Атомный пучок

Разность энергий между различными уровнями и, следовательно, частота перехода зависят как от градиента поля создаваемого валентными электронами, так и от квадрупольного момента ядра. Квадрупольный момент eQ является мерой отклонения распределения электрического заряда ядра от сферически симметричного. Для данного изотопа величина eQ постоянна, и для многих изотопов она может быть получена из различных источников [5, 6]. Величина еЦ может быть измерена в экспериментах с атомными пучками. Размерностью eQ является заряд, умноженный на квадрат расстояния, но чаще квадрупольный момент выражают через О в см . Например, квадрупольный момент Q ядра - С с ядерным спином 1 = 3/2 составляет —0,0810 см отрицательный знак указывает на то, что распределение заряда сжато относительно оси спина (см. рис. 7.1). [c.266]

В процессах разделения могут быть также использованы инициируемые лазером химические реакции, фотоизомеризация, селективное возбуждение стоксовых комбинационных уровней и отклонение атомного пучка лазерным лучом. [c.180]

Последняя может быть определена заранее методом атомных пучков. [c.331]

Рис. 18. Расщепление атомного пучка на две компоненты в неоднородном магнитном поле (опыт Штерна и Герлаха)

Нагреватель с температурой 500° С может давать атомные пучки следующих элементов Р ...Ър ), Сг(...Зй/ 45 ). Найдите число пучков, которое обнаруживается в опыте Штерна — Герлаха и g-факторы Ланде для этих компонент. [c.37]

Аналитическая часть спектрометра состоит из двух камер (АК и РК) одинакового размера, в нижней части которых расположены атомизаторы для термического испарения проб в вакууме и формирования атомных пучков. Реперный пучок служит для точной настройки лазерного излучения в резонанс с электронными переходами в спектре определяемого элемента и для контроля стабильности параметров лазерного излучения в процессе анализа. [c.857]

Экспериментальное доказательство пространственного квантования при помощи опыта Штерна и Герлаха атомные пучки направляются неоднородным магнитным полем. Атомарные магниты ориентируются во внешнем поле пространственно квантованным образом. Вследствие неоднородности поля происходит пространственное разделение атомов с различной ориентацией атомарных магнитов. [c.404]

Прибор ИТ-28-30 (рис. 40.1) имеет 18 промежуточных колец толщиной от 0,3 до 30 мм. Этот прибор широко используется в научно-исследовательских институтах при исследованиях тонкой структуры спектральных линий, испускаемых обычными источниками света. Прибор ИТ-28-150 имеет 5 промежуточных колец толщиной от 40 до 150 мм и используется при исследованиях сверхтонкой структуры линий, испускаемых источниками света, охлаждаемыми жидким воздухом, а также испускаемых атомными пучками и т. п. [c.308]

Несоблюдение этого условия позволяет получить атомарный водород на выходе из пламени вольтовой дуги, в котором проходит разложение молекул водорода на атомы, процесс обратного превращения атомов в молекулы сильно за медлен из-за малой вероятности тройных соударений в газе. Но если на пути такого атомного пучка поместить металл, то на его поверхности будет легко происходить рекомбинация атомов водорода, так как металл играет тут роль третьего тела выделяющаяся энергия сильно нагревает поверхность. На этом основано применение атомарного водорода в горелках для бескислородной сварки и плавления металлов. Таким образом, скорость реакции между изолированными атомами, хотя и не требующей энергии активации, также ограничена. [c.11]

Атомный пучок обычно создается с помощью вакуумной печи, снабженной рядом диафрагм, ограничивающих распространение составляющих пучок атомов небольшим углом ф (рис. 10.22). Если атомы в пучке движутся со скоростью у, а оптическая система охватывает угол гр, то максимальная составляющая скорости вдоль направления наблюдения будет [c.274]

Основной недостаток атомного пучка — относительно слабая яркость свечения. Однако современные конструкции поз ляют проводить уверенную [c.274]

Поглощающий слой может быть образован направленным потоком атомов (атомным пучком). В этом случае абсолютное количество атомов в пучке может непрерывно измеряться с помощью вакуумных микровесов, на чашке которых конденсируются атомы. [c.357]

Низкий квадрупольный момент этого ядра делает его одним из наиболее трудных для изучения, но в то же время это одна из наиболее благодарных областей исследований. Помимо слабости резонанса имеется еще одно обстоятельство, усложняющее в настоящее время его интерпретацию. В случае и вообще атомов галогенов возможно измерение градиента поля, возникающего благодаря одному р-электрону (др), путем измерения констант взаимодействия атома хлора в опытах с атомными пучками. В случае азота это невозможно в связи с тем, что его основное состояние обладает сферической симметрией 5 и поэтому Цр для азота должно быть рассчитано иным путем, например из функций Слетера. Метод измерения состоит в наблюдении резонанса в твердом молекулярном азоте, где градиент возникает вследствие 7г р-электрона возможно также улавливание N2 в отверстиях подходящей кристаллической решетки. [c.408]

При этом в элементарном акте отклонения (в отличие от отклонения спонтанным световым давлением) за счёт эффекта отдачи энергия не тратится. Конечно, возникают затраты энергии за счёт поглощения на зеркалах, формирования узкого атомного пучка и т. д. [c.373]

Рис. 8.2.8. Спектральные контуры чётных изотопов неодима при различных углах раскрытия атомных пучков. Показано, как при уменьшении угла ч уменьшается перекрытие контуров поглош,ения изотопов с массами М — 148 ч- 142 с контуром лазера, настроенным на изотоп М = 150. Лазер аппроксимирован контуром Фойгта с параметрами Аии = 0,1 ГГц, Аиь =

Спектроскопические исследования около 2000 схем показали, что среди них нет ни одной особо выделяющейся. Наиболее яркие схемы превышают средний уровень всего в 3-5 раз. Лучшая схема ярче в 15 раз, но изотопический сдвиг между N(1-150 и N(1-148 на её первом переходе равен 100 МГц, а на втором переходе — примерно 500 МГц. Эти значения слишком малы для того, чтобы получить высокое обогащение в одну ступень. Самый большой изотопический сдвиг ( 1,1 ГГц) наблюдается для линии Л = 596,6 нм, для которой удаётся получить 99% обогащение по N(1-150 в атомном пучке масс-спектрометрической камеры. [c.440]

Для измерений применялся метод линейного поглощения Ладенбурга ( 5). Схема экспериментальной установки приведена на рис. 100. Источником света в обоих случаях служили высокочастотные шариковые лампы. Пучок света, модулированный вращающимся диском, последовательно проходил через вакуумную камеру с атомным пучком, кварцевую кювету, служащую для градуировки показаний, фильтр, выделявший резонансные линии Нд 2537 А или Сз 8521 А, и регистрировался с помощью фотоумножителя и осциллографа. [c.354]

Метод, основанный на расщеплении атомного пучка, проходящего через неоднородное магнитное поле на (2/-Ы)-компонент (метод атомного нучка). [c.16]

В настоящее время не существует возможности точно рассчитать среднее значение (ф//10.,] ). Однако по данным опытов с атомными пучками для многих атомов известны экспериментальные значения константы квадрупольного взаимодействия e qQ и путем расчета градиента поля ед для этих атомов можно определить приближенные значения ядерного квадрупольного момента eQ. [c.208]

Разность энергий между различными уровнями и, следова тельно, частота перехода зависят как от градиента электрического поля, так и от квадрупольного момента ядра. Для данного изотопа величина еО постоянная. Эта величина может быть измерена в экспериментах с атомными пучками. Размерностью eQ является заряд, умноженный на квадрат расстояния, но обычно квад-рунольнын момент выражают через Q в см . [c.330]

Исследование природы химической связи. Возможность применения ЯКР для исследования характера связи можно проиллюстрировать на простом примере. Заполненная электронная оболочка иона С1 сферически симметрична, градиент электрического поля у ядра равен нулю. Поэтому следует ожидать, что в чисто ионных хлоридах ядерный квадрупольный резонанс пе будет наблюдаться. В свободном атоме хлора электронное окружение несимметрично, имеется градиент электрического поля у ядра. Величина этого градиента известна из опытов с атомными пучками, из этих данных можно оценить частоту ЯКР для атома 54,87МГц. В органических соединениях частоты ЯКР С1 обычно равны 30--40 МГц, а в большинстве неорганических — порядка [c.332]

Помехи в атомно-ионизационном методе. В пламенном варианте метода возможно проявление всех видов помех, наблюдаемых в методах пламенной атомно-эмиссионной и атомно-абсорбционной спектрометрии. Специфические помехи собственно атомно-иони-зационного метода связаны с параллельно протекающей ионизацией атомов элементов матрицы аннализи-руемой пробы. Образование посторонних ионов происходит двумя путями. Первый обусловлен процессами в атомизаторе (тепловые ионы, ионнь й фон пламени или лазерной плазмы и т. п.), а второй — взаимодействием лазерного излучения с атомным пучком (многофотонная нерезонансная лазерная фотоионизация посторонних атомов и молекул, а также ионизация нежелательных частиц за счет поглощения лазерного излучения вследствие частичного перекрывания линий поглощения определяемого и сопутствующего элементов). Оба вида помех в той или иной степени проявляются практически во всех видах атомизаторов. Для устранения этих помех применяют различные способы дискриминации возникающего ионного тока, основанные, главным образом, на разделении во времени или в пространстве определяемых и матричных ионов. [c.858]

Для исследования неполной аккомодации химической энергии, а также возникновения и тушения возбужденных частиц в последнее время был разработан новый подход — метод атомных пучков [31. Ноток атомов генерируется в КГ-разряде и затем надает на образец в камере, в которой создан высокий вакуум. Потоки падающих атомов и прорекомбинированных молекул измеряются с использованием [c.34]

В таблицах Простые поликристаллические адсорбенты , Сложные поликристаллические адсорбенты и Монокристаллические адсорбенты приняты следующие условные обозначения и сокращения МАП — метод модулированного атомного пучка ТЭ — метод термоэмиссии СИ — метод скорости испарения АЭП — метод автоэлектрониого проектора ПГ — метод пиковой температуры ПИ — метод поверхностной ионизации ТР — теоретический расчет. [c.318]

Атомный пучок. Если возбудить пучок атомов, летящих перпендикулярно направлению наблюдения, то естественно, что донлеровского уширения линий наблюдаться не должно. В действительности имеет место небольшой эффект уширения, связанный с тем, что в атомном пучке скорости атомов всегда имеют не равные нулю составляющие, перпендикулярные нанравлению распространения пучка. Кроме того, оптическая система, служащая для наблюдений, имеет конечную угловую апертуру. [c.274]

Атомные пучки ионизируются интенсивной электронной бомбардировкой. Проверка на разделении изотопов серебра.) Z. Phys., 122, 62—86 (1944). [c.603]

Во всех случаях облучаемое вещество представляет собой атомный пучок в вакуумной камере. В этом смысле данный метод близок к электромагнитному методу разделения изотопов, в котором также необходимо переводить вещество в атомный пар, а затем ионизировать. Однако в отличие от электромагнитного метода ионизация осуществляется изотопически-селективно, поэтому не требуется последующей сепарации ионов в массе. [c.363]

Критическое рассмотрение результатов определения абсолютных сил осцилляторов, приведенных в литературе, позволяет считать наиболее надежными для исследованных линий значения, полученные Беллом, Дэвисом, Кингом и Рутли [25] путем измерения полного поглощения в атомном пучке. Концентрация поглощающих атомов в пучке определялась взвешиванием металла, оседавшего на приемной пластине. Из сравнения результатов, представленных в табл. 60, следует, что результаты по железу согласуются с известными значениями, а результаты по меди оказываются почти вдвое заниженными. Тем не менее, поскольку расхождения между результатами различных классических методов измерения абсолютных значений сил осцилляторов значительны, не вызывает сомнения целесообразность применения комбинированного метода измерения абсорбции с помощью графитовой кюветы для определения сил осцилляторов резонансных линий еще не исследованных элементов ). [c.367]

Образец в растворе (обычно глицерола) бомбардируют атомным пучком с энергией несколько киловольт. Интенсивность бомбардировки выше, чем в SIMS. Широко применяется при исследовании биологически активных образцов, в том числе и лекарственных препаратов. Реализована в вьшускаемых промышленностью приборах [c.226]

Этот механизм эмиссии используется, например, в детекторах с поверхностной ионизацией для измерения интенсивности атомных пучков. Он люжет быть применен для измерений возбужденных атомов, имеющих эффективный потенциал ионизации К,- Квозб, или невозбужденных атомов в сочетании с веществами, имеющими большие значения щ [78]. Положительные ионы образуются также при соударениях отрицательных ионов с нейтральной поверхностью, но вероятность такого процесса весьма мала [116, 121]. [c.113]

Возможность применения ядерного квадрупольного резонанса для исследования природы химической связи можно проиллюстрировать на простом примере. В случае иона СГ, замкнутая электронная оболочка которого обладает сферической симметрией, обусловленный электронами градиент электрического поля у ядра равен нулю. Поэтому следует ожидать, что в чисто ионных соединениях, где влиянием соседних ионов можно пренебречь, ядерный квадрупольный резонанс не будет наблюдаться. С другой стороны, в свободном атоме хлора наличие р-электронной дырки приводит к появлению большого градиента электрического поля у ядра. Величина этого градиента хорошо известна из опытов с атомными пучками [1], и на основании ее можно определить, что частота ЯКР для атома С1 должна быть равна 54,87 Мгц. В случае типичных органических соединений частоты ЯКР обычно составляют 30—40 Мгц, например для С НаС частота равна 34,6 Мгц. Для большинства неорганических соединений частоты ЯКР ниже, например 12,8 Мгц в случае СгС1з- Значения частот ЯКР позволяют получить некоторое представление о том, насколько ионным является то или [c.201]

Для галогенов величина 617 была определена Джаккарино и Кингом [1] из опытов с атомными пучками. [c.216]

Кроме обычной ЯКР-спектроскопии существует ряд других экспериментальных методов исследования, которые позволяют получить сведения о ядерном квадрупольном взаимодействии. К их числу следует отнести ЯМР-спектроскопию, которая дает возможность измерять константу ядерного квадрупольного взаимодействия e Qq в твердых телах (см. разд. II, Б, 2). В благоприятных случаях величину удается определить и для жидких образцов по времени ядерной магнитной релаксации [27, 28]. Гартман и Ган [29] использовали для определения величины ядер с очень низким естественным содержанием двойной ядерный резонанс при этом в исследуемом образце одновременно присутствуют ядра того же элемента с высоким естественным содержанием, от которых получают сильный сигнал (например, в случае ядер К в КСЮз). Иногда удается определить величину и даже знак e Qq по сверхтонкой структуре спектров ЭПР [30]. Метод двойного электронно-ядерного резонанса (Еп(1ог) [30] дает возможность лучше разрешить и точнее измерить сверхтонкое расщепление, а следовательно, и получить более точное значение e Qq. Для свободных молекул величину e Qq можнс определить по вращательным спектрам газообразных веществ [31]. В случае легких атомов и молекул с малым молекулярным весом для определения величины e Qq применяется метод молекулярных или атомных пучков [32]. Следует отметить, что сам эффект ядерного квадрупольного взаимодействия был открыт Шюлером и Шмидтом [33 при исследовании очень малых сдвигов в сверхтонкой структуре оптических спектров. Существует еще несколько методов экспериментального исследования ядерного квадрупольного взаимодействия, которые относятся к области ядерной физики. Широко известным примером такого рода является -(-резонансная, или мес- [c.220]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология