Лучистый теплообмен параллельных поверхностей

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ [c.98]

Рис. 5.5. Эффективный лучистый теплообмен параллельных серых поверхностей.

Фиг. 56. Лучистый теплообмен между двумя параллельными поверхностями в случае, изображенном на фигуре. Кривые а показывают количество тепла, излучаемого поверхностью dfl на прямоугольную плоскость F . Поверхность р2 параллельна поверхности dfl. Вершина поверхности р2 лежит на перпендикуляре к плоскости йр.

Рис. 6-2. Лучистый теплообмен между телами с параллельными, близко расположенными поверхностями.

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Если тела, обменивающиеся лучистым теплом, не абсолютно черные, задача усложняется, так как часть лучей отражается от поверхностей. Некоторая часть лучистого тепла много раз отражается от одной поверхности к другой, пока не поглощается полностью. Влияние этого явления на теплообмен лучше всего изучать на двух параллельных поверхностях, расстояние между которыми мало по сравнению с их размерами, так что практически все тепловые лучи одной поверхности падают на другую. Таким образом, угловой коэффициент каждой из поверхностей равен единице. Сначала рассмотрим монохроматическое излучение. На рис. 14-8 показан путь теплового [c.491]

Рис. 14-8. Лучистый теплообмен между двумя параллельными поверхностями.

Теплообмен при излучении. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными поверхностями, расположенными так, что излучение одной из них обязательно попадает на другую без потерь (рис. 11-5). Допустим, что одна поверхность - абсолютно черная, ее температура Т , другая - серая, ее температура Т, а поглощательная способность А, причем Т > Tq. Баланс лучистого теплообмена между поверхностями определится уравнением [c.274]

В химической технологии лучистый теплообмен наиболее часто встречается в следующих случаях когда более нагретое тело заключено внутри другого (например, нагретый аппарат находится внутри помещения) излучающие поверхности расположены параллельно два излучающих тела произвольно расположены в пространстве. [c.275]

Лучистый теплообмен происходит между параллельными поверхностями двух пластин из прокатанной латуни. Когда между пластинами поставили экраны с коэффициентом теплового излучения 0,04, результирующий лучистый тепловой поток уменьшился в 17,33 раза. Определить количество поставленных экранов, считая, что температуры поверхностей пластин после установки экранов остаются неизменными. [c.78]

Лучистый теплообмен уменьшается, если между излучающими поверхностями параллельно им поместить теплоизолированные экраны. Влияние экранов можно точно показать с по-мощью матричной алгебры [3]. Однако мы ограничимся для простоты частным случаем двух параллельных плоскостей, между которыми расположено [c.173]

Точки на кривых соответствуют такой толщине вакуумло-порошковой изоляции (с различными к) между параллельными стенкам . теплоподвод при которой равен лучистому теплообмену между поверхностями с указанной на оси средней гармонической степенью черноты. [c.357]

Располагая поверхности охлаждения в непосредственной близости к объектам хранения или замораживания и охлаждения, можно долю лучистого теплообмена в общем количестве передаваемого тепла довести до 30—50%, что существенно снижает естественные потери продукта при холодильной обработке. Лучистый теплообмен не вызывает потерь, например мяса в полутушах, при замораживании, так как не связан с переносом массы вещества, что резко повышает экономическую эффективность камер с лучистыми, или, как часто говорят, радиационнь , теплообменом. Количество тепла, передаваемое от одной плоской поверхности к другой, ей параллельной, через 1 м , определяется следующим выражением [c.27]

Лучистый теплообмен зависит от расположения одного тела относительно дру-Г010. При теплообмене между двумя плоскими параллельными поверхностями [c.116]

Вывод этого уравнения довольно сложен в отношении деталей вывода мы отсылаем читателя к работе Хоттела. Уравнение (28. 30) легко применить к ряду простых, но практически важных систем. Для случая, когда небольшое тело 1 находится внутри полого тела большего объема 2, например, трубы в помещении, = 1, а -р = 0. Поэтому Ф12 = 81. Когда лучистый теплообмен происходит между двумя большими параллельными плоскостями, суммарный угловой коэффициент Ф13 равен единице, а поверхности равны, поэтому [c.398]

При получении формулы для скорости испарения йЯо/йх предпола- галось, что теплота через зазор между сфероидом и стенкой передается исключительно теплопроводностью, так что тепловой поток определяется теплопроводностью пара и размером зазора. Произведем простую оценку доли радиационной составляющей, которая может, иметь значение при высокой температуре охлаждаемой поверхности. Предполагается, что теплообмен излучением осуществляется независимо от других видов переноса теплоты излучающая система представляет собой две параллельные черные поверхности с температурами Тс я соответственно. Независимость лучистого потока определяется выражением [c.70]

Наряйу с рассмотренными видами переноса энергии существует перенос энергии электромагнитными волнами. При этом предполагается, что поглощение лучистой энергии приводит к изменению теплового состояния тела, точно так же как и излучение определяется тепловым состоянием (температурой) тела. Если среда, разделяющая поверхности с различной температурой, прозрачна для теплового излучения, то радиационный и конвективный теплообмен происходят параллельно независимо один от другого. Результирующие потоки лучистой энергии определяются в зтом случае только геометрией системы, температурой и радиационными свойствами поверхностей тел. [c.180]

Изложение теории лучистого теплообмена между любыми двумя поверхностями, образующими замкнутую систему, связано с рассмотрением двух вопросов 1) в какой степени одна поверхность видит другую и 2) каковы их испускательные и поглощательные характеристики. Единственный случай, когда первый из этих вопросов может не рассматриваться (вследствие того, что одна поверхность полностью видит другую) — это теплообмен между двумя бесконечными параллельными плоскостями. Рассмотрим серую плоскость I, поверхность Л] которой со степенью черноты и поглощательной способностью еь расположена против серой поверхности Лг, степень черноты и поглощательная способность которой равны ег- В единицу времени с единицы площади плоскость 1 излучает 810X1 тепла из этого тепла часть 8г поглощается плоскостью 2, а часть (1—82)81 отражается обратно на плоскость Л1 и поглощается ею и т. д. Результирующее излучение, поглощенное плоскостью Лг, выражается бесконечным геометрическим рядом [c.94]