Теплофизические свойства веществ при низких температурах

Теплофизические свойства веществ при низких температурах [c.13]

Образование паров вещества сопровождается затратой теплоты, необходимой для испарения его жидкой фазы. Количество тепла, поглощаемое жидкостью в процессе превращения ее в насыщенный пар при постоянном давлении, называется теплотой испарения или теплотой парообразования. Эта величина различна для жидких веществ, отличающихся химическим строением, молекулярным весом, пределами кипения, и зависит от давления среды, в которую испаряется жидкость. Знание теплоты испарения необходимо для расчетов тепловой аппаратуры и для правильной оценки теплофизических свойств топлив. При нагревании жидкого топлива часть тепла расходуется на его испарение. При этом топливо, выкипающее при более низкой температуре, нагреется меньше, чем высококипящее топливо, испарение которого в тех же условиях будет не столь велико. [c.103]

Задачи о плавлении или затвердевании распадаются на две категории. Для некоторых материалов не существует четкой границы между жидкой и твердой фазами. Такие материалы называются аморфными для них переход из одной фазы в другую происходит путем постепенного изменения физических свойств. Если в процессе перехода возможно движение жидкой фазы, то возникает гидродинамическая задача, в которой уравнения движения и энергии связаны, так как вязкость сильно зависит от температуры и резко возрастает в твердой фазе. Подобные задачи движения жидкости не входят в круг рассматриваемых нами проблем, и поэтому мы в дальнейшем не будем на них останавливаться. Другие вещества обладают четкой линией разграничения между жидкой и твердой фазами (так называемой границей раздела). Типичные представители таких веществ — металлы и лед. Ниже мы будем иметь дело только с материалами именно такого рода. Наряду с плавлением может происходить испарение вещества с предварительным переходом в жидкое состояние или, минуя его, сублимацией твердой фазы. Эти процессы идут при достаточно высоких температурах или при достаточно низком давлении паров. При наличии испарения всегда имеется поверхность испарения. Ниже будут рассмотрены примеры с процессами описанного типа, причем наше внимание будет сосредоточено главным образом на одномерных задачах. При рассмотрении всех задач будем предполагать, что теплофизические параметры в каждой из фаз постоянны, но в общем случае различны для каждой из них. Величины, относящиеся к твердой фазе, обозначим индексом 2, к жидкой — индексом 1. Температурное поле системы описывается уравнением (1) соответственно для каждой из фаз. [c.57]

У, Использование меди вг качестве образцового вещества для низкотемпературной калориметрии.— В кн. Теплофизические свойства вещества при низких температурах. Материалы I Всесоюзного совещания. М., ВНИИФТРИ, Ш72-с. 136- Ш. Авт. И. И. Новиков, В. В. Александров, А. Н. Борэяк и др. [c.205]

Тепловое расширение сплава тантала с вольфрамом (ТВ-10) при низких температурах. — В кн. Теплофизические свойства веществ при низких температурах. Материалы I Всесоюзного совещания. М., ВНИИФТРИ, 1972, с. 126—129. Авт. В. П. Попов, А. М. Авилов, В. А. Перваков и др. [c.205]

Данные по теплофизическим свойствам веществ при яизких температурах приведены в приложепин и в специальной справочной литературе [15, 73, 101, 104]. Ниже рассмотрены только те вопросы, которые дают общее представление о свойствах газов и жидкостей как криагентов и позволяют судить о границах возможного их использования. В первую очередь это касается атмосферного воздуха и его основных составляющих — кислорода и азота, а также аргона, гелия и иекото рых други.ч газов, широко применяемых в технике низких температур. [c.13]

В 1960 г. И. И. Перелетов [120] разработал комплексный метод измерения температурной зависимости коэффициентов температуропроводности и теплопроводности теплоизоляционных материалов в режиме монотонного нагрева. И. И. Перелетов рассматривал температурное поле монотонно нагреваемого полого цилиндра, занолненного исследуемым веществом. Полый цилиндр играл роль оболочки тепломера и выполнялся из материала с известными теплофизическими свойствами. При решении задачи учитывалась нелинейность разогрева, а теплофизические свойства образца и оболочки принимались постоянными. В процессе нагрева измерялся перепад температуры на образце и на внешнем цилиндре. Метод измерения коэффициента температуропроводности совпадает с методом О. А. Краева, а метод измерения теплоемкости практически не отличался от методов диатермической оболочки Ю. П. Барского. К недостаткам метода следует отнести низкую точность определения теплофизических характеристик оболочки, трудность обеспечения равномерного потока на поверхности наружного цилиндра и сложность расчетных фор- [c.35]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология