Температуры детонации

Так как получающаяся из общих законов сохранения формула (43.3) для скорости ударной волпы содержит только величины, характеризующие начальное и конечное состояния газа, эта формула, очевидно, сохранится и в том случае, когда ударная волна сопровождается распространяющейся с той же скоростью волной горения. Другими словами, формула, выражающая скорость детонационной волпы, должна быть аналогична формуле (43.3). Различие обеих формул состоит лишь в том, что в ударной волне конечное состояние газа определяется величинами р и v, отвечающими получающейся из уравнения (43.8) температуре Т, в то время как в детонационной волне конечное состояние газа, являющееся состоянием продуктов горения, определяется величинами р и, отвечающими максимальной температуре детонационной волны (температуре детонации) Г, получающейся из уравнения (43.9). Таким образом, скорость детонации определяется посредством уравнения [c.638]

Нуждаются в пояснении следующие две особенности диаграмм, приведенных на рис. 204. Одна из этих особенностей проявляется в наличии максимума температуры в детонационной волне, т. е. в существовании участка детонационной волны, температура которого оказывается выше температуры сгоревших газов Т (температуры детонации). Достижение максимума температуры до завершения реакции объясняется тем, что сопровождающее выделение последних порций тепла сильное расширение газа приводит к некоторому понижению температуры (на 100—200°). [c.645]

Из табл. 35 далее видна высокая степень диссоциации газов в детонационной волне, откуда следует необходимость учета этого эффекта нри вычис.пениях скорости детонации, на что также было указано выше. Согласно табл. 35, различие скоростей и температур детонации при экви- [c.508]

Так как взрыв в бомбе все же происходит без выделения работы и равновесие в охлажденном состоянии не соответствует таковому при температуре взрыва, то из уравнения для водяного газа, приняв константу равновесия К = (для предполагаемой температуры детонации), определяем величину ж [c.142]

В табл. 35 обращают на себя внимание также высокие значения максимальной температуры детонации Гр, значительно превышающие максимальные температуры нормального горения. Так, для стехиометрической смеси 2На Ц- О2 величина составляет 3583° К, в то время как максимальная температура нормального пламени в смеси того же состава, по вычислениям Гейдона и Вольфгарда [827], равна 3083° К, т. е. на 500° ниже (измерения температуры пламени по методу обращения линий натрия в этом случае дают 2760° К). Особенно велико различие максимальной температуры в детонационной волне и максимальной температуры пламени при нормальном горении в случае смеси 2Na -Ь О . В этом случае температура детонации, по оценке Михельсона и Зельдовича (см. [117]), превышает 6000° К, а температура нормального горения, по вычислениям Гейдона и Вольфгарда [827], составляет 4850° К. Как уже указывалось выше, причиной более Сильного разогрева газа в детонационной волне является сжатие газа потоком отходящих горячих газов. [c.508]

Нуждаются в пояснении следующие две особенности диаграмм, приведенных на рис. 150. Одна из этих особенностей проявляется в наличии максимума температуры в детонационной ролне, т. е. в существовании участка детонационной волны, температура которого оказывается выше температуры сгоравших газов Т (температуры детонации). Достижение максимума температуры до завершения реакции объясняется тем, что сильное [c.511]

Температуры детонации. Каждый раз, когда при использовании гидродинамической теории применяется уравненпе состояния для продуктов детонации, возникает необходимость в вычислении температуры детонации. Практические трудности такого рода расчетов связаны с необходимостью определения состава газов, образующихся после окончания процесса детонации. Для оценки состава продуктов реакции во фронте ударной волны были предложены как эмпирические формулы, так и более точные методы расчета, в которых изменение температуры и давления вычисляется на основании условий равновесия системы [18, 48]. Экспериментальное оиределение состава продуктов детонации осуществлялось путем анализа газов, образующихся после детонации в свинцовом блоке, заключенном в герметичной бомбе [70]. Полученные таким способом результаты не могут быть непосредственно отнесены (ср. Хайд и Шмидт [30]) к зоне, прилегающей вплотную к детонационной волне, поскольку различные равновесные состояния для СО, СОа, Нз, НзО и т. д. соответствуют лшпь условиям замораживания , возникающим после завершения интепсивного расширения газов. [c.485]

В литературе приводятся описания немногочисленных опытов, в которых путем спектроскопического анализа вспышки от детонационного заряда удалось непосредственно определить температуры в детонационной волне [45, 1] (ср. сданными Фокса, приведоииыми Куком [18]). Согласно Мюрауру и Мишель-Леви [55], с этим методом связаны определенные трудности, сущность которых заключается в том, что источником наиболее интенсивного излучения, наблюдаемого в момент детонации, являются не продукты реакции, а присоединенная ударная волна. Ввиду этого Мюраур и Мишель-Леви считают невозможным прямое определение температуры детонации спектроскопическими методами. [c.485]

ВЫСОКИХ давлениях. Кук обратил внимание на то, что из всех параметров, характеризующих детонацию в конденсированных системах, только температура детонации позволяет судить о точности применяемых на практике уравнений состояния. Величины других нараметров не зависят от вида уравнения состояния. Результаты снектросконических измерений температур детонации не являются еще достаточно надежными, чтобы по ним можно было в настоящее время судить о точности того или иного уравнения состояния [18]. [c.489]

Не удалось достичь удовлетворительной точности и в измерении температур детонации. В некотором смысле сама эта проблема носит академический характер. Это связано с невозможностью дать такое определение понятию детонационная температура , при котором последняя выступала бы в роли единственного параметра, характе])изующего статистическое распределение энергйи между различными степенями свободы в данной системе, так как время релаксации для такого распределения соизмеримо с интервалом времени т [64, 3]. Температура , вероятно, дает лишь точное описание распределения поступательной энергии на всех ступенях процесса. [c.506]

Плазиа - это газообразное вещество, полностью или частично ионизированное под воздействием температуры, детонации, электрического или высокочастотного разряда, фотоионизации и Ц -излучения Плазма обладает хорошей электрической проводимостью, ярко светится и подвержена влиянию электрических и магнитных сил. Необходимым условием существования плазмы является ее квазинейтральность, то есть она не должна содержать заметного избытка зарядов одного знака. [c.4]

Но диссоциация не является единственным фактором у1мень- иения количества теплоты. Предполагают, что образуются термически слабо эффективные и кроме того эндотермические промежуточные соединения, которые при очень высоких температурах всегда более постоянны. Так например озон и перекись водорода обнаруживаются при взрыве гремучего газа как постоянные спутники воды. В результате всего этого давление взрыва и температура взрыва относительно уменьшаются тем сильнее, чем выше температура детонации вообще, т. е. чем больше в момент последнего повышения температуры число процессов образования новых соединений и явлений диссоциации, [c.119]

Смотреть страницы где упоминается термин Температуры детонации: [c.509] [c.505] [c.509] [c.509] [c.642] [c.642] [c.642] [c.643] [c.644] [c.647] [c.369] [c.674] [c.458] [c.509] [c.495] [c.496] [c.497] [c.505] [c.509] [c.509] [c.4] [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология