязанных валентных полос (полуширина несвязанной рамановской полосы увеличивается только на 6 см в температурном интервале от 27 до 65° С), следует, согласно Уэллу и Гор-пигу, что источником ширины несвязанных полос является структурная неупорядоченность жидкой воды. Распределение расстояний кислород—кислород между ближайшими соседними молекулами в жидкости приводит к распределению возмущенных потенциалов типа потенциала статического поля U, . в уравнении (3.15)] на группах О—Н и О—D и, следовательно, к распределению их валентных частот. Несвязанные валентные полосы жидкой воды шире, чем соответствующие полосы льда I, так как [c.239]

Недавно O.A. Королюк с коллегами [166] впервые провели экспериментальные исследования изотопического эффекта в теплопроводности кристаллов водорода. Были проведены измерения влияния примесей ортодейтерия на теплопроводность твёрдого параводорода в области температур от 1,8 до 9 К. Молекулы таких спин-ядерных модификаций водорода находятся в основном ротационном состоянии с моментом J = О, что обеспечивает взаимодействие между молекулами в растворе посредством сил центрального типа и это существенно упрощает ситуацию. Анализ температурных зависимостей теплопроводности для концентраций нримесей от 0,01% до 1% показал, что добавочное рассеяние фононов полем возмущений вокруг изотопической примеси оказывается весьма значительным — оно увеличивает полное изотопическое рассеяние по сравнению с чисто масс-флуктуационным приблизительно в 1,64 раза. Такое усиление сравнимо с усилением в твёрдых растворах гелия, хотя меньше примерно раза в два, но больше, чем соответствующий эффект в твёрдом неоне. [c.82]

Тепловые потоки вдоль оси а определяют ход фазового превращения в области 2, которое, в свою очередь, влияет на перераспределение температур в этой области. Такое взаимное влияние и обусловливает нелинейность уравнения (3.1), которая существенно усложняет решение задачи. Если вспомнить, что вся схема нашего решения относится к начальному периоду процесса, когда идет только объемная кристаллизация, то ясно, что возникающая нелинейность задачи является малым возмущением температурного поля, обусловленного тепловым потоком через поверхность а = 0. Указанное обстоятельство позволяет решать задачу методом последовательных приближений. Задача в нулевом приближении формулируется следующим образом аГо1 . дТог д То2 [c.228]

Уравнение аналогично уравнению (1.23). Исследования показали, что при напорном движении жидкости в любом канале толщина гранич-ного слоя приближенно Б = 0,18Л, т.е. чем меньше расстояние между стенками, тем тоньше пограничный слой. Даже при наличии значительных возмущений эпюра скоростей в пограничном слое близка к пря-мо1 , поэтому переход тепла через пограничный слой происходит в основном путем теплопроводности и, естественно, что количество передаваемого тепла пропорционально 8/А. Кроме того, из рис.1.9 видно, что поле скоростей по сечению канала имеет вид параболы, поэтому в турбулентном ядре потока не происходит мгновенного нагревания жидкости, и помимо переноса тепла за счет турбулентного перемешивания существует сопутствувщий процесс перехода тепла путем теплопроводности. Видимо, эти два фактора и определяют эффект теплообмена в тонком текущем слое. Разумеется, что эффект теплообмена может быть установлен только при одних температурных условиях и одной скоро -сти движения жидкости. Этот эффект легко установить, пользуясь уравнениями (Ш.17) и (111.19). Однако есть второй фактор, способствующий теплообмену в тонком слое. Из уравнения (Ш.17) видно, что чем меньше расстояние между стенками Л, тем короче длина канала,меньше поворотов и меньше гидравлические потери. Из уравнения (111.26) ясно, что основная ча сть напора расходуется на преодоление местных сопротивлений. Для трубы / = а ти зк =, следовательно,потеря напора по длине канала не зависит от расстояния между стенками. Но чем меньше Л, тем короче канал и меньше поворотов, меньше общая потеря напора. Этот вывод относится, только к поточным теплообменникам, в которых длина канала зависит от температурных условий. Толщина пограничного слоя зависит от / ъ ш. Эти два параметра и определяют размеры поточного теплообменника, что наглядно показано на рис.Ш.10. На нем приведены четыре расчетных варианта, отмеченных цифрами I, 2, 3, 4. Результаты расчета приведены в табл.1. [c.67]

Ион имеет основное состояние Яб/а. Первое возбужденное состояние Я7/2 лежит приблизительно на 1500° К выще. Офер и др. [39] вычислили, используя теорию возмущений первого порядка, зависимость и Xj для в магнитных соединениях самария, учитывая при этом создаваемые обменным взаимодействием примеси первого возбужденного состояния к основному. Расчеты показывают, что температурные зависимости Н и и значительно различаются. При температуре Т == 5 v2 24/ (которая не зависит от Яехсь) H-s меняет знак. Для подобной точки перехода не ожидается. Точные расчеты, включающие диагонализацию полной матрицы, соответствующей уровням Яб/2 и Я /2, указывают, что Яец (Т) и (Т) для иона очень чувствительны к параметрам внутрикристаллических полей. [c.354]

Изучая комплексы тетрацианхинодиметана (ТЦХМ) с различными аминами, Честнат, Фостер и Филлипс [28] приписали наблюдаемый парамагнитный резонанс переходу в триплетное состояние. Температурная зависимость интенсивности сигнала хорошо согласуется с температурной зависимостью, рассчитанной для триплетного состояния. Более того, они нашли обязательное в таком случае расщепление нулевого поля [67] при низких температурах, а также обнаружили сигнал при вдвое меньшем значении поля, вызванный дипольным возмущением запрещенного перехода Ат= +2 [168]. Эти результаты, по-видимому, окончательно доказывают определенный вклад триплетного состояния, по крайней мере в этих комплексах. [c.49]

Немецкий физикохимик. Р. в Бохуме. Окончил Гёттингенский ун-т (1951). В 1951 —1953 работал там же, с 1953 — в Ин-те физ. химии Макса Планка в Гёттингене (с 1964 директор). Осн. направление работ — исследование сверхбыстрых хим. р-ций разработанными им методами хим. релаксационной спектрометрии. С помощью метода температурного скачка исследовал кинетику р-ций ионов водорода и гидроксила с кислотно-основными индикаторами в водном р-ре. Для изучения быстрых р-ций в р-рах слабых электролитов предложил метод наложения сильного электрического поля, увеличивающего степень диссоциации электролита. Благодаря применению созданных им методов, использующих периодическое возмущение системы, получены данные об образовании ионных пар и десольватации ионов в водных р-рах электролитов, о р-циях переноса протона, о кинетике ассоциации карбоновых к-т в результате образования водородных связей и др. Изучал ферментативный катализ, механизм передачи информации и др. вопросы молекулярной биологии. Нобелевская премия (1967, совм. с Р. Дж. Р. Норришем и Дж. Портером). [c.518]

Надо отметить, что везде перестройка барического и температурного полей тут происходит с подобным запаздыванием после вторжения заряженных частиц солнечного происхождения. Местами резкая перестройка наступает быстрей например, в работе [64] Л. А. Вительс показал, что на другой же день после магнитной бури резко возрастает так называемый индекс Атлантической циркуляции, т. е. сумма средней глубины Исландской депрессии и средней мощности Азорского антициклона — от 7,5 мбар он скачком доходит до 8,9 мбар. Тот же автор установил [62] очень важное свойство космических вторжений им обнаружено, что они способствуют возникновению и обострению термобарических сейш, описанных в 15—19 гл. V. В сущности даже и рис. 677, г, заимствованный у Б. Дюлла и Г. Дюлла, напоминает характерную схему расположения пучностей и узловых линий на картах И. Сандстрема и на теоретической схеме В. В. Шулейкина (рис. 369). Это свойство корпускулярных вторжений должно играть важную роль при сменах погоды за счет развития термобарических сейш. Действительно, хотя при опытах Н. Л. Бызовой (см. гл. V, 20) в потоках тепловой конвекции могли возникать не только вынужденные колебания, но и автоколебания,— в природных условиях, по всей вероятности, для развития сейш в системе Атлантика Европа необходимы импульсы внешнего происхождения. Именно такие импульсы атмосфера получает во время возмущений космического происхождения. [c.1039]

Р. В. Смирнов. О связи колебаний в температурном поле тропосферы береговых районов Черного моря с геомагнитными возмущениями.— Труды Морск. гидрофиз. ин-та АН УССР, 1966, 37, 169. [c.1068]

Принцип местного влияния. При исследовании температурных полей системы тел необходимо учитывать условия теплообмена на границах тел. Из-за большого количества таких границ задача на-Столыю усложняется, что анализ температурного поля может стать нецелесообразным. Однако возможен более простой способ исследования температурного поля сложной системы тел, основанный на использовании следующей закономерности (принцип местного влияния) любое местное возмущение температурного поля является локальным, т. е. не распространяется на удаленные участки поля. [c.155]

Иногда возмущение температурного поля может быть связано с неоднородностью материалов, составляющих систему. Например, собранный из многих микромодулей узел (см. рис. 1.1,6) состоит из различных материалов, теплопроводности которых могут отличаться на несколько порядков (медные провода и воздух имеют отношение ЯмДв=2 10 ). На границе различных материалов резко изменяется градиент температуры, но на достаточном расстоянии от неоднородностей последние практически не влияют на характер температурного поля. [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология