Диатермическая оболочка

В данной работе для определения эффективной и истинной теплоемкости, теплового эффекта и энтальпии процесса коксования использовалась методика, основанная на испытании образца в диатермической оболочке, на которой измеряется перепад температур [5—7]. [c.60]

Метод диатермической оболочки [c.60]

На рис. И показана установка для определения теплоемкости углей и коксов методом диатермической оболочки в интервале температур 20—1000° С. [c.61]

Легко заметить, что отличие этого метода от рассмотренного выше метода диатермической оболочки, применяемого для определения теплоемкости, состоит лишь в дополнительном измерении температурного перепада в образце. Таким образом, дополнение метода диатермической оболочки измерением разности температур, например, между поверхностью и осью образца позволяет в одном опыте определить весь комплекс теплофизических характеристик. [c.78]

Конструкция прибора в целом напоминает изображенную на рис. 11 конструкцию диатермического калориметра. Однако имеется также ряд отличий. В массивном стальном блоке цилиндрической формы выполнены два симметрично расположенных сверления, куда помещают стальные цилиндры 3 (рис. 18, а) с запрессованными в них диатермическими оболочками 4 из легковесного кирпича. Испытуемый материал и эталонное вещество помещаются в тонкостенные стальные стаканы 7. По оси стаканов установлены стальные цилиндрические стержни 10, имеющие сверления диаметром 1,7 мм для термопары. Толщина диатермической оболочки и слоя засыпки испытуемого материала в стаканах выбраны примерно одинаковыми и равными толщине пластического слоя исследуемого угля (7—8 мм). Для устранения влияния усадки угля, приводящей к появлению зазора между стаканом и образцом, последний помещается под поршень из тугоплавкого стекла, оказывающий некоторое давление на уголь и имеющий отверстия для удаления летучих веществ. Такой же поршень находится в эталонном стакане. [c.79]

Так, например, из формулы (VI. 1) следует, что в интервале 20—200° С средняя теплоемкость линейно возрастает с повышением температуры. Этот вывод противоречит результатам, полученным А. А. Агроскиным с сотрудниками [66] при определении теплоемкости группы отечественных бурых углей различных месторождений. Определения проводились по методу диатермической оболочки с сухими предварительно измельченными до крупности менее 0,25 мм пробами в непрерывном токе очищенного азота при скорости нагрева 10°С/мии. Результаты отнесены к текущей массе образца. [c.96]

Измерения проводились по методу диатермической оболочки при скорости нагрева около 10° С/мин. [c.145]

Теплоемкость перечисленных проб (табл. XII.5) определялась методом диатермической оболочки с помощью описанной выше аппаратуры, подвергнутой некоторой модернизации применительно к данным материалам. [c.166]

Далее экспериментатор помещает прежнюю систему в диатермическую оболочку, повторяет опыты, но получает уже другие результаты количество работы уже зависит от пути перехода системы из начального состояния в конечное [c.138]

Из этих опытов экспериментатор делает следующий вывод. Свойство системы Е зависит толь ко от состояния системы. Приращение свойства АЕ зависит только от начального и конечного состояний системы. Поэтому отсутствие равенства между АЕ и —хи) для процессов, протекающих в диатермической оболочке, означает, что помимо количества работы система получает еще что-то или что-то отдает. Обозначим это что-то через д [c.139]

Экспериментатор называет ц количеством теплоты. Он дает следующее определение этой величине количество теплоты равно сумме приращения энергии, измеренного в опытах с адиабатической оболочкой, и количества работы, измеренного в опытах с диатермической оболочкой. Как мало в таком определении запаха земли . [c.139]

Далее экспериментатор помещает прежнюю систему в диатермическую оболочку и обнаруживает следующее. Если переводить систему из прежнего начального фиксированного состояния в прежнее конечное фиксированное состояние, то количество работы уже зависит от пути перехода системы из начального состояния в конечное [c.135]

Если вещество помещено в диатермическую оболочку, то принимается, что коэффициент теплообмена с окружающей средой К зависит только от свойств оболочки. Для определения количества тепла Q, отдаваемого или поглощаемого заключенной в оболочку системой, при любом из вышерассмотренных вариантов термического анализа достаточно знать только К и данные термограмм [c.103]

В дифференциальном варианте метода диатермической оболочки измеряется разность тепловых потоков потока, поступающего в испытуемый образец, и потока, поступающего в инертное вещество. Оба материала заключены в одинаковые оболочки. Оболочка с инертным материалом является также скоростемером, определяющим скорость V изменения температуры, что позволяет не прибегать к дифференцированию температурной кривой. [c.103]

Несмотря на ряд преимуществ метода диатермической оболочки, позволяющих довольно просто провести количественную обработку термограмм, имеются и недостатки, к которым относятся необходимость сравнения с инертным веществом и изготовления двух в точности одинаковых оболочек получение только суммарного эффекта за данный промежуток времени, а не кинетики [c.103]

Среди методов динамической калориметрии, основанных на регистрации (а также регулировании) теплового потока, поступающего в образец в процессе нагрева, наиболее полно обоснован теоретически и разработан практически метод диатермической оболочки [31—38]. Он сочетает в себе достоинства и калориметрии, и ДТА. Измерение (интегрирование) теплового потока в этом методе производится путем регистрации температурного перепада во многих точках оболочки малой теплопроводности, окружающей исследуемый объект. Регистрация этого перепада осуществляется дифференциальной термобатареей, равномерно покрывающей поверхность оболочки таким образом, чтобы холодные спаи находились на одной ее поверхности, а горячие — на другой. Обычно в такой батарее имеются десятки или сотни дифференциальных термоспаев. По своим калориметрическим возможностям этот метод регистрации теплового потока идентичен методу Тиана—Кальве [39], принцип которого будет рассмотрен далее. Последний, однако, теоретически обоснован лишь для условий постоянной температуры, в то время как в обоснование метода диатермической оболочки в работах Барского [34, 37] приводится теория измерения теплоемкости и тепловых эффектов для существенно переменных температурных условий. [c.14]

Измерения по методу диатермической оболочки проводятся в условиях квазистационарного режима. Теплоемкость определяется по уравнению [c.14]

Результаты калибровки калориметра были изображены в виде графиков K = f(t) и h = f(t), и эти значения в температурном интервале от 50 до 650°С были использованы для вычисления теплоемкостей исследуемых веществ по уравнению (2) расчеты проводились для выбранных температурных точек (через 50°С). Величина К имеет физический смысл коэффициента теплопередачи через диатермическую оболочку, ah — аналогична поиятик> теплового значения в обычной калориметрии. Полученные значения констант из 3 опытов приведены на рис. 3. [c.122]

Величина К имеет физический смысл коэффициента теплопередачи через диатермическую оболочку, а И — аналогична понятик> теплового значения в обычной калориметрии. Полученные значения констант из 3 опытов приведены на рис. 3. [c.122]

Ниже изложены результаты определения истинной и эффективной теплоемкости рядовых донецких углей от длиннопламеп-ных до антрацитов и концентратов этих углей (табл. УП.1 и УП.2). Измерения проводились по методу диатермической оболочки с сухими пробами в интервале 20—1000° С при скорости нагрева 10°С/мин. [c.100]

Измерения теплоемкости проводились по методу диатермической оболочки в интервале температур 20—1000°С при скорости нагрева 10° С/мин. Результаты их отнесены к массе исходной пробы. Поэтому для расчета эффективной теплоемкости необходимо учитывать потерю массы сланца с таким же содержанием органического материала и при той же скорости нагрева (по данным о кинетике выделения летучих веществ в процессе термического разложения). Температурные зависимости эффективной теплоемкости обоих образцов (рис. 46 и 47) подобны и характеризуются двумя экстремальными точками. Первая из них относится к температуре около 450° С, которой отвечает максимальный эндотермический эффект разложения керогена кукерсита (наиболее интенсивное разложение термобитума и выделение основной массы летучих веществ). Возникновение второго максимума при температуре около 850° С связано с эндотермическим эффектом разложения минеральной части. По абсолютным значениям эффективные теплоемкости исследованных материалов значительно отличаются друг от друга. Это объясняется существенными различиями в содержании [c.137]

В табл. XI.11 и XI.12 приведены результаты определения истинной теплоемкости проб кокса слоевого коксования Ком-мунарского коксохимического завода и формованного кокса, полученного из газового угля на опытно-промышленной установке непрерывного коксования Харьковского завода, подвергнутых прокаливанию при температуре от 1000 до 2000° С, Характеристика исходных и прокаленных образцов кокса дана в табл. XI. 13. Прокаливание проводилось в лабораторной трубчатой печи с графитовым нагревательным элементом в токе аргона. Скорость подъема температуры во всех опытах составляла 10° С/мин. Пробы извлекались немедленно по достижении заданной температуры и быстро охлаждались в специальной камере. Теплоемкость определялась методом диатермической оболочки в интервале температур 20—1000° С. [c.158]

Для псследоваиня теплофизических свойств и тепловых эффектов. Им проведен анализ влияиля неравномерности температурного поля оболочки на погрешность измерения потока, найдено время установления квазистационарного режима, получена поправка на нелинейность нагрева, предложено несколько способов градуировки диатермических оболочек, определены оптимальные условия их применения. К недостаткам можно отнести сложность изготовления диатермических оболочек и плохое выравнивание температурного поля на поверхности образца. В 1954 г. О. Кришер и Л, А. Семенов [96, 97] реализовали квазистационарный метод измерения коэффн- [c.30]

В 1960 г. И. И. Перелетов [120] разработал комплексный метод измерения температурной зависимости коэффициентов температуропроводности и теплопроводности теплоизоляционных материалов в режиме монотонного нагрева. И. И. Перелетов рассматривал температурное поле монотонно нагреваемого полого цилиндра, занолненного исследуемым веществом. Полый цилиндр играл роль оболочки тепломера и выполнялся из материала с известными теплофизическими свойствами. При решении задачи учитывалась нелинейность разогрева, а теплофизические свойства образца и оболочки принимались постоянными. В процессе нагрева измерялся перепад температуры на образце и на внешнем цилиндре. Метод измерения коэффициента температуропроводности совпадает с методом О. А. Краева, а метод измерения теплоемкости практически не отличался от методов диатермической оболочки Ю. П. Барского. К недостаткам метода следует отнести низкую точность определения теплофизических характеристик оболочки, трудность обеспечения равномерного потока на поверхности наружного цилиндра и сложность расчетных фор- [c.35]

Адиабатические и диатермические обо.точкн отличаются друг от друга несравненно меньше, чем проводники и изоляторы электричества. Температуропроводность [= (теплопроводность)/(теплоемкость единицы объема)] вещества характеризует свойство оболочки. Чем температуропроводность меньше, тем более вещество подходит для изготовления адиабатической оболочки. У серебра, наилучшей диатермической оболочки, температуропроводность равна (при комнатной температуре) 1,7 см сек, а у сухого дерева, наилучшей адиабатической оболочки,— 1 10 см 1сек. Удельное электросопротивление серебра равно (при комнатной температуре) 1,5 10 6 ом-см, а сухого дерева — 101 - -10" ом-см. [c.138]

Теплофизические свойства полимерных материалов в условиях термодеструкции удобнее изучать с помощью динамических методов метода диатермической оболочки, абсолютного метода, сравнительного метода с использованием эталона теплоемкости [34, с. 29— -0 44]. Сравнительный метод более приемлем для исследования тепловых Рис. 11. Расположение пластия эффектов превращений образцов в калориметрической полимера ИЛИ материала [c.46]

Метод диатермической оболочки, предложенный А. Ф. Капу-стинским и Ю. П. Барским может служить не только для определения теплоемкостей, но и для вычисления тепловых эффектов. В применении к квазистационарному режиму нагрева он ценен тем, что позволяет произвести необходимые определения без учета физических свойств испытуемого материала. [c.103]

Имеются два нринципиально различных способа получения квазистационарного нагрева достижение равномерного подъема температуры на спирали нагревателя или поддержание постоянной разности температур между спиралью и какой-нибудь точкой в температурном ноле, вернее между внутренней и наружной стенками диатермической оболочки. [c.55]

Рис. 1.4. Схема калориметрической установки, принцип действия которой (Меновая на методе диатермической оболочки Г401

На основе метода диатермической оболочки были разработаны автоматические калориметрические установки [рис. 1.4] для исследования теплоемкости и тепловых эффектов в полимерах [40—43]. В калориметрическом блоке располагались две или четыре цилиндрические микрокалориметрические ячейки, включающие керамические оболочки малой теплопроводности с расположенными на их поверхностях термобатареями, со- [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология