Приложение (.Дополнительные вычисления

ПРИЛОЖЕНИЕ I ДОПОЛНИТЕЛЬНЫЕ ВЫЧИСЛЕНИЯ [c.256]

В разд. 10.8 будет приведено общее выражение для локальных, потенциалов, которое иллюстрируется несколькими примерами в гл. 12. В связи с этим, необходимо подчеркнуть, что в практических целях локальный потенциал можно использовать и в обычных вариационных методах, независимо от его физической интерпретации, например на основе формулы Эйнштейна. В этом случае предположение о локальном равновесии непринципиально и метод вычисления можно применять к более общим задачам, относящимся, например, к реологии, для которой локальная энтропия может зависеть от дополнительных переменных. Некоторые приложения такого типа были исследованы Шахтером [166]. [c.127]

Расчеты. Вычисление результатов проводят по средним значениям полученных данных, отбрасывая при их подсчете те, которые отличаются от среднего значения более чем на 12,5 %, и проводя дополнительные испытания новых образцов с тем, чтобы общее количество результатов было не меньшим, чем указано в Приложении VI. [c.148]

В приложении А приведен сокращенный вариант таблиц Бейнона. Их использование станет более ясным, когда будут разбираться конкретные спектры. На практике измеренные изотопные пики обычно несколько интенсивнее, чем вычисленные, из-за неполного разрешения, двойных соударений (см. ниже) или наложения совпадающего пика примеси. Таблицы ограничены соединениями, содержащими С, Н, О и N. Присутствие 5, С1 или Вг обычно легко обнаруживается по большому изотопному вкладу в М - -2. В дальнейшем мы увидим, как можно определять число атомов хлора и брома. Иод, фтор и фосфор содержат всего один изотоп. О наличии этих элементов обычно можно судить по подозрительно слабому пику М + 1, по картине фрагментации, по другим рассматриваемым спектрам или еще какой-либо дополнительной информации о соединении. [c.35]

Дополнительные задания-. 1. Установить значения электродных потенциалов. Для этого собрать по заданию преподавателя гальванический элемент из испытуемого электрода и каломельного электрода, потенциал которого известен (насыщенного и др.) и измерить его э. д. с. Вычисления и измерения э. д. с. гальванических элементов провести, как описано в работе № 26. 2. По установленному значению э. д. с. собранного концентрационного гальванического элемента и одной из средних активностей (а ) вычислить по заданию преподавателя другую а . Результат вычислений проверить по номограмме (см. приложение № 15). [c.154]

Результаты экспериментов могут быть обработаны и представлены по-разному, в зависимости от сферы их приложения. В ряде случаев предпочтительнее представлять результаты в наиболее общем виде, например в виде зависимости фактора Колберна от числа Рейнольдса (см. рис. 11.5). Иногда более удобно просто представить полное количество отводимого тепла в функции скорости течения теплоносителя. Один из наиболее удобных способов представления экспериментальных результатов состоит в построении графика (см. рис. 11.10) это позволяет сразу выбрать соответствующий размер теплообменника, не выполняя сложных вычислений и не вводя нри этом дополнительных ошибок. [c.320]

В сформулированной таким образом задаче не участвует абсолютное движение сферы, и, следовательно, поле относительных скоростей жидкости не зависит от абсолютного движения сферы. Чтобы получить равнодействующую сил, приложенных к сфере со стороны жидкости, к силам, вычисленным по напряжениям, и выраженным через давление р, необходимо добавить силу Архимеда и дополнительную силу, приложенную к центру сферической частицы и параллельную вектору dWasIdt. Эта дополнительная сила равна — p d Vas/dt)v, тле V — объем частицы. [c.98]

Возмущающий электростатический потенциал электрического квадрупольного момента ядра нарушает сферическую симметрию замкнутых оболочек и наводит в них конечный квадрупольный момент. Взаимодействие валентного электрона с этим индуцированным квадрупольным моментом приводит к изменению константы квадрупольного взаимодействия. Такой же эффект производит валентный электрон, создавая тем самым конечный градиент поля на ядре. Эти два дополнительных непрямых взаимодействия можно учесть путем умножения e Qg . на (1 —уоо). При этом дается выражением (5-5) уоо — так называемый фактор Штернхаймера для свободного атома. Если уоо > О, то эта величина выражает экранирующий эффект внутренней оболочки электронов, если Уоо < О, то антиэкранирующий. В приложении I перечислены известные значения уоо для атомов и ионов. Учет фактора Штернхаймера особенно важен для ионных кристаллов, в которых градиент электрического поля вызывается, в основном, зарядами соседних ионов, так как для р-электронов и зарядов, внешних по отношению к атому, фактор Штернхаймера различен. В молекулярных кристаллах с ковалентными связями влияние 7 0 на градиент электрического поля в месте атомного ядра в молекуле (создаваемого в основном р-электронами) и в свободном атоме предполагается одним и тем же [2]. Поскольку можно определять из данных спектроскопии атомных пучков и оптических спектров, то особой поправки на (1 — уоо) при вычислениях и теоретических оценках в этих случаях не требуется. [c.70]