Перенос тепла стефановским потоком

ПЕРЕНОС ТЕПЛА СТЕФАНОВСКИМ ПОТОКОМ [c.151]

При постоянных теплоемкостях переход от уравнения (111,21) к (III, 21а) можно произвести с помощью закона Кирхгоффа. Таким образом, учет переноса тепла стефановским потоком тождествен с учетом зависимости теплового эффекта реакции от температуры. Уравнение (III, 21) определяет распределение температур в пограничном слое с учетом стефановского потока. [c.153]

Этот результат показывает, что вблизи температуры кипения перенос тепла стефановским потоком мало существен. Как видно из изложенного, при температурах газа, низких в сравнении с температурой кипения, процесс испарения лимитируется диффузией, при высоких — теплопередачей. [c.165]

В этом случае перенос тепла стефановским потоком отсутствует и по закону Кирхгоффа Q не зависит от Т. [c.154]

Все результаты, относящиеся к переносу тепла стефановским потоком, не зависят от закона диффузии и остаются справедливыми и в случае многокомпонентной диффузии. Учитывая закон Кирхгоффа, можно записать формулу (III, 24) в виде [c.154]

В наших исследованиях за основу взята математическая модель работы [162], которая расширена учетом двух важных процессов переноса. Во-первых,-это перенос массы в порах зерна катализатора стефановским потоком и влияние этого потока на изменение скорости подачи газового потока во-вторых, перенос тепла по слою катализатора за счет теплопроводности. Тогда математическое описание процесса выжига кокса в слое катализатора включает в себя уравнения (4 ) для поверхностных комплексов б, (4.11) для массы кокса на катализаторе дс и объемных компонентов 2, а также уравнения (4.13) для зерна катализатора с видоизмененным граничным условием при г = Кз, учитывающим теплопроводность слою [c.84]

Ранее нами предполагалось, что процессы переноса тепла и массы практически не сказываются на гидродинамике потока. Однако в ряде химико-технологических процессов интенсивный тепло-и массообмен существенно искажает гидродинамическую обстановку вблизи частицы. Это может быть вызвано несколькими причинами. Так, вследствие больших перепадов температур и концентраций значительно изменяются физические свойства среды, например плотность, вязкость, поверхностное натяжение. Однако даже при неизменных физико-химических свойствах массообмен между частицей и сплошной средой может сопровождаться возникновением особого конвективного течения, направленного по нормали к поверхности, — стефановским потоком [88]. Стефановский поток играет важную роль в процессах испарения, конденсации, горения, гетерогенного реагирования и других. [c.97]

Приведенная здесь теория применима лишь при сравнительно небольших значениях разности Та,— То. В практически весьма важном случае испарения капель горючего при его сгорании, где Та,— То достигает многих сотен градусов, явление сильно усложняется. Стефановский поток от капли достигает большой скорости и значительно снижает передачу тепла каплям за счет теплопроводности среды. При очень больших градиентах концентрации и температуры диффузия и перенос тепла заметно влияют друг на друга в частности, возникает термодиффузия, которой мы до сих пор пренебрегали. Коэффициенты диффузии и теплопроводности изменяются по мере удаления от капли в несколько раз и распределение концентраций и температур весьма сильно отличается от распределения максвелловской теории. Таким образом, этот случай требует специального детального анализа, который до сего времени еще не выполнен. [c.26]

Подробный анализ процесса, включающий стефановский поток [2, 30] и учет взаимодействия поперечного потока пара с продольным потоком парогазовой смеси, оказывается сложным. Из исходных дифференциальных уравнений переноса количества движения, энергии и массы пара и соответствующих условий однозначности получены критериальные соотношения, которые должны определять интенсивность процессов тепло- и массообмена при конденсации пара из движущейся парогазовой смеси [c.88]

При больших температурных перепадах (9 = С1(Г1 — Гз)//> 1) сказывается влияние радиального потока испаряющегося пара (называемого иногда стефановским потоком) на конвективный перенос тепла. Тогда в выражении для ] в соответствии с (2,9.8) вместо 9 следует подставить 1п (1 + 0). [c.409]

Уравнения (3.10) и (3.11) написаны для одного компонента и единственной реакции в предположении равнодоступности всей поверхности. Для сложных смесей могут оказаться существенными процессы переноса тепла и вещества стефановским потоком, термодиффузией, диффузионной теплопроводностью. Неравнодо-стунность наружной поверхности зерен катализатора в неподвижном слое связана с тем, что основной поток газа проходит в виде струй, омывая часть наружной поверхности зерен катализатора. Вблизи точек контакта зерен образуются карманы>>, непроточные области, вихревые зоны. Тепло- и Д1ассообмен между поверхностью и потоком в проточной части и в непроточной области, вообще говоря, различен. Но при скоростях потока порядка 0,5 нм /с можно считать поверхность зерна равнодоступной, характеризуемой одним коэффициентом обмена. [c.156]